光電子技術(shù)復(fù)習要點-閱讀頁
2025-06-21 02:20本頁面
【正文】 射角θ2大于入射角θ1。若入射角再增大，使sinθ1n2/n1 ，這時不能定義實數(shù)的折射角。1)由波法線矢量K決定的兩個線偏振光的振動方向分別平行于橢圓的兩個軸：AA’和BB’。這是利用電光效應(yīng)實現(xiàn)光調(diào)制、調(diào)Q、鎖模等技術(shù)的物理基礎(chǔ)。另一種是電場與通光方向相垂直, 稱為橫向電光效應(yīng)。由于二者的折射率不同, 則沿x’方向振動的光傳播速度快, 而沿y’方向振動的光傳播速度慢, 當它們經(jīng)過長度 L 后所走的光程分別為 nx’L 和ny’L, 這樣, 兩偏振分量的相位延遲分別為 因此，當這兩個光波穿過晶體后將產(chǎn)生一個相位差式中的 V = EzL 是沿Z 軸加的電壓；當電光晶體和通光波長確定后，相位差的變化僅取決于外加電壓，即只要改變電壓，就能使相位成比例地變化。17. 縱向電光效應(yīng)中兩個偏振分量間的差異，會使一個分量相對于另一個分量有一個相位差（△j），而這個相位差作用就會(類似于波片）改變出射光束的偏振態(tài)。角，這種運用方式一般采用45176。設(shè)光波垂直于x162。角，進入晶體（y162。和z方向的兩個垂直偏振分量。因此，當這兩個光波穿過長度為L的晶體后將產(chǎn)生一個相位差：在橫向運用條件下，光波通過晶體后的相位差包括兩項：第一項與外加電場無關(guān)，是由晶體本身自然雙折射引起的；第二項即為電光效應(yīng)相位延遲。Ey162?？v向應(yīng)用下為：；橫向應(yīng)用 ，在略去自然雙折射影響的情形下為：。當超聲波頻率較低，光波平行于聲波面入射(即垂直于聲場傳播方向)，聲光互作用長度L較短時，產(chǎn)生拉曼—納斯衍射。21. 產(chǎn)生拉曼納斯衍射的條件：當超聲波頻率較低，光波平行于聲波面入射，聲光互作用長度L較短時，在光波通過介質(zhì)的時間內(nèi)，折射率的變化可以忽略不計，則聲光介質(zhì)可近似看作為相對靜止的“平面相位柵”。綜述以上分析，拉曼—納斯聲光衍射的結(jié)果：①使光波在遠場分成一組衍射角θm (即傳播方向)是離散型的衍射光；②各級衍射光對稱地分布在零級衍射光兩側(cè)，且同級次衍射光的強度相等。23. 布拉格衍射:產(chǎn)生布喇格衍射條件：聲波頻率較高，聲光作用長度L較大，光束與聲波波面間以一定的角度斜入射，介質(zhì)具有“體光柵”的性質(zhì)。數(shù)值孔徑越大表示光纖捕捉光線的能力越強。25. 光纖的損耗特性第四章 光束的調(diào)制1. 調(diào)制——將信息加載于載波（激光）的過程。 3. 根據(jù)調(diào)制器和激光器的相對關(guān)系，可以分為內(nèi)調(diào)制和外調(diào)制。外調(diào)制：是指激光形成之后，在激光器外的光路上放置調(diào)制器，用調(diào)制信號改變調(diào)制器的物理特性，當激光通過調(diào)制器時，就會使光波的某參量受到調(diào)制。調(diào)幅波的頻譜是由三個頻率成分組成的。5. 調(diào)頻或調(diào)相——就是光載波的頻率或相位隨著調(diào)制信號的變化規(guī)律而改變的振蕩。 可見，在單頻正弦波調(diào)制時，其角度調(diào)制波的頻譜是由光載頻與在它兩邊對稱分布的無窮多對邊頻所組成的。6. 強度調(diào)制——是光載波的強度(光強)隨調(diào)制信號規(guī)律而變化的激光振蕩。7. 電光調(diào)制的物理基礎(chǔ)是電光效應(yīng)，即某些晶體在外加電場的作用下，其折射率將發(fā)生變化，當光波通過此介質(zhì)時，其傳輸特性就受到影響而改變，這種現(xiàn)象稱為
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