20xx年醫(yī)學(xué)專題—第10章脈沖中子測井-文庫吧資料
2024-11-17 22:26本頁面
【正文】 獲截面；整理得： 第二十三 頁 ，共三十九 頁 。n shuǐ)飽和度 (1) 如果 ?已知，則對含油氣純地層來說： 六 中子 (zhōngzǐ)壽命測井的應(yīng)用 其中： Σ k — 油氣 (y243。)參數(shù)； Σ w — 巖石的流體參數(shù)； 則：第二十二 頁 ，共三十九 頁 。um236。c233。c233。ng)測井的應(yīng)用 第二十一 頁 ，共三十九 頁 。 六中子壽命 (sh242。TDT1—— 完井后不久測量的，為實(shí)線；TDT2—— 投產(chǎn) (t243。ng)不同時間測量的宏觀俘獲截面或中子壽命，則可以了解油水或氣水界面變化情況。 2. 觀察油水或氣水界面的變化 油層在采油過程中含水飽和度不斷變化，油水界面向上移動 ，利用 (l236。ng)測井地質(zhì)意義第十九 頁 ，共三十九 頁 。 五、 中子壽命 (sh242。 在沉積巖中，氫核素的微觀俘獲截面比其他核素的微觀俘獲截面大得多。c233。c233。第十八 頁 ，共三十九 頁 。n 要求：保證 N1/N2＝ 2， 使振蕩器的周期為 ?。tā)門寬為 2?,中子脈沖周期為 10?。ng)測井測量 ?和 ?的方法n 比例因子法n 將中子壽命測井的各個時間間隔取為 ?的整數(shù)倍，以適應(yīng)地層的變化，避免上述固定門的缺點(diǎn)，提高測量的精度。四 中子壽命 (sh242。chā)較大。li225。積分道記錄總的伽馬計(jì)數(shù)；門 I II III IV寬度 200us， 前三個依次測量，而第四個延時 2200us， 記錄本底；利用門 I、 II確定 ?和 ? ；第十六 頁 ，共三十九 頁 。n (1)中子脈沖寬度 50us； 每 2500us發(fā)射一次中子脈沖；n (2)基本延時（發(fā)射脈沖－ 1門計(jì)數(shù)），淡水 (d224。um236。第十五 頁 ，共三十九 頁 。)?的真值，而源距再大，則 ?偏大。圖 1013給出了 ?與源距的關(guān)系。n 熱中子密度的變化不僅是時間的函數(shù)，而且也是空間的函數(shù)。第十四 頁 ，共三十九 頁 。ng)的宏觀截面伽馬計(jì)數(shù)率隨時間 (sh237。三 中子 (zhōngzǐ)壽命測井的基本原理n 6. 地層 (d236。guǒ)分別在 T1,T2時間段內(nèi)記錄俘獲伽馬射線的計(jì)數(shù)率，則可以通過上式刻度成熱中子壽命，由熱中子壽命與地層對熱中子宏觀俘獲截面的關(guān)系，同樣可以計(jì)算得到。sh249。ngy242。)）得： 第十二 頁 ，共三十九 頁 。)（自然對數(shù) (du236。)的俘獲伽馬射線的計(jì)數(shù)率； 三 中子 (zhōngzǐ)壽命測井的基本原理（ 2）將 (1)式除以 (2)式得 : （ 3）由（ 3）式，對兩邊取對數(shù) (du236。T2時刻：探測器記錄 (j236。)，可以求得（計(jì)算出）熱中子的壽命（或地層宏觀俘獲截面 Σ ）。因此刻度后，我們記錄（測量）俘獲伽馬射線強(qiáng)度 (qi225。ngd249。第十 頁 ，共三十九 頁 。)按指數(shù)規(guī)律隨時間衰減： 三 中子 (zhōngzǐ)壽命測井的基本原理式中： N0—— 衰減開始時的熱中子密度； N—— 經(jīng)過時間 (sh237。 熱中子產(chǎn)生后，它在地層中發(fā)生擴(kuò)散，地層中某點(diǎn)的熱中子密度 (m236。ng)的依據(jù)。ng)測井測量熱中子壽命 (sh242。jiān)熱中子密度則表示為此式是中子壽命 (sh242。三 中子 (zhōngzǐ)壽命測井的基本原理n 設(shè) t=0時， n = n0， 則 K=n0。)的少，選擇合適的源距，
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