【正文】 式 。 返回 繼續(xù) W=—— 2εA q2d vC= —— εA qd 三、非線性電抗元件中的能量關(guān)系 (1)門 —羅關(guān)系式 三、非線性電抗元件中的能量關(guān)系 參 量 放 大 器 繼續(xù) 本頁完 + vs L C(t) vC + + + d 參量激勵串聯(lián)回路 (1)門雷 —羅威關(guān)系式 將頻率為 fs的信號源和頻率為fp的 “ 泵源 ” 同時加到非線性電容上 ， 則通過非線性電容的電流除了會產(chǎn)生頻率為基波的頻率 fs和 fp外 ， 還會產(chǎn)生它們的各次諧波成份 mfs和 nfp， 同時還產(chǎn)生這些波的差頻 、 和頻成份 ? ?????????0 psnm, 0m n nfmfmP? ?????????m n nfmfnP0 psnm, 0 本部分內(nèi)容主要研究如何接入“泵源”及判別各部分電路是消耗還是吸取能量的方法。 ② “泵源 ” 頻率 fp是信號頻率 fs的兩倍 ， 且相位要合適 。 d+Δd W=—— 2εA q2d vC= —— εA qd ?參量放大的物理過程結(jié)束 二、參量放大的物理過程 參 量 放 大 器 繼續(xù) 本頁完 利用參變電容器放大能量的分析 + vs L C(t) vC + + + d 參量激勵串聯(lián)回路 (2)實現(xiàn)參量放大必須具備的兩個條件： (1)分析諧振時電容器的儲能放大作用。 ② “泵源 ” 頻率 fp是信號頻率 fs的兩倍 ， 且相位要合適 。 二、參量放大的物理過程 參 量 放 大 器 繼續(xù) 本頁完 利用參變電容器放大能量的分析 + vs L C(t) vC + + + d 參量激勵串聯(lián)回路 (2)實現(xiàn)參量放大必須具備的兩個條件： (1)分析諧振時電容器的儲能放大作用。 ① 有一個隨時間作周期性變化的電容 。 (1)分析諧振時電容器的儲能放大作用。 這是因為電容器儲能增加 ， 則極板間電場吸引力也增大 ， 而外力是有限的 ，這就使儲能增量愈來愈??；同時 ， 隨著電容器儲能的增加 ，回路電阻 R所消耗的能量也加大 。在電路中實現(xiàn)此變化當(dāng)然不是依靠電容器極板的推拉，而是用另外的交流電源 ——“泵源”來改變變?nèi)荻O管的結(jié)電容來完成的。 在這個過程中，一個周期內(nèi)電容器儲能的增加必須大于回路電阻的能量損耗。 就使得高頻信號的能量一次次得到了放大 。 O t q O t C(t) O t vC 結(jié)論 二、參量放大的物理過程 參 量 放 大 器 繼續(xù) 本頁完 利用參變電容器放大能量的分析 + vs L C(t) vC + + + d 參量激勵串聯(lián)回路 O t q O t C(t) O t vC Cmin Cmax 結(jié)論：當(dāng)電容器上的極板按C(t)周期不斷拉和推時 ， 外力不斷克服電場力做功供給電容器能量 。 (1)分析諧振時電容器的儲能放大作用。 當(dāng)電容器上電荷最多的瞬間突然把電容器的兩塊極板拉至最開 (電容突然變至最小 )， 則外力克服電場力作功而供給電容器的能量最多 。 d+Δd 當(dāng)電容器的電量 q為 0瞬間，電容極板突然靠至最近，電容C突然變至最大，但此時電容器上的電量 q為 0，所以沒有能量放出，全部存儲在 L上。 當(dāng)電容器上電荷最多的瞬間突然把電容器的兩塊極板拉至最開 (電容突然變至最小 )， 則外力克服電場力作功而供給電容器的能量最多 。 當(dāng)電容器上電荷最多的瞬間突然把電容器的兩塊極板拉至最開 (電容突然變至最小 )， 則外力克服電場力作功而供給電容器的能量最多 。 因為 vs是正弦信號 ， 諧振時 ， 電容器上的電量 q的變化與 vs相同 。 d+Δd W=—— 2εA q2d vC= —— εA qd C= — εA d 結(jié)論：兩塊極板拉開時 ， 電容器儲能增加；兩塊極板靠近時 ， 電容器儲能減少 。 規(guī)律仍遵循上兩式 。 + + q d Cmax 參量激勵串聯(lián)回路 q + + Cmin d+Δd ； ； d+Δd W=—— 2εA q2d vC= —— εA qd C= — εA d ΔW= —— 2εA q2Δd ΔvC= —— εA qΔd 突然靠近兩塊極板 二、參量放大的物理過程 參 量 放 大 器 繼續(xù) 本頁完 電容器電容參量變化的儲能物理過程分析 + vs L C(t) vC + + + d 需放大的信號源。 突然 把極板拉開至最大 C= — εA d ； ； 電容器增加的儲能 ΔW為： ΔW= —— 2εA q2Δd ΔW以電壓增量 ΔvC形式體現(xiàn) ΔvC= —— εA qΔd d+Δd 能量增加的原因是因為兩塊極板上為異種電荷，存在電場吸引力，要把兩塊極板拉開，外力必須作功，克服電場吸引力，外力作的功轉(zhuǎn)變?yōu)殡娙萜魉黾拥膬δ芰?ΔW 。 + + q d Cmax 參量激勵串聯(lián)回路 d+Δd C= —— εA d W= —— 2εA q2d vC= —— εA qd 突然拉開兩塊極板 二、參量放大的物理過程 參 量 放 大 器 繼續(xù) 本頁完 電容器電容參量變化的儲能物理過程分析 + vs L C(t) vC + + + d 需放大的信號源。 W=— qvC 1 2 vC=q/C 平板電容器的電容量 C為 = — q2 2C =— Cv2C 1 2 或 C= —— εA d W= —— 2εA q2d vC= —— εA qd 以下推導(dǎo)電容器電容變化時儲能特點及電容器上電壓變化的物理過程，首先推導(dǎo)出電容器上能量、電壓與板間距離的關(guān)系。 電容器電容參量變化的儲能物理過程分析 二、參量放大的物理過程 參 量 放 大 器 繼續(xù) 本頁完 q=CvC 這時電容器儲存的能量 W為 電容器電容參量變化的儲能物理過程分析 + vs L C(t) vC + + + d d+Δd 需放大的信號源。 變?nèi)荻O管能使高頻信號得到放大，其原理為變?nèi)荻O管的容量能產(chǎn)生非線性變化，但其變化須符合特定的規(guī)律。 返回 繼續(xù) γ=1/3 γ=1/2 γ= γ— 系數(shù)，與摻雜濃度和 PN 結(jié)構(gòu)造有關(guān) 二、參量放大的物理過程 二、參量放大的物理過程 參 量 放 大 器 繼續(xù) 本頁完 電容器電容參量變化的儲能物理過程分析 + vs L C(t) vC + + + d d+Δd Cmax Cmin 需放大的信號源。正是這種關(guān)系，才使得放大、倍頻、混頻等功能得以實現(xiàn)。正是這種關(guān)系，才使得放大、倍頻、混頻等功能得以實現(xiàn)。 繼續(xù) 本頁完 Cj=—— dq dv =———— Cj0 不同 γ值的變?nèi)荻O管 Cj=f(vR)曲線