12邁克爾遜-在線瀏覽
2024-09-15 18:51本頁面
【正文】 波長(zhǎng)相比擬，今天 ,邁克爾遜干涉儀已被發(fā)展和改進(jìn)為更完善的現(xiàn)代干涉儀。 ●分振幅法：當(dāng)一束光投射到兩種介質(zhì)的分界面時(shí)，它的所有的反射光線或所有的透射光線會(huì)聚在一起時(shí)即可發(fā)生相干；如薄膜干涉等。 G1與 MM2均成 45176。 邁克爾遜干涉儀是用分振幅法產(chǎn)生雙光束以實(shí)現(xiàn)干涉的 d M239。 如圖 點(diǎn)光源 S， ,S1’ 是 S經(jīng) M1所成的虛象， S2’ 是 S經(jīng) M2’ 所成的虛象 ,顯然 S1’,S2’ 是一對(duì)相干點(diǎn)光源 ,S1’ 、 S2’ 發(fā)出的球面波在它們相遇的空間處處相干，只需觀察屏放在兩點(diǎn)光源發(fā)出光波的重疊區(qū)域內(nèi)，都能看到干涉現(xiàn)象，故這種干涉稱為 非定域干涉。 1光和 2光的光程差： Δ ＝ AB＋ BC－ AD 經(jīng)數(shù)學(xué)推導(dǎo)： δ ＝ 2d COSθ （ 1）等傾干涉（ M1與 M2垂直） 當(dāng)觀察屏垂直于 S1‘S 2’ 軸線時(shí)，能看到一組明暗相間的同心園干涉條紋 ,其園心為 S139。軸線與屏的交點(diǎn) P0,P0點(diǎn)的光程差△ =2d，可以證明，屏上任意點(diǎn) P的光程差： △ ≈ 2dcos θ 式中 θ 為 S1’射到 P點(diǎn)的光線與 M1法線之間的夾角 ，當(dāng) M1與 M2’ 之間距離 d連續(xù)改變時(shí)，可以看到園心處條紋向外冒出或縮進(jìn)。 光程差 相同入射角的光有相同的光程差，干涉圖樣為一組同心圓。有一個(gè)很小的角度時(shí)， M M239。這時(shí)“ 1” 和“ 2” 的光程差仍然可以近似 的用公式： d為 觀察點(diǎn)處空氣層的厚度 θ 為 入射角 ?c o s2 d??P S M1 M239。相交處 d很小， 即： 1c os ??d2??0?d（ 2）等厚干 涉（ M1與 M2有一小角度） 這時(shí)就能觀察到 等厚干涉條紋 即兩鏡之間為劈尖干涉。 ★ d增加時(shí)條紋涌出， d減小時(shí)條紋陷入。 等厚干涉條紋 ★ 在兩鏡面交線附近 θ 很小，干涉條紋是一組平行于 M M239。 ★ 在離兩鏡面交線較遠(yuǎn)的地方， d增加， θ 隨之增加，條紋逐漸發(fā)生彎曲，彎曲的方向是凸向中央條紋。 ?? kd ??? c o s2k?cos k?k?cos k?中心條紋： ，此時(shí)干涉級(jí)次最大。 若改變 N個(gè)條紋（ “ 涌出 ” 或 “ 陷入 ” N個(gè)條紋） ，
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