左手材料簡介ppt課件-文庫吧資料
2025-05-10 22:08本頁面
【正文】 造新穎光子器件，如帶通濾波器、調(diào)制器、固態(tài)天線和體積小、速度快的芯片和電子計(jì)算機(jī)。 左手材料也有望解決高密度近場光存儲遇到的光學(xué)分辨率極限問題，可能制作出存儲能量比現(xiàn)有DVD高幾個數(shù)量級的新型光學(xué)存儲系統(tǒng)。左手材料能夠突破該衍射極限，可應(yīng)用于超靈敏單分子探測器，用于探測微量污染、極微量具有危險性的生物化學(xué)藥劑、以及血液中標(biāo)癥早期疾病的蛋白質(zhì)分子和醫(yī)學(xué)領(lǐng)域診斷成像等。 隱身材料的實(shí)現(xiàn) 左手材料制造的兵器可能將光線或雷達(dá)波反向散射出去，使得從正面接收不到反射的光線或微波，從而實(shí)現(xiàn)隱身。左手材料還可以制作便宜而性能好的磁共振成像設(shè)備。如微波平板聚焦透鏡、帶通濾波器、調(diào)制器、衛(wèi)星反向天線、基于傳輸線左手材料的前向波方向耦合器、寬帶相移器等。 ? 可用作延遲線、耦合器、天線收發(fā)轉(zhuǎn)換開關(guān)、固態(tài)天線、濾波器、光導(dǎo)航、微波聚焦器等。若介質(zhì) 2為左手材料，則該位移沿光波傳播反方向，稱為反常 GoosH228。引起 GoosH228。nchen位移大小為 ? 因而， GoosH228。nchen位移是指當(dāng)光波在兩種介質(zhì)的分界面處發(fā)生全反射時，反射光束在界面上相對于幾何光學(xué)預(yù)言的位臵有一個很小的側(cè)向位移，且該位移沿光波傳播的方向。因而左手材料平板透鏡被稱為“完美透鏡（ Perfect Lens）” 反常 GoosH228?！胺糯筮^”的倏逝場經(jīng)過透鏡右端面后重新變?yōu)樗p場，最后在像平面上恢復(fù)到原來的光場值。指數(shù)衰減的倏逝場進(jìn)入透鏡左端面后將變?yōu)橹笖?shù)增強(qiáng)場，左手材料平板可對常規(guī)材料中的倏逝場進(jìn)行放大。 ? 左手材料透鏡可以將所有能量，完全復(fù)制到像點(diǎn)。(c)在左手材料薄板的另一側(cè)至成像點(diǎn)這段路程 ,近場又是按指數(shù)規(guī)律衰減的 . ? 左手材料對近場的放大作用是靠其表面等離子極化波 .因此 ,用左手材料制成的透鏡其分辨率不受制于電磁波波長 ,Pendry稱其為完美透鏡(perfect lens). ? 對于普通的光學(xué)透鏡來說，由于倏逝波成分所攜帶的物體信息被丟掉了，所以普通的光學(xué)透鏡的分辨率總有一個可以和波長 λ相比擬的極限。 ? 從圖 :(a)近場在光源至左手材料薄板的一側(cè)這段路程是按指數(shù)規(guī)律衰減的 。 ? 這是一個驚人的理論成果 .因?yàn)?:傳統(tǒng)的用右手材料制成的透鏡只能匯聚遠(yuǎn)場的電磁波分量 (即傳播波 ),而近場的電磁波分量 (即消逝波 )因按指數(shù)規(guī)律衰減而不能參與成像。并且在左手材料薄板的另一側(cè) ,該點(diǎn)光源也會匯聚成像一次 .下面圖示是就傳播波 (propagating waves),即遠(yuǎn)場 (the far field)而言的。 反多普勒效應(yīng) ? 若光源發(fā)出頻率 ω0 的光 ,而偵測器以速度 v 接近光源時 ,在一般介質(zhì)之中偵測器所接收到的電磁波頻率將比 ω0 高 ,而在左手材料中 , 因?yàn)槟芰總鞑サ姆较蚝拖辔粋鞑サ姆较蛘孟喾?, 所以如果二者相向而行 ,觀察者
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