化工安全與環(huán)保 (2)-文庫吧
2024-12-27 18:52 本頁面
【正文】 料具有連續(xù)性、均勻性和各向同性，即殼體是完全彈性的 無力矩理論基本假設(shè) —— 經(jīng)向應(yīng)力， MPa p —— 工作壓力， MPa R2 —— 第二曲率半徑， mm —— 壁厚， mm 用假想截面將殼體沿經(jīng)線的法線方向切開，即平行圓直徑 D 處有垂直于經(jīng)線的法向圓錐面 截開，取下部作脫離體，建立靜力平衡方程式。 ??22pRm ?m??一、經(jīng)向應(yīng)力計算公式 —— 區(qū)域平衡方程式 截面法 第二節(jié) 回轉(zhuǎn)殼體薄膜應(yīng)力分析 ⒈ Z軸上的合力為 Pz ⒉ 作用在截面上應(yīng)力的合力在 Z軸上的投影為 Nz ⒊ 在 Z 方向的平衡方程 pDPz 24?????? s i nDN mz ?0?? zz NP???????s i n2 s i n2 0s i n4222RDDRDpDm??????22pRm ? 回轉(zhuǎn)殼體的經(jīng)向應(yīng)力分析 回轉(zhuǎn)殼體上的徑向應(yīng)力分析 ??? ? pRRm ??21 截面 1 截面 2 截面 3 殼體的內(nèi)外表面 兩個相鄰的，通過殼體軸線的 經(jīng)線平面 兩個相鄰的，與殼體正交的園錐法截面 —— 經(jīng)向應(yīng)力 ,MPa —— 環(huán)向應(yīng)力， MPa p —— 工作壓力 .MPa R1 —— 第一曲率半徑， mm R2 —— 第二曲率半徑 ,mm —— 壁厚， mm m????二、環(huán)向應(yīng)力計算公式 —— 微體平衡方程式 確定環(huán)向應(yīng)力微元體的取法 截取微元體 微元體 abcd 的受力 微小單元體的應(yīng)力及幾何參數(shù) ? bc和 ad上作用有經(jīng)向應(yīng)力 σ m ? ab和 cd上作用有環(huán)向應(yīng)力 σ θ ? 內(nèi)表面作用有內(nèi)壓力 p ? 外表面不受力 ? 由于所取微體足夠小，認(rèn)為應(yīng)力在截面上分布均勻 ? σ m可由區(qū)域平衡方程求得 內(nèi)壓力 p在微體 abcd上所產(chǎn)生的外力的合力在法線 n上的投影為 Fn 在 bc與 ad截面上經(jīng)向應(yīng)力 的合力在法線 n上的投影為 Fmn 21 dlpdlF n ??2s i n212?? dSdlFmmn ??在 ab與 cd截面上環(huán)向應(yīng)力 的合力在法線 n 上的投影為 m?nF???2s i n221????dSdlFn ??回轉(zhuǎn)殼體的經(jīng)向環(huán)向應(yīng)力分析 回轉(zhuǎn)殼體的環(huán)向應(yīng)力分析 根據(jù)法線 n方向上力的平衡條件，得到 = 0 nF?nF mnF即 21 dlpdl ? 2s i n2 12 ?? dSdlm ? 2s i n2 21 ?? ? dSdl ?=0 （ 3 8 ） 因為微體的夾角 1?d 與 2?d 很小，因此取 ?2s i n 1?d 2 1?d = 112 Rdl ?2s i n 2?d 2 2?d = 222 Rdl 代入式（ 3 8 ），并對各項均除以 21 dlSdl ? ，整理得 即 即 21 dlp d l ? 2s i n2 12??dS d lm ? 2si n2 21?? ?dS d l ? =0 （ 3 8 ） 因為微體的夾角 1?d 與 2?d 很小，因此取 ?2s i n 1?d21?d =112 Rdl ?2s i n 2?d22?d=222 Rdl 代入式（ 3 8 ），并對各項均除以 21 dlS d l ? ，整理得 微元體的夾角
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