【正文】 c rb’c b39。 rb’e rce Vb Vc e Ic Cb’e e (gce) yb’e yb’c Ib= ——— Ib=yieVb+yreVc 所以 0= —— +(—— +yb’e+yb’c)Vb’eyb’cVc 輸出回路電流方程推導(dǎo) ()()()式推導(dǎo) 晶體管高頻小信號(hào)等效電路與參數(shù) 繼續(xù) 本頁(yè)完 三、 π參數(shù)與 y參數(shù)的轉(zhuǎn)換 (2)晶體管 π等效電路的電流方程 y參數(shù) 電流方程 晶體管混合 π等效電路 Cb’c rb’c b39。 rb’e rce Vb Vc e Ic Cb’e e (gce) yb’e yb’c Vb rbb’ rbb’ 1 VbVb’e rbb’ …… () Ic= gceVc+ 本支路電流為 gceVc Ib=yieVb+yreVc c + + + rbb39。 Vb’e Ib b gmVb’e 0= —— +(—— +yb’e+yb’c)Vb’eyb’cVc …… () Ib= ——— Ib=—————— Vb—————— Vc yb’e+yb’c 1+rbb’(yb’e+yb’c) yb’c 1+rbb’(yb’e+yb’c) Ib=yieVb+yreVc VbVb’e rbb’ …… () Ic=gmVb’eyb’cVb’e+ (yb’c+gce)Vc …… () 其中 yb’c=gb’c+jωCb’c 聯(lián)立 (、 )消 Vb’e得： Ib=—————— Vb—————— Vc yb’e+yb’c 1+rbb’(yb’e+yb’c) yb’c 1+rbb’(yb’e+yb’c) Ib=yieVb+yreVc 0= —— +(—— +yb’e+yb’c)Vb’eyb’cVc …… () 晶體管高頻小信號(hào)等效電路與參數(shù) 繼續(xù) 三、 π參數(shù)與 y參數(shù)的轉(zhuǎn)換 (2)晶體管 π等效電路的電流方程 y參數(shù) 電流方程 其中 yb’c=gb’c+jωCb’c Ic=—————— Vb+[gce+yb’c+——————— ]Vc gmyb’c 1+rbb’(yb’e+yb’c) yb’c ybb’(gmyb’e) 1+rbb’(yb’e+yb’c) yb’e=gb’e+jωCb’ec Ic=yfeVb+yoeVc (3)π參數(shù)與 y參數(shù)的關(guān)系（重復(fù)） 晶體管高頻小信號(hào)等效電路與參數(shù) 繼續(xù) 本頁(yè)完 三、 π參數(shù)與 y參數(shù)的轉(zhuǎn)換 (3)π參數(shù)與 y參數(shù)的關(guān)系 y參數(shù) 電流方程 其中 yb’c=gb’c+jωCb’c 對(duì)比晶體管π等效電路電流方程和 y參數(shù)電流方程 可得 y參數(shù)與 π參數(shù)間的關(guān)系 yie ≈ ———— yb’e 1+rbb’ yb’e yre ≈ ———— yb’c 1+rbb’ yb’e yfe ≈ ———— gm 1+rbb’ yb’e yoe ≈ gce+yb’c+————— yb’c ybb’ gm 1+rbb’ yb’e ； ； 再把 π參數(shù) 導(dǎo)納形式代入下四式得 yb’e=gb’e+jωCb’ec Ic=yfeVb+yoeVc ?bIeb39。eb39。b b 39。1 yry???cV?eIeb39。m1 yrg???bV )yrgyyyg(eb39。mbb39。cb39。 為方便計(jì)算，把每個(gè)等式寫(xiě)成標(biāo)準(zhǔn)的復(fù)數(shù)形式。 Ib=yieVb+yreVc Ib=yieVb+yreVc Ib=yieVb+yreVc re baCy?? ?)a r c t a n (fe a/b???)]a r c t a n2[( πre a/b()/ ???? π參數(shù)與 y參數(shù)的復(fù)數(shù)表達(dá)式（重復(fù)） 晶體管高頻小信號(hào)等效電路與參數(shù) 繼續(xù) 本頁(yè)完 三、 π參數(shù)與 y參數(shù)的轉(zhuǎn)換 y參數(shù) 電流方程 通過(guò)整理得 gie ≈ —————— agb’e+bωCb’e a2+b2 Cie≈——— Cb’e a2+b2 ； goe≈gce+agb’c+————— bωCb’cgmrbb’ a2+b2 Coe≈Cb’c+——————— aCb’cgmrbb’bgb’c a2+b2 ； 令 a=1+rbb’gb’e； b=ωCb’erbb’ (3)π參數(shù)與 y參數(shù)的關(guān)系 Ic=yfeVb+yoeVc 本內(nèi)容學(xué)習(xí)完畢，單擊 返回 ，返回主頁(yè)；單擊 繼續(xù) ，繼續(xù)學(xué)習(xí) 《 晶體管的高頻 參數(shù) 》 。