物理競(jìng)賽所有公式(參考版)
2025-04-07 02:31本頁面
【正文】 遏制電壓與入射光的強(qiáng)度無關(guān)，與入射光的頻率v成線性關(guān)系 愛因斯坦方程 光子的質(zhì)量 光子的動(dòng)量。 M 21稱為回路C1對(duì)C2額互感系數(shù)。導(dǎo)體板放在磁場(chǎng)中通入電流在導(dǎo)體板兩側(cè)會(huì)產(chǎn)生電勢(shì)差 l為導(dǎo)體板的寬度 相對(duì)磁導(dǎo)率（加入磁介質(zhì)后磁場(chǎng)會(huì)發(fā)生改變）大于1順磁質(zhì)小于1抗磁質(zhì)遠(yuǎn)大于1鐵磁質(zhì) 說明順磁質(zhì)使磁場(chǎng)加強(qiáng) 抗磁質(zhì)使原磁場(chǎng)減弱 有磁介質(zhì)時(shí)的安培環(huán)路定理 IS為介質(zhì)表面的電流 稱為磁介質(zhì)的磁導(dǎo)率 H成為磁場(chǎng)強(qiáng)度矢量 磁場(chǎng)強(qiáng)度矢量H沿任一閉合路徑的線積分，等于該閉合路徑所包圍的傳導(dǎo)電流的代數(shù)和，與磁化電流及閉合路徑之外的傳導(dǎo)電流無關(guān)（有磁介質(zhì)時(shí)的安培環(huán)路定理） 無限長直螺線管磁場(chǎng)強(qiáng)度 無限長直螺線管管內(nèi)磁感應(yīng)強(qiáng)度大小第七章 電磁感應(yīng)與電磁場(chǎng)電磁感應(yīng)現(xiàn)象：當(dāng)穿過閉合導(dǎo)體回路的磁通量發(fā)生變化時(shí)，回路中就產(chǎn)生感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)。 時(shí)的情況 平面載流線圈力矩 力矩：如果有N匝時(shí)就乘以N6．42 （離子受磁場(chǎng)力的大小）（垂直與速度方向，只改變方向不改變速度大?。? （F的方向即垂直于v又垂直于B，當(dāng)q為正時(shí)的情況） 洛倫茲力，空間既有電場(chǎng)又有磁場(chǎng) 帶點(diǎn)離子速度與B垂直的情況做勻速圓周運(yùn)動(dòng) 周期 帶點(diǎn)離子v與B成角時(shí)的情況。 方向垂直與導(dǎo)線和磁場(chǎng)方向組成的平面，右手螺旋確定 平行無限長直載流導(dǎo)線間的相互作用，電流方向相同作用力為引力，大小相等，方向相反作用力相斥。 n表示法線正方向的單位矢量。 為比例系數(shù)，為真空磁導(dǎo)率 載流直導(dǎo)線的磁場(chǎng)（R為點(diǎn)到導(dǎo)線的垂直距離） 點(diǎn)恰好在導(dǎo)線的一端且導(dǎo)線很長的情況 導(dǎo)線很長，點(diǎn)正好在導(dǎo)線的中部 圓形載流線圈軸線上的磁場(chǎng)分布 在圓形載流線圈的圓心處，即x=0時(shí)磁場(chǎng)分布 在很遠(yuǎn)處時(shí)平面載流線圈的磁場(chǎng)也常用磁矩Pm，定義為線圈中的電流I與線圈所包圍的面積的乘積。 電源的電動(dòng)勢(shì)（自負(fù)極經(jīng)電源內(nèi)部到正極的方向?yàn)殡妱?dòng)勢(shì)的正方向） 電動(dòng)勢(shì)的大小等于單位正電荷繞閉合回路移動(dòng)一周時(shí)非靜電力所做的功。 = 庫侖定律的適量形式 r為位矢 電場(chǎng)強(qiáng)度疊加原理（矢量和）（大小相等電荷相反）場(chǎng)強(qiáng)E 電偶極距P=ql均勻帶點(diǎn)細(xì)直棒 在電場(chǎng)中任一點(diǎn)附近穿過場(chǎng)強(qiáng)方向的單位面積的電場(chǎng)線數(shù) 封閉曲面高斯定理：在真空中的靜電場(chǎng)內(nèi)，通過任意封閉曲面的電通量等于該封閉曲面所包圍的電荷的電量的代數(shù)和的 若連續(xù)分布在帶電體上= 均勻帶點(diǎn)球就像電荷都集中在球心 E=0 (rR) 均勻帶點(diǎn)球殼內(nèi)部場(chǎng)強(qiáng)處處為零 無限大均勻帶點(diǎn)平面（場(chǎng)強(qiáng)大小與到帶點(diǎn)平面的距離無關(guān)，垂直向外（正電荷）） 電場(chǎng)力所作的功 靜電場(chǎng)力沿閉合路徑所做的功為零（靜電場(chǎng)場(chǎng)強(qiáng)的環(huán)流恒等于零） 電勢(shì)差 電勢(shì) 注意電勢(shì)零點(diǎn) 電場(chǎng)力所做的功 帶點(diǎn)量為Q的點(diǎn)電荷的電場(chǎng)中的電勢(shì)分布，很多電荷時(shí)代數(shù)疊加,注意為r 電勢(shì)的疊加原理 電荷連續(xù)分布的帶電體的電勢(shì) 電偶極子電勢(shì)分布，r為位矢，P=ql 半徑為R的均勻帶電Q圓環(huán)軸線上各點(diǎn)的電勢(shì)分布 W=qU一個(gè)電荷靜電勢(shì)能，電量與電勢(shì)的乘積 靜電場(chǎng)中導(dǎo)體表面場(chǎng)強(qiáng) 孤立導(dǎo)體的電容 U= 孤立導(dǎo)體球 孤立導(dǎo)體的電容 兩個(gè)極板的電容器電容 平行板電容器電容 圓柱形電容器電容R2是大的 電介質(zhì)對(duì)電場(chǎng)的影響 相對(duì)電容率 = 叫這種電介質(zhì)的電容率（介電系數(shù)）（充滿電解質(zhì)后，電容器的電容增大
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