導(dǎo)彈制導(dǎo)系統(tǒng)原理ppt課件-文庫吧資料
2025-01-20 15:19本頁面
【正文】 天線的方向性圖 所以 dB40dB400dB4m a x2212222 ???????? ????? vRRvRb() 輻射分布圖 半功率波瓣寬度 卡塞格倫天線是另一種在微波通信中常用的天線，它是從拋物線演變而來的。 這個信號也可叫零中頻信號即多卜勒頻率信號或叫相參視頻 。 這些可以從角速度與徑向速度的變化圖中直觀地看出來 。 通常 x R0 ， 故 ???????? ?????????? ??020202022212RxRcRxcRtd() 代入 )2e x p (22e x p)(20000002000xcRjcRjtjKARxRcjtjKAtur?????????????????????????() 式中 ， 第二項相移是垂直距離 R0引起的 ， 為一個常量；第三項相移為沿 x軸的且與接收單元天線位置有關(guān)的相移 ， 與 x成非線性關(guān)系 。 雷達接收機及其處理裝置 脈沖壓縮 1 2 3 k 不連續(xù)發(fā)射 連續(xù)發(fā)射 F14D上安裝休斯公司的AN/AWG9脈沖多普勒雷達 把輻射信號以復(fù)信號形式表示為 tjt Aetv 0)( ?? () 它經(jīng)過點目標反射后又到達雷達天線 。不過，這時所用 x軸 (或時間 t)不是目標的斜距離，而是代表 θ ，即方位角度變化。 既然接收到的信號是線性調(diào)頻信號 ， 那么 ，能否用線性調(diào)頻信號的脈沖壓縮網(wǎng)絡(luò)使收到的信號變窄呢 ? 當然是可以的。 這個信號若采用一般檢取振幅顯示的辦法顯示 ， 則顯示器畫面的亮弧將與單個天線波束寬度一致 ， 即角分辨度由單個天線決定 。 這一點可以進一步由圖 得到證明 ， 圖中 ， 雷達與目標之間的距離 R0與雷達位置 x的關(guān)系為 2202020202 2)( xRddRRdRR ???????當角度不大時忽略高次項 d2, 則球面波引起的波程差為 022 Rxd ? () 由波程差引起的相對相移 (雙程相移 )為 ?????02222Rxd ?? () 由雷達運動引起的多卜勒頻移為 xR vtR vdxvddtdf dd ????????002 442 ?????() 由式 ()可知 ， 相移 φ與 x呈平方關(guān)系 ?，F(xiàn)將目標 (地面的某一處 )作為點源來分析： R0TLeR0 ＋ ? / 8圖 動目標坐標共多卜勒頻率 距離 (時間 ) 根據(jù)多卜勒效應(yīng)可知 ， 當雷達與目標存在相對運動時 ， 雙程產(chǎn)生的多卜勒頻率為 ?? s i n2 vf d ?目標作等速直線飛行時 ， 垂直于其航線方向的某一目標 ， 相對于飛機的徑向速度是變化的 。 聚焦處理時要補償由邊緣波差產(chǎn)生的平方相位差 ， 即要做信號處理 ， 因此 ， 首先要分析工作過程中點目標回波的性質(zhì) 。 由式 ()可得 ，由此可得橫向分辨力為 ?RL ?m a x???? ? RRL 2121 ???() 聚焦處理時 ， 由陣列邊緣產(chǎn)生的平方項可以在信號處理過程中予以補償 ， 此時 ， 合成孔徑長度由陣元波束寬度所覆蓋的長度 Le所決定： DRL e???() 2. 聚焦處理 1) 天線陣列觀點 式中 ， D為實際陣元天線孔徑； λ/D為陣元的瑞利方向圖寬度 。 在非聚焦處理時 ， 陣面上信號的相位差將影響合成孔徑天線波束展寬和副瓣惡化 ， 為此 ， 孔徑 L受到限制 。 如在這段時間內(nèi)對目標均勻照射 ， 則對橫向偏移為 y時的積累響應(yīng)為 2T?2T???? 2/ 2/ )()( T T xj dxeF ??式中 Rtyvx p????? 4)(() 所得結(jié)果與實際孔徑的天線類似： ?????? RyRTyvRTyvFpp??22s i n)(ALOS號合成 孔徑雷達 天線 由歸一化功率響應(yīng) ， 可得到半功率點的分辨率 。 y為在距離 R處偏離波束指向的橫向距離。 θ為偏離視軸的方位角。 小合成孔徑的幾何關(guān)系 ??? ? Rx0y視軸R2L2L?對于來自 y 上 ,?? R ＝ x s i n ? 目標的后向散射如下圖示 ， 可認為與實際孔徑天線相似 。 從視軸方向照射來的目標回波到達天線孔徑的每一處是等相位的 。 聚焦處理時 SAR的方
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