控制變形原理與應(yīng)用基礎(chǔ)(參考版)
2024-10-21 15:29本頁(yè)面
【正文】 ? 請(qǐng)闡述經(jīng)典的熱激活 “ 滑移 ” 變形機(jī)制的變形激活能的含義及其實(shí)驗(yàn)測(cè)試過(guò)程（根據(jù)個(gè)人經(jīng)驗(yàn)，虛設(shè)一組實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)進(jìn)行描述）。 第九章 恢復(fù)蠕變模型 恢復(fù)蠕變模型小結(jié) 只有精細(xì)的位錯(cuò)和亞晶界形貌的實(shí)驗(yàn)觀察才能支持比應(yīng)用 Orowan方程中暗示的更準(zhǔn)確的假設(shè)。 第九章 恢復(fù)蠕變模型 與亞晶粒相關(guān)的模型 Ivanov 和 Yanushkevich 模型 ? 在滑移中位錯(cuò)掃過(guò)的距離等于單元的尺寸 L。 第九章、恢復(fù)蠕變模型 HLNLHLLHLNm11123?????? 與亞晶粒相關(guān)的模型 Ivanov 和 Yanushkevich 模型 ? 考慮在每個(gè)尺寸為 L的亞晶粒單元中平均間距為 H的密度的均勻的位錯(cuò)圈，每一單元中位錯(cuò)圈的平均數(shù)目等于 L/H，一個(gè)圈的可動(dòng)長(zhǎng)度為 L。 第九章、恢復(fù)蠕變模型 dldlkTbCbDVkTblDVcmdm33??????? 攀移速度 硬化 — 恢復(fù)蠕變模型與 Orowan關(guān)系的等價(jià)性 ? 刃型位錯(cuò)通過(guò)吸收或發(fā)射空位使割階沿著位錯(cuò)線移動(dòng)來(lái)攀移 空位處于熱平衡狀態(tài) 攀移由空位擴(kuò)散控制 割階處于熱平衡狀態(tài) 攀移由空位擴(kuò)散與割階運(yùn)動(dòng)控制 第九章、恢復(fù)蠕變模型 ?????? ???????? ?? kTQCCkTQDD CccD e x pe x p 00 與亞晶粒相關(guān)的模型 ? 前面的模型均認(rèn)為位錯(cuò)在晶粒內(nèi)均勻地分布 ,排列成三維網(wǎng)或者分布在平均間隔的滑移面上，這并沒(méi)有考慮高溫變形的主要特點(diǎn)：相互之間略有取向差的亞晶粒及將其分隔的位錯(cuò)墻的存在，已知這種組織是位錯(cuò)運(yùn)動(dòng)最有效的障礙。割階處于熱平衡狀態(tài)。 ? 與 X相比， 可以忽略。以擴(kuò)散系數(shù) D和 b為基本參考 ,指數(shù)函數(shù)形式描述； ? Fe為是作用在割階上的外應(yīng)力引起的攀移的彈性力； ? Fs是由已知溫度下割階周圍存在的與平衡濃度 C0不同的空位濃度 C引起的化學(xué)力； 第九章、恢復(fù)蠕變模型 攀移速度 硬化 — 恢復(fù)蠕變模型與 Orowan關(guān)系的等價(jià)性 ? 刃型位錯(cuò)通過(guò)吸收或發(fā)射空位使割階沿著位錯(cuò)線移動(dòng)來(lái)攀移 第九章、恢復(fù)蠕變模型 ??????????????????????????????kTbFkTbFbDVCCbkTFbFsecse2202e x pe x pl o g?????????????????? 103CCkTbkT bDV c ?2bVbXVXbCmccdc?????? 攀移速度 硬化 — 恢復(fù)蠕變模型與 Orowan關(guān)系的等價(jià)性
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