湯遜放電理論ppt課件-展示頁
2025-05-10 05:03本頁面
【正文】 d dx x n0 n na （二）電子碰撞電離系數(shù) α 根據(jù)碰撞電離系數(shù) α的定義，可得 dn ndxa=分離變量并積分 ，可得 0 0e xpxn n dxa= 242。擊穿電壓大 體上是 的函數(shù) . 兩種氣體放電理論 湯遜放電理論：低氣壓短間隙 流注放電理論：高氣壓長間隙 pd（一）電 子 崩（ electron avalanche） 外界電離因子在陰極附近產(chǎn)生一個(gè)初始電子如果空間的電場(chǎng)強(qiáng)度足夠大，該電子在向陽極運(yùn)動(dòng)時(shí)就會(huì)引起碰撞電離，產(chǎn)生出一個(gè)新電子，初始電子和新電子 繼續(xù)向陽極運(yùn)動(dòng)，又會(huì)引起新的碰撞電離，產(chǎn)生出更多的電子。 4） C階段以后： 電流急劇增加，這時(shí)由于電場(chǎng)強(qiáng)度很高，間隙發(fā)生了擊穿，放電達(dá)到了自持。 3） BC階段： 電流隨這電壓的上升而上升。 2） AB階段： 電流基本保持不變。 1） 在 OA階段： 間隙中的電流隨著電壓的升高而逐漸增加。 UU0時(shí)，去掉外電離因素，電流消失。華北電力大學(xué) 高電壓絕緣技術(shù) 王勝輝 華北電力大學(xué) 電氣與電子工程學(xué)院 高壓教研室 2022年 2月 167。 4 均勻電場(chǎng)中氣體擊穿的發(fā)展過程 一 . 自持放電、非自持放電 1. 非自持放電： 如去掉外電離因素的作用后放電隨即停止的放電。 2. 自持放電： 能僅由電場(chǎng)的作用而維持的放電稱為自持放電 UU0時(shí)，氣體發(fā)生了強(qiáng)烈的電離，電流劇增，氣體的電離僅靠電場(chǎng)的作用可自行維持，而不再繼續(xù)需要外部的電離因素了。其原因在于電壓上升，電場(chǎng)增加，帶電質(zhì)點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)速度較快，復(fù)合的幾率減小，故更多的帶電質(zhì)點(diǎn)落入到極板間，所以電流上升。其原因在于，這是間隙中幾乎所有的帶電質(zhì)點(diǎn)都落入到了極板中，而 外界電離因素單位時(shí)間內(nèi)產(chǎn)生的自由電子數(shù)是一定的 ，所以電流并不隨電壓的增加而增加。此時(shí)出現(xiàn)了 新的電離因素 ，因?yàn)榇藭r(shí)的電壓已經(jīng)較高，在高場(chǎng)強(qiáng)下產(chǎn)生了 碰撞電離 ，產(chǎn)生了新的帶電質(zhì)點(diǎn)，所以電流增加。 放電過程分析 二 .湯遜氣體放電理論 ? 湯遜放電理論的理論要點(diǎn) 電子碰撞電離和正離子撞擊陰極產(chǎn)生的金屬表面電離 是使帶電質(zhì)點(diǎn)激增，并導(dǎo)致?lián)舸┑闹饕蛩亍Ｒ来晤愅?，電子?shù)將按幾何級(jí)數(shù)不斷增多，象雪崩似的發(fā)展 ,這種急劇增大的空間電流被稱為 電子崩 。均勻電場(chǎng)，
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