[工學(xué)]電力電子技術(shù)_王兆安第6章-展示頁
2025-01-28 11:33本頁面
【正文】 圍 ? 負(fù)載阻抗角： j = arctan(?L / R) ? 穩(wěn)態(tài)時(shí)負(fù)載電流為正弦波，相位滯后于 u1的角度為 j ? a =0時(shí)刻仍定為 u1過零的時(shí)刻，a的移相范圍應(yīng)為 j ≤ a ≤π 阻感負(fù)載單相交流調(diào)壓電路及其波形 RL0 .6圖 4 2Ou 1 u oioVT1VT2u 1uoi ouVT? tO? tO ? t? tOuG 1uG 2OO? t? t 單相交流調(diào)壓電路 ? 單相交流調(diào)壓器電感性負(fù)載時(shí)的主電路和輸出波形 ? 當(dāng)控制角為 α?xí)r ， Ug1 觸發(fā) VT1導(dǎo)通 ， 流過 VT1管的電流i2有兩個(gè)分量 ， 即強(qiáng)制分量 iB與自由分量 iS， ? 其強(qiáng)制分量為 式中 ? 其自由分量為 ? 式中 τ— 自由分量衰減時(shí)間常數(shù)， ? ??a? ??= tZUi s i n2 2B? ? RLa r c t gLRZ ??? =?= ,22? ? ? ? ??? ?a?a tgtteZ UeZ Ui????=?= s i n2s i n2 22SRL=?? 流過晶閘管的電流即負(fù)載電流為 ? 當(dāng) α φ時(shí) ， 電壓 、 電流波形如上圖所示 。 ? 在 ωt=0時(shí)觸發(fā)管子 ， ωt= θ時(shí)管子關(guān)斷 ， 將 ωt= θ代入式(35)可得 ? ? ? ?????????????=?=? ???a?a? tgtetZ Uiii s i ns i n2 2BS2? ? ? ? ???a?a? tge ??=?? s i ns i n(1) 當(dāng) α φ時(shí) 穩(wěn)定分量 iB與自由分量 is如圖 32(b)所示 ， 疊加后電流波形 i2的導(dǎo)通角 θ 180， 正負(fù)半波電流斷續(xù) ， α愈大 θ愈小 ， 波形斷續(xù)愈嚴(yán)重 。 正負(fù)半周電流處于臨界連續(xù)狀態(tài) ，相當(dāng)于晶閘管失去控制 ， 負(fù)載上獲得最大功率 ， 此時(shí)電流波形滯后電壓 φ角 。這樣使負(fù)載只有正半波，電流出現(xiàn)很大的直流分量，電路不能正常工作。所以晶閘管的移相范圍 。 ② 帶電感性負(fù)載時(shí) ， 不能用窄脈沖觸發(fā) ， 否則當(dāng) α φ時(shí)會(huì)發(fā)生有一個(gè)晶閘管無法導(dǎo)通的現(xiàn)象 ， 電流出現(xiàn)很大的直流分量 。 a = φ ????c o sc o s)(002222020==?===IUplRUZUIUU?a j 時(shí) 單相交流調(diào)壓電路 aj時(shí)阻感負(fù)載交流調(diào)壓電路工作波形 波形分析 : – VT1提前通， L被過充電，放電時(shí)間延長(zhǎng)， VT1的導(dǎo)通角超過 π – 觸發(fā) VT2時(shí)， io尚未過零， VT1仍導(dǎo)通， VT2不通 io過零后， VT2開通， VT2導(dǎo)通角小于 π –方程式 (65)和 (66)所得 io表達(dá)式仍適用，只是 a≤ωt ∞ –過渡過程和帶 RL負(fù)載的單相交流電路在 ωt =a (a j)時(shí)合閘的過渡過程相同 – io由兩個(gè)分量組成：正弦穩(wěn)態(tài)分量、指數(shù)衰減分量 – 衰減過程中， VT1導(dǎo)通時(shí)間漸短， VT2的導(dǎo)通 時(shí)間漸長(zhǎng) – 穩(wěn)態(tài)的工作情況和 a =j時(shí)完全相同 ? ? t ? t ? t ? t a a ? O O O u G1 G2 j T1 T2 RL圖4 7u1i1uoV1V2VD1VD2V3V4VD4VD3圖 47 斬控式交流調(diào)壓電路 4．?dāng)乜厥浇涣髡{(diào)壓電路 一般采用全控型器件作為開關(guān)器件 原理分析 ?基本原理和直流斬波電路有類似之處 ?u1正半周 ?u1負(fù)半周 ?設(shè)斬波器件（ V1或 V2）導(dǎo)通時(shí)間為 ton，開關(guān)周期為T，則導(dǎo)通比 a = ton/T，改變 a 可調(diào)節(jié)輸出電壓 斬波控制
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