【正文】 流截面： 跡線： 液流中某一質(zhì)點運動過程中所劃過的空間軌跡。 流束： 許多流線組成的一束曲線。 通流截面： 垂直于流動方向的截面，也稱為過流截面。 流速 ：流體質(zhì)點單位時間內(nèi)流過的距離，實際流體內(nèi)各質(zhì)點流速不等。 ??AAuq d AqA Auv ?? ? dAqv ?總目錄 返回本章 返回本節(jié) 下一頁 上一頁 結(jié)束 1） 實驗 2）流態(tài) ?層流： 分層、穩(wěn)定、 無橫向流動。 3）判定流態(tài) ?雷諾數(shù) Re ?臨界雷諾數(shù) Rec ?判定方法 Re Rec—— 層流 Re Rec—— 湍流 液體的流態(tài) υvdRe ?總目錄 返回本章 返回本節(jié) 下一頁 上一頁 結(jié)束 ??vdRe物理意義 Re無量綱 非圓管截面 γeRvR ?總目錄 返回本章 返回本節(jié) 下一頁 上一頁 結(jié)束 ? 液體在管內(nèi)作恒定流動，任取 2兩個通流截面，根據(jù)質(zhì)量守恒定律，在單位時間內(nèi)流過兩個截面的液體流量相等，即： 流體的連續(xù)方程 依據(jù)： 質(zhì)量守恒定律 結(jié)論： 流量連續(xù)性方程說明了恒定流動中流過各截面的不可壓縮流體的流量是不變的。 ρ 1v1 A1 = ρ 2v2 A2 不考慮液體的壓縮性，則得 q =v A =常量 總目錄 返回本章 返回本節(jié) 下一頁 上一頁 結(jié)束 流體的伯努利方程 理想液體微小流束伯努利方程 假設(shè) ：理想液體作恒定流動 依據(jù) ：能量守恒定律 推導(dǎo) ：研究流束段 ab在時間 dt內(nèi)流到 a39。 速度修正 : α 動能修正系數(shù) 平均流速代替實際流速，考慮能量損失 hw g h g h p g h u p w u ? ? ? ? ? ? 2 2 2 2 2 1 1 1 2 2 2 1 ? ? ? ? 總目錄 返回本章 返回本節(jié) 下一頁 上一頁 結(jié)束 m2v2 動量方程 )( 1122 vvqF ??? ??? ??依據(jù) ：動量定理 m1v1 F t ? ?? ?12121122vvqvvtVVmtvmvmF???????β 1β 2動量修正系數(shù)，湍流 =1，層流 =4/3 t(m v)Fdd? 用來計算流動液體作用在限制其流動的固體壁面上的總作用力。x=–Fx=ρ qβ 1v1cosθ 指向使閥芯關(guān)閉的方向 總目錄 返回本章 返回本節(jié) 下一頁 上一頁 結(jié)束 第四節(jié) 液體流動時的壓力損失 由于流動液體具有粘性，以及流動時突然轉(zhuǎn)彎或通過閥口會產(chǎn)生撞擊和旋渦，因此液體流動時必然會產(chǎn)生阻力。壓力損失即是伯努利方程中的 hw項。 液流在管道中流動時的壓力損失和液流運動狀態(tài)有關(guān)。 ? 湍流：不分層、不穩(wěn)定、有橫向流動。 如果液流的雷諾數(shù)相同，它的流動狀態(tài)也相同。 當(dāng) Re＜ Recr為層流； Re＞ Recr為湍流。因液體的流動狀態(tài)不同沿程壓力損失的計算有所區(qū)別。 橡膠管 λ =80/Re ? 對于湍流 光滑管 λ = 粗糙管局 Re和 Δ /d從手冊上查取 22vdlp ??? ??總目錄 返回本章 返回本節(jié) 下一頁 上一頁 結(jié)束 ? 液體流經(jīng)管道的彎頭、接頭、閥口等處時，液體流速的大小和方向發(fā)生變化，會產(chǎn)生漩渦并發(fā)生紊動現(xiàn)象，由此造成的壓力損失稱為局部壓力損失。 ? 液流流過各種閥的局部壓力損失可由閥在額定壓力下的壓力損失 Δ pn來換算： Δpv= Δpn（ q / qn ） 2 局部壓力損失 總目錄 返回本章 返回本節(jié) 下一頁 上一頁 結(jié)束 總壓力損失 整個液壓系統(tǒng)的總壓力損失，應(yīng)為所有 沿程壓力損失和所有的局部壓力損失之和 （ 通過所有閥、直管、彎管所產(chǎn)生的壓力損失之和 ）。管徑變化大 v1ve 。 總目錄 返回本章 返回本節(jié) 下一頁 上一頁 結(jié)束 流量系數(shù) Cq Cv稱為速度系數(shù) ； Cc稱為截面收縮系數(shù)。 薄壁小孔因沿程阻力損失小， 流量 對油溫變化不敏感，因此多被用作調(diào)節(jié)流量的節(jié)流器。 總目錄 返回本章 返回本節(jié) 下一頁 上一頁 結(jié)束 pKAq T mΔ?細長孔 薄壁孔短孔 lKmd?3212?? （ l/d≤4) Pρ2CAq ΔqT?Cq應(yīng)按曲線查得，雷諾數(shù)較大時， Cq基本穩(wěn)定在 左右。u時δy；0u時0yCyCyxp2 μ1uxpμ1yuyuμτ而xdpyτxτbyp ) b(pxτ ) b( τypb3δ0δ01221222ΔllΔdlΔΔdddd積 分后得dddd因此ddddd整理后得dddddd?????????????????????????? ???? buplbq 032112 ???流體流過縫隙流量 總目錄 返回本章 返回本節(jié) 下一頁 上一頁 結(jié)束 δdu21)1 . 5 εp (112 μd δq 023πΔl ????d δu21p12 μd δq 03πΔl ??? 總目錄 返回本章 返回本節(jié) 下一頁 上一頁 結(jié)束 第六節(jié)、液壓沖擊與空穴現(xiàn)象 一、 液壓沖擊 含義 ：由于某種原因致使壓力突然增高的現(xiàn)象 。 措施 ： 延長流體換向時間；縮短管長，加大管徑 限制管道液體流速；設(shè)置緩沖元件。 后果 ：氣泡壓破產(chǎn)生噪聲， 元件表面產(chǎn)生點蝕。減小壓力降，降低吸油高度h，加大管徑 d，限制液體流速 v，防止空氣進入。 2222l v vpd????? ? ? ? ?總目錄 返回本章 返回本節(jié) 下一頁 上一頁 結(jié)束 第三節(jié) 流動液體的能量損失 五、串聯(lián)和并聯(lián)管路的特點 串聯(lián) ： 并聯(lián)： 1 2 31 2 3q q q qp p p p? ? ? ??? ?? ? ? ? ? ? ? ? ? ???1 2 31 2 1 2 3q q q qp p p p p? ? ? ? ? ???? ? ? ? ? ? ? ? ???總目錄 返回本章 返回本節(jié) 下一頁 上一頁 結(jié)束 第三節(jié) 流動液體的能量損失 解 此類問題用實際液體的伯努利方程求解方便。 ”號的確定如下：當(dāng)移動平板運動的方向和壓差降低的方向相同時取“ +”號，相反時取“