動態(tài)介電常數(shù)ppt課件-文庫吧資料
2025-05-12 12:07本頁面
【正文】 可得到熟知的 KramersKronig關系 ? ? 39。xd39。s i n)39。r39。39?，F(xiàn)在求他們的關系。039。此時可統(tǒng)一寫為下邊的式子： )(,s i n)()()(,co s)()()(039。39。 在此情況下， D也必然隨時間周期性變化 可寫為 于是可將（ ）式寫成 )s i nco s()co s ()(39。如果施加的是一起始于 u=0的連續(xù)變化的電場，則求和應該為積分 t0 r 0 0D ( t ) ( ) E ( t ) E ( u ) ( t u ) d u? ? ? ? ? ? ? ??式中 ?（ tu)為衰減函數(shù)，它描寫電場撤除后 D隨時間的衰減。 ? ?D u ( ) E ( u )??另一部分則由于極化的慣性而在時間t?u+du是繼續(xù)存在。 設在時間間隔 u到 u+du之間，對介質(zhì)施加強度為 E(u)的脈沖電場。 如選用 LiNbO3晶片做縱向振動時就不應選擇大小約為 ?? 。 例如 ， 鈮酸鋰 LiNbO3晶體在室溫 （ 20?C） 時的損耗因子 tan(?)與頻率的關系如圖 218所示 。所以介質(zhì)損耗的大小，是判斷材料性能的重要參數(shù)之一。 因為介質(zhì)損耗與電場強度的頻率、溫度以及極化機制等都有關系，是一個比較復雜的問題。 在單位體積內(nèi)介質(zhì)每單位時間所消耗的能量為： )si n (ED21)(E21ED21dt)tc o s(E)]tc o s(D)tsi n (D[2E d tI2W00020022002120?????????????????????? ??????可見，能量損失與 sin(?)成正比。 下面證明在介質(zhì)中以熱的形式所消耗的能量與 ?2（ ?）有關。當頻率趨近于零時，極化不出現(xiàn)滯后，這時相角 ?=0。 對于大多數(shù)電介質(zhì)材料， D0與 E0成正比，不過比例系數(shù)不是常數(shù)，而是與頻率有關。 可見，介質(zhì)損耗可反映微觀極化的弛豫過程。 動態(tài)介電常數(shù)也不同于靜態(tài)介電常數(shù)。 介質(zhì)損耗 dielectric loss 如果交變
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