電機(jī)學(xué)第六章ppt課件-在線瀏覽
2025-06-21 07:03本頁(yè)面
【正文】 I?d)氣隙合成磁場(chǎng)與主磁場(chǎng)的相對(duì)位置 aFeTAXZYBCNS0B Bsn 與 不同相時(shí) 0E?I? a) 滯后于 時(shí)的空間矢量圖 0?E?IsnadF相軸線AAXZBCsnaFaqFNSfF 與 不同相時(shí) 0E?I? b) 滯后 時(shí)的時(shí) 空統(tǒng)一矢量圖 0?E?IfFadF aFaqF?I0?0??1?0?E 與 不同相時(shí) 0E?I? c) 超前 時(shí)得時(shí) 空統(tǒng)一矢量圖 0?E?I1?0??IfFadFaF0??0?E返回 同步發(fā)電機(jī)負(fù)載運(yùn)行時(shí)物理量的關(guān)系： ?一、不考慮磁飽和時(shí) fI主極fF??0?0E?E?aE??aaF?I電樞?????E )(???? ?? XIjE 隱極同步發(fā)電機(jī)的電壓方程、相量圖和等效電路 在時(shí)間相位上， 滯后于 以 90176。 電角度于是 亦可寫成負(fù)電抗壓降的形式，即 采用發(fā)電機(jī)慣例，以輸出電流作為電樞電流的正方向時(shí)，電樞的電壓方程為 因?yàn)殡姌蟹磻?yīng)電動(dòng)勢(shì) Ea正比于電樞反應(yīng)磁通 Φa 不計(jì)磁飽和時(shí)， Φa 又正比于電樞磁動(dòng)勢(shì) Fa和電樞電流 I，即 aE?I?aΦ?aΦ? aE?I? (6— 5) (6— 6) 將式 (6— 6)代人式 (6— 5)，可得 (6— 7) 式中， Xs稱為隱極同步電機(jī)的同步電抗， Xs=Xa+Xσ ，它是對(duì)稱穩(wěn)態(tài)運(yùn)行時(shí)表征電樞反應(yīng)和電樞漏磁這兩個(gè)效應(yīng)的一個(gè)綜合參數(shù)。 圖 6— 15a和 b表示與式 (6— 5)和式 (6— 7)相對(duì)應(yīng)的相量圖，圖 6— 15c表示與式 (6— 7)相應(yīng)的等效電路。 考慮磁飽和時(shí)，由于磁路的非線性，疊加原理不再適用。 二、考慮磁飽和時(shí) Φ?E?fFFaaFk?? ?E 再?gòu)臍庀峨妱?dòng)勢(shì) 減去電樞繞組的電阻和漏抗壓降，使得電樞的端電壓 ，即 E?U? 相應(yīng)的矢量圖、相量圖和 F～ E間的關(guān)系如圖 6— 16a和 6—16b所示。故稱為電動(dòng)勢(shì) — 磁動(dòng)勢(shì)圖。 凸極同步電機(jī)的氣隙是不均勻的，極面下氣隙較小，兩極之間氣隙較大，故直軸下單位面積的氣隙磁導(dǎo) λd (λd ＝ μ0 ／ λd) 要比交軸下單位面積的氣隙磁導(dǎo) λq (λq ＝ μ0 ／ λq) 大很多， 如圖 6— 18a所示。 一、雙反應(yīng)理論 凸極同步發(fā)電機(jī)的電壓方程和相量圖 不考慮磁飽和時(shí) 同步發(fā)電機(jī)負(fù)載運(yùn)行時(shí)物理量的關(guān)系： 二、凸極同步發(fā)電機(jī)的電壓方程和相量圖 凸極同步發(fā)電機(jī)的電壓方程和相量圖 fIfF0?? 0?E?EadE?ad??adFaF?Iaq??aqE?aqF??E?????? XIj? 從氣隙電動(dòng)勢(shì)云減去電樞繞組的電阻和漏抗壓降，便得電樞的端電壓。 上式就是凸極同步發(fā)電機(jī)的電壓方程 。 引入虛擬電動(dòng)勢(shì) ，使 可得 612 由式 612相量圖如圖 620所示。 三、直軸和交軸同步電抗的意義 由于電抗與繞組匝數(shù)的平方和所經(jīng)磁路的磁導(dǎo)成正比，所以 如 圖 622所示。 對(duì)于隱極電機(jī)，由于氣隙是均勻的，故Xd≈X q≈X s ad? aq?例題 返回 同步
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