同步電機(jī)的穩(wěn)態(tài)運(yùn)行-文庫(kù)吧資料
2025-05-07 22:18本頁(yè)面
【正文】 整特性 —— 調(diào)整特性表示發(fā)電機(jī)的轉(zhuǎn)速為同步轉(zhuǎn)速 、 端電壓為額定電壓 、 負(fù)載的功率因數(shù)不變時(shí) ， 勵(lì)磁電流與電樞電流之間的關(guān)系；即 n＝ nS， U =UNΦ ， cosφ= 常值時(shí) ， If=f(I)。 外特性 —— 外特性表示發(fā)電機(jī)的轉(zhuǎn)速為同步轉(zhuǎn)速，且勵(lì)磁電流和負(fù)載功率因數(shù)不變時(shí)，發(fā)電機(jī)的端電壓與電樞電流之間的關(guān)系：即 n＝ nS， If=常值，cosφ= 常值時(shí)， U=f(I)。 主磁路的飽和程度取決于實(shí)際運(yùn)行時(shí)作用在主磁路上的合成磁動(dòng)勢(shì) ， 因而取決于相應(yīng)的氣隙電動(dòng)勢(shì)；如果不計(jì)漏阻抗壓降 ， 則可近似認(rèn)為取決于電樞的端電壓 ，所以通常用對(duì)應(yīng)于額定電壓時(shí)的 Xd值作為其飽和值 。 短路時(shí)， ，故 ， ，而 所以 因?yàn)槎搪吩囼?yàn)時(shí)磁路為不飽和，所以這里的E0(每相值 )應(yīng)從氣隙線上查出，如 圖 6— 25所示，求出的 Xd值為不飽和值。 短路特性可由三相穩(wěn)態(tài)短路試驗(yàn)測(cè)得 ， 試驗(yàn)線路 如圖 624a所示 。對(duì)于隱極同步電機(jī)，由于 EQ＝E0，故有 二、轉(zhuǎn)矩方程 把功率方程 (6— 14)除以同步角速度，可得轉(zhuǎn)矩方程 式中， T1為原動(dòng)機(jī)的驅(qū)動(dòng)轉(zhuǎn)矩 ,Te為電磁轉(zhuǎn)矩 ,T0為空載轉(zhuǎn)矩，分別為： (6— 18) 返回 同步電機(jī)參數(shù)的測(cè)定 一、用空載特性和短路特性確定 Xd 空載特性可以用空載試驗(yàn)測(cè)出 。對(duì)于凸極電機(jī)，由于直軸下的氣隙較交軸下小， ，所以XadXaq，因此在凸極同步電機(jī)中， XdXq。由 圖 620不難確定 由式 612可得凸極同步發(fā)電機(jī)的等效電路，如 圖 621所示。圖 619表示與上式相對(duì)應(yīng)的相量圖 。采用發(fā)電機(jī)慣例，電樞的電壓方程為： ， 69 ? 不計(jì)磁飽和時(shí) 和 可以用相應(yīng)的負(fù)電抗壓降來表示 adE? aqE?qd III ??? ??610 將式 (610)代入式 (69)，并考慮 ，可得 式中 ， Xd和 Xq分別稱為 直軸同步電抗 和 交軸同步電抗 ，它們是表征對(duì)稱穩(wěn)態(tài)運(yùn)行時(shí)電樞漏磁和直軸或交軸電樞反應(yīng)的一個(gè)綜合參數(shù) 。 當(dāng)正弦分布的電樞磁動(dòng)勢(shì)作用在直軸上時(shí)，由于 λd較大，故在一定大小的磁動(dòng)勢(shì)下，直軸基波磁場(chǎng)的幅值Bad1相對(duì)較大。 或 返回 考慮到凸極電機(jī)氣隙的不均勻性，把電樞反應(yīng)分成直軸和交軸電樞反應(yīng)分別來處理的方法，就稱為雙反應(yīng)理論。圖 616a中既有電動(dòng)勢(shì)相量，又有磁動(dòng)勢(shì)矢量。此時(shí)，應(yīng)先求出作用在主磁路上的合成磁動(dòng)勢(shì) F，然后利用電機(jī)的磁化曲線 (空載曲線 ) 求出負(fù)載時(shí)的氣隙磁通 及相應(yīng)的氣隙電動(dòng)勢(shì) 。從 圖 6— 15c可以看出，隱極同步發(fā)電機(jī)的等效電路由激磁電動(dòng)勢(shì)和同步阻抗 Ra+jXs串聯(lián)組成，其中 E0表示主磁場(chǎng)的作用， Xs表示電樞反應(yīng)和電樞漏磁場(chǎng)的作用。不計(jì)飽和時(shí)， Xs是一個(gè)常值。 電角度，若不計(jì)定子鐵耗 , 與 同相位，則 將滯后于 以 90176。 。 分析表明 ， 此相對(duì)位置取決于激磁電動(dòng)勢(shì)E0和扭載電流 I之間的相角差 Ψ 0
電大資料相關(guān)推薦
鄂ICP備17016276號(hào)-1