負(fù)折射率介質(zhì)ppt課件-展示頁
2025-05-12 18:20本頁面
【正文】 右手 ” 法則。英國(guó)科學(xué)家 Pendry 提出折射率為 1的一個(gè)平板材料可以作為透鏡實(shí)現(xiàn)完美成像，可以放大衰勢(shì)波使成像的大小突破光學(xué)衍射極限。 什么是負(fù)折射率及左手性介質(zhì) ? 右手性介質(zhì)（常規(guī)介質(zhì)） —— 介質(zhì)中電場(chǎng)、磁場(chǎng)和波矢三者構(gòu)成右手關(guān)系，波的折射遵循 斯涅爾（ Snell）定律。 斯涅爾定律 ? 斯涅爾定律：即折射定律， 由荷蘭數(shù)學(xué)家斯涅爾發(fā)現(xiàn)，是在光的折射現(xiàn)象中，確定折射光線方向的定律。實(shí)驗(yàn)指出：（ 1）折射光線位于入射光線和界面法線所決定的平面內(nèi)；（ 2） 折射線和入射線分別在法線的兩側(cè) ；（ 3）入射角 i的正弦和折射角 i′的正弦的比值，對(duì)折射率一定的兩種媒質(zhì)來說是一個(gè)常數(shù) . 負(fù)折射率介質(zhì)的異常傳播性質(zhì) 逆多普勒效應(yīng) 在分界面上的邊界條件 負(fù) GoosHanchen位移 逆切連科夫輻射 為什么折射率可以是負(fù)的 ? 負(fù)折射率有兩種情況： 第一種是在幾何光學(xué)中，將反射鏡等效地看成一個(gè)折射率為 1的透射鏡，這樣，所有透射系統(tǒng)的成像公式就可以形式不變地應(yīng)用到反射系統(tǒng)了。 ? 第二種情況是在所謂的 “ 左手媒質(zhì) ” 中。電磁學(xué)理論并不排除這種媒質(zhì)的存在，而且實(shí)驗(yàn)上也觀測(cè)到了這種媒質(zhì)。對(duì)于 “ 左手媒質(zhì) ” ，折射定律仍然成立，這時(shí)入射角和折射角符號(hào)相反，說明折射光線和入射光線在法線的同側(cè)（注意，這仍然是透射，并不是反射，因?yàn)楣饩€進(jìn)入了第二種媒質(zhì)）。當(dāng)電磁波以任意角度入射到兩種不同折射率的介質(zhì)交界面處時(shí)，波傳播的方向會(huì)發(fā)生變化。方向，式中射波前進(jìn)的定律，由它可以計(jì)算折此式即為，故有，為波前，由于虛線中的折射，中的入射波在介質(zhì)圖一表示介質(zhì)2112112221212211VVS n e llnnVVs ins intVC B s inCEtVC B s inAC,21???????????????BEAC電介質(zhì)理論 1837年，法拉第最先提出電介質(zhì)在電場(chǎng)中極化的概念． 1850年， 0． F． Mosotti提出了電介質(zhì)極化理論方程：
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