xrtaaa熱力學(xué)第二定律-閱讀頁
2024-08-23 10:16本頁面
【正文】 ?BABAmvBAmv TTTTCTTTCSSS ????????熱傳導(dǎo)為不可逆過程的典型例子， 此題證實(shí)不可逆過程的熵增加。試求 。若有熱源供熱則發(fā)生 冰向水的等溫相變。 K/ hmTTTQSS 2211 212112 ????????? ?? ?167。 例：功熱轉(zhuǎn)換 例： 氣體的絕熱自由膨脹 ?涉及到大量粒子運(yùn)動(dòng)的有序和無序，故，熱力學(xué)第二定律是一條統(tǒng)計(jì)規(guī)律。 熱力學(xué)幾率 （ Probability） 平衡態(tài)的宏觀（ Macroscopic）參量不隨時(shí)間變化，然而，從 微觀（ Microscopic）上來看，它總是從一個(gè)微觀狀態(tài)變化到 另一個(gè)微觀狀態(tài)，只是這些微觀狀態(tài)都對(duì)應(yīng)同一個(gè)宏觀狀態(tài) 而已。 什么是 宏觀狀態(tài) 所對(duì)應(yīng) 微觀狀態(tài)？ 左 4，右 0，狀態(tài)數(shù) 1； 左 3，右 1，狀態(tài)數(shù) 4 左 2，右 2 狀態(tài)數(shù) 6 左 0，右 4，狀態(tài)數(shù) 1； 左 1，右 3，狀態(tài)數(shù) 4 左 4，右 0，狀態(tài)數(shù) 1； 左 3，右 1，狀態(tài)數(shù) 4 左 0，右 4，狀態(tài)數(shù) 1； 左 1，右 3，狀態(tài)數(shù) 4 左 2，右 2， 狀態(tài)數(shù) 6 01234564 個(gè)粒子分布 左 4 右 0 左 3 右 1 左 2 右 2 左 1 右 3 左 0 右 4?假設(shè)所有的微觀狀態(tài)其出現(xiàn)的可能性是相同的。 ?對(duì)應(yīng)微觀狀態(tài)數(shù)目多的宏觀狀態(tài)其出現(xiàn)的 幾率最大。 通常粒子數(shù)目達(dá) 1023，再加上可用速度區(qū)分微觀狀態(tài)，或可將 盒子再細(xì)分（不只是兩等份），這樣實(shí)際宏觀狀態(tài)它所對(duì)應(yīng)的 微觀狀態(tài)數(shù)目非常大。 N=1023 ， 微觀狀態(tài)數(shù)目用 Ω表示， 則 Ω N/2 N n（左側(cè)粒子數(shù)） n 167。 因 微觀狀態(tài)數(shù)目 Ω太大， 玻耳茲曼引入了另一 量，熵： ?ln?S普朗克定義 ?lnkS ? 單位 J/K 系統(tǒng)某一狀態(tài)的 熵值越大， 它所對(duì)應(yīng)的宏觀狀態(tài) 越無序。 熵是在自然科學(xué)和社會(huì)科學(xué)領(lǐng)域應(yīng)用最廣泛的概念之
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