re baCy?? ?)a r c t a n (fe a/b???)]a r c t a n2[( πre a/b()/ ????四、 晶體管的高頻 參數(shù) (1)共發(fā)射極截止頻率 fβ 晶體管高頻小信號(hào)等效電路與參數(shù) 四、晶體管的高頻參數(shù) (1)共發(fā)射極截止頻率 fβ 三極管的放大倍數(shù) ?和 ?在一定頻率范圍內(nèi)是不變的 ， 但當(dāng)頻率增加到一定大小后 ， 由于 PN結(jié)電容的存在 ， 將隨著頻率的升高而下降 ， 頻率參數(shù)就是表征電流放大倍數(shù)隨頻率而變化的參數(shù) 。 本頁(yè)完 f? f 0 |?| |?0| 由曲線知 ， ?在較低頻率段是不變 ， 數(shù)值為 ?0， 但當(dāng)頻率高于某一數(shù)值后 ， ?開(kāi)始下降 。在工程上一般認(rèn)為此時(shí)三極管已經(jīng)沒(méi)有放大能力，所以三極管是不能在此頻率的范圍外工作的。 fβ表達(dá)式 晶體管高頻小信號(hào)等效電路與參數(shù) 四、晶體管的高頻參數(shù) (1)共發(fā)射極截止頻率 fβ 繼續(xù) 共發(fā)射極截止頻率 f? ：設(shè)三極管在低頻時(shí)的共射電流放大倍數(shù)為 ?0（此時(shí)為最大值），當(dāng)工作頻率升高至使三極管的 ? 下降至 ?0 時(shí)所對(duì)應(yīng)的工作頻率，稱為共發(fā)射極截止頻率 f? 。 共射電流放大倍數(shù)與頻率的關(guān)系為 fβ f ? = ?0 1+j 因?yàn)?? 是相量，所以必須寫(xiě)成復(fù)變量形式 ，其模 ( 即電流放大倍數(shù)的數(shù)值 )為 ( f / fβ)2 | ? | = ? ?0 1+ 由此可繪出如右圖所示的共射電流放大倍數(shù)隨頻率變化的曲線。 (2)特征頻率 fT 晶體管高頻小信號(hào)等效電路與參數(shù) 四、晶體管的高頻參數(shù) (1)共發(fā)射極截止頻率 fβ 繼續(xù) 本頁(yè)完 (2)特征頻率 fT 當(dāng)共射極電流放大倍數(shù) ?下降到等于 1 時(shí)所對(duì)應(yīng)的頻率 ， 稱為特征頻率 fT 。 |?0| 本頁(yè)完 fα f O |?| |?0| |?0| 共基極截止頻率 fα遠(yuǎn)大于共發(fā)射極截止頻率 fhfe ，其關(guān)系式如下： fα =(1+?) fβ 在正常情形下 ? 1，所以有 fα fβ 所以在高頻段和寬頻帶的放大器中，多使用共基電路。 晶體管高頻小信號(hào)等效電路與參數(shù) 四、晶體管的高頻參數(shù) (1)共發(fā)射極截止頻率 fβ (2)特征頻率 fT 如在電視機(jī)的第一級(jí)與天線相連的高頻接收器 (俗稱高頻頭 )中 ，基本上都使用共基極電路 。 (3)共基極截止頻率 fα (4)最高振蕩頻率 fmac 繼續(xù) 當(dāng)晶體管的功率增益 AP=1時(shí)工作頻率稱為最高振蕩頻率 fmax。在此頻率工作時(shí) ， 晶體管已得不到功率放大 。 晶體管高頻小信號(hào)等效電路與參數(shù) 四、晶體管的高頻參數(shù) (1)共發(fā)射極截止頻率 fβ (2)特征頻率 fT (4)最高振蕩頻率 fmax 1 1 fmax≈—— gm 4 rbb’Cb’eCb’c ? 2π 為了使電路工作穩(wěn)定且有一定的增益，晶體管的實(shí)際工作頻率應(yīng)等于最高振蕩頻率的 1/3~1/4。 本頁(yè)完 fmax f O AP AP0 晶體管高頻小信號(hào)等效電路與參數(shù) 四、晶體管的高頻參數(shù) (1)共發(fā)射極截止頻率 fβ (2)特征頻率 fT (4)最高振蕩頻率 fmax 1 為了使電路工作穩(wěn)定且有一定的增益，晶體管的實(shí)際工作頻率應(yīng)等于最高振蕩頻率的 1/3~1/4。 結(jié)束 返回 1 fmax≈—— gm 4 rbb’Cb’eCb’c ? 2π fmax表示一個(gè)晶體管所能適用的最高極限頻率 。 當(dāng) f fmax時(shí) ， 無(wú)論用什么方法都不能使晶體管產(chǎn)