磁單極驅(qū)爆超新星等天體能源的統(tǒng)一模型(參考版)
2024-10-02 17:14本頁面
【正文】 我們相信， 我們的 磁單極驅(qū)爆超新星等天體能源的統(tǒng)一模型 將來必 定會(huì)引起國際主流的關(guān)注，也必將引發(fā)國際上重新掀起磁單極熱。并且合理地解 釋 Fermi γ 射線暴監(jiān)測 (GBM)衛(wèi)星探測到 短 γ暴事件同 2020年 9月 LIGO引力波亊件 GW150914可能成協(xié)的亊件。 我們正式預(yù)言 ，未來的引力波探測，如果 果真再次 出現(xiàn)成協(xié)的 γ 暴 亊件， 它 就可能是磁單極存在的的第二種關(guān)鍵性實(shí)驗(yàn)。 當(dāng) 天體旋轉(zhuǎn)時(shí) (由磁單極產(chǎn)生的 )徑向磁場，不僅 (因 Lorentz效應(yīng) )誘導(dǎo)產(chǎn)生電場使這些帶電粒子加速，而且徑問磁力線也會(huì)因天體旋轉(zhuǎn)而偏轉(zhuǎn)。 短 γ暴發(fā)生在引力波出現(xiàn)后的很短時(shí)間內(nèi) 。 我們的模型 :有可能成協(xié) 。 S u nS u n mm 4454 29amp。作者主要詳細(xì)分析了黑洞及其周圍吸積等離子體流環(huán)境下各種可能的電磁輻射產(chǎn)生機(jī)制 , 發(fā)現(xiàn)觀測到的光度 ( ) 遠(yuǎn)遠(yuǎn)高于所有黑洞 有關(guān) 機(jī)制產(chǎn)生的光度好幾個(gè)數(shù)量級 。 2月 23日 M. Lyutikov的 論文 : 對這次引力波亊件與 暴亊件成協(xié)性提出了不同的看法。 從 (1keV10MeV)波區(qū)內(nèi)非熱輻射的光度為 。 引力波亊件 是否 同 暴亊件成協(xié) ? ?Advanced LIGO引力波亊件 GW150914:(2020年 2月 12日 宣布 ) LIGO的天文學(xué)家是利用質(zhì)量分別大約為 的兩個(gè)黑洞碰撞的模型去擬合產(chǎn)生引力波 ， 兩個(gè)黑洞并合 (merge)后形成質(zhì)量約為 的黑洞 。 長 γ 暴可能起源于 Ic型超新星。 按照我們的觀念， 通過 SNII爆發(fā)形成的中子星同通常人們討論的中子星的差異僅僅是它的最內(nèi)層核心區(qū)具有我們上述的特殊結(jié)構(gòu)。 超新星爆發(fā)后存留的殘骸是類似于中子星的一種天體 : 中心最內(nèi)部核心的物質(zhì)密度不高 , 由于殘存的磁單極持續(xù)不斷地催化核子衰變，提供能源、產(chǎn)生強(qiáng)大的輻射壓，使得這個(gè)天體不會(huì)坍縮成黑洞。這時(shí) , 很厚的外層物質(zhì)因強(qiáng)大引力作用使得物質(zhì)壓縮到原子核密度，形成中子星或大質(zhì)量(甚至超大質(zhì)量 )中子星。 殘留的星體 最后終于會(huì)達(dá)到某種穩(wěn)定的平衡狀態(tài) :它內(nèi)部核心磁 單極 催化核子衰變產(chǎn)生 RC光度必定遠(yuǎn)遠(yuǎn)低于這個(gè) 殘留星體的 Eddington光度。星體核心內(nèi)的磁單極 仍然持續(xù)不斷地催化核子衰變產(chǎn)生 RC光度和相應(yīng)的輻射壓 , 抗拒著 回落物質(zhì)的坍縮 。 此 后 那些拋射 速度低于逃逸速度的物質(zhì) (包括一些磁單極 )開始向星體中心回落。 核心區(qū)域的磁單極通過電磁相互作用也隨著等離子體 物質(zhì)向外拋射。 )()(222rr rGMdrdPdtdr r ?? ???當(dāng) ))1010(()()( 22 ???? brr rGMbdrdP r ?星體猛烈向外爆炸 , 導(dǎo)致 猛烈的超新星爆發(fā)現(xiàn)象 把 )(/)( cr rrdrrdP ??代入上式 , 再次得出前述超新星劇烈爆發(fā)的條件。 這基本上符合大家公認(rèn)的觀念。 為了能夠使它們爆發(fā)，達(dá)到所需要的 RC光度 , 超新星的坍縮 核心必須壓縮到 102nnuc 或密度更大 (接近甚至超過原子核密度的程度 ) 在大質(zhì)量恒星坍縮過程中，由于高密度下鐵族元素迅速電子俘獲過程致使自由電 子數(shù)目和簡并電子氣體壓強(qiáng)迅速下降，核心坍縮過程接近于自由坍縮過程 (向內(nèi) 坍縮速度約為自由坍縮速度的一半 )，質(zhì)量愈大的恒星，這種自由坍縮速度愈快 , 星體核心壓縮得愈緊密，使得 愈大， RC光度愈高。俘獲的磁單極數(shù)目同恒星表面積成正比，也同年齡成正比 。 IV. 磁單極驅(qū)爆超新星 等天體能源的統(tǒng)一模型 地球的 RC光度 白矮星的 RC光度 超新星爆發(fā)之謎 磁單極催爆超新星的統(tǒng)一模型 大質(zhì)量恒星俘獲的磁單極數(shù)目 各類超新星的 RC光度 超新星爆發(fā)具體物理 條件 RC光度產(chǎn)生的輻射壓強(qiáng) 超新星爆發(fā)后的殘留中子星 (非黑洞 ) 地球的 RC光度 kmR 6370? Yrt ??)()6370)(10)(1)((105 9243)0()0(17 YrtkmRcvcmnN mBsmm??? ????se r g sse r g sYrtkmRcvcmncmL mBsmm/10/)()6370)(10)(1)()(10(10199243)0()0(22619??????? ???)10)(1)()(10( 43)0()0(226 cvcmncm mBsm???? ????50??se r g sJ r / 20??地球全部地殼向外輸送熱流的速率 白矮星的 RC光度 )105()2)(10)(1)((101 8243)0()0(20YrtRRcvcmnNSunmBsmm ??? ????se r gsYrtR RLSunm /)105()2(10 8229?? ?為了維持白矮星的輻射光度 (典型值 ) se r g sLr a d /10 31?→ 282 10)105()2( ?? YrtRRSun?如果我們選取地球值 : 210??→ 1)105()2( 82 ?? YrtRRSun)1010()105()2( 2282 ??? ?YrtRRSun實(shí)際的白矮星輻射光度 se r g sL r a d /)1010( 3329 ??對白矮星前身星條件的限值 恒星 一生中 俘獲 太 空 中 飛行磁單極 的 數(shù)量 被俘獲的超重的磁單極聚集在星體的核心區(qū)域內(nèi)， 磁單極聚集的濃度仍然是 核心區(qū)半徑 : 磁單極聚集的核心區(qū)物質(zhì)總質(zhì)量 :
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