縫隙天線與微帶天線-在線瀏覽
2025-06-17 06:26本頁面
【正文】 間關系式： 2, ( 6 0 )r m r eRR ??因此 ， 理想半波縫隙天線的輻射電阻為 2,( 6 0 ) 5007 3 . 1rmR?? ? ?理想半波縫隙天線的輻射電導 Gr,m≈ 和半波振子類似 ， 理想半波縫隙天線的 輸入電阻 也為 500Ω， 該值很大 ， 所以在用同軸線給縫隙饋電時存在困難 ， 必須采用相應的匹配措施 。 由于諧振電對稱振子的輸入阻抗為純阻，因此諧振縫隙的輸入電阻也為純阻，并且其諧振長度同樣稍短于 λ /2，且縫隙越寬，縮短程度越大。 由電磁場理論 ， 對 TE10波而言 ， 在波導寬壁上有縱向和橫向兩個電流分量 ，橫向分量 的大小沿寬邊呈余弦分布 ， 中心處為零 ，縱向電流 沿寬邊呈正弦分布 ， 中心處最大；而波導窄壁上只有橫向電流 ， 且沿窄邊均勻分布 。 ? 當縫隙 與電流線平行 時 ， 不能在縫隙區(qū)內建立激勵電場 ，這樣的縫隙因得不到激勵 ， 不具有輻射能力 ， 因而被稱為 非輻射縫隙 。 ah gbfedc* 受激勵的波導縫隙形成了開在有限金屬面上的窄縫 。 嚴格的求解縫隙的輻射場需要幾何繞射理論或數(shù)值求解方法 。 寬邊上的縱縫 ， 由于沿 E面的電尺寸對標準波導來說只有， 所以其 E面方向圖的差別較大； 寬邊上的橫縫 ， 隨著波導的縱向尺寸變長 ， 其 E面方向圖逐漸趨向于理想的半圓形 。 波導縫隙天線和理想縫隙天線的輻射空間不同，波導縫隙天線的 輻射功率 相當于理想縫隙天線的一半 ，因此波導縫隙天線的 輻射電導 也就 為理想縫隙天線的一半。 ? 寬壁橫縫 截斷了縱向電流 ， 因而縱向電流以位移電流的形式延續(xù) ， 其電場的垂直分量在縫隙的兩側反相 ， 導致縫隙的兩側總電場發(fā)生突變 ， 故此種橫縫可等效成傳輸線上的串聯(lián)阻抗 。 ? 若某種 縫隙同時引起縱向電流和電場的突變 ， 則可以把它等效成一個四端網(wǎng)絡 。 22 12 .0 9 s i n ( ) co s ( )2ggxgba?? ? ? ????諧振縫隙 ?寬邊縱向半波諧振縫隙 ax1grx1abg?( a ) ( b ) ( c )其歸一化電導為 ?寬邊橫向半波諧振縫隙 23 2 2 10 . 5 2 3 ( ) co s ( ) co s ( )4g xrb a b a a? ? ? ? ???其歸一化電阻為 ax1grx1abg?( a ) ( b ) ( c )? 窄邊斜半波諧振縫隙 323s i n co s ( s i n )20 . 1 3 1 [ s i n ]1 ( s i n )ggggab????? ? ???????其歸一化電導為 ax1grx1abg?( a ) ( b ) ( c )有了相應的等效電路 ， 波導內的傳輸特性就可以依賴于微波網(wǎng)絡理論 來分析 ， 例如后向散射系數(shù) |s11|及頻率響應曲線 ， 從而更方便地計算矩形波導縫隙天線的電特性 ，例如傳輸效率及匹配情況 。 為了使帶有縫隙的波導匹配 ， 可以在波導的末端短路 ， 利用短路傳輸線的反射消去諧振縫隙帶來的反射 ， 使得縫隙波導得到匹配 。 由于波導場分布的特點 ， 縫隙天線陣的組陣形式更加靈活和方便 ， 但主要有以下兩類組陣形式 。 ? 最大輻射方向與天線軸垂直 ， 為 邊射陣 。 諧振式縫隙陣（ Resonant Slot Arrays） 下面介紹 常見的諧振式縫隙陣 為 保證各縫隙同相 ， 相鄰縫隙的間距應取
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