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2024-11-22 03:44 本頁面
【正文】 駐波按照正弦規(guī)律變化，所以介質(zhì)的折射率以空間周期在空間呈正弦變化。,4.4.3 電光相位調(diào)制,1.圖(4－23)相位調(diào)制裝置示意圖。,圖(421) 電光調(diào)制裝置示意圖,2.設(shè)某時刻加在電光晶體上的電壓為V，入射到晶體的在x方向上的線偏振激光電矢量振幅為E，則：,通過晶體后沿快軸 和慢軸 的電矢量振幅都變?yōu)?沿 和 方向振動的二線偏振光之間的位相差,通過通振動方向與 y 軸平行的偏振片檢偏后產(chǎn)生的光振幅見圖4－21(b))分別為 ， ，則有 ，其相互之間的位相差為 。這里講的主要是外調(diào)制。M是倒置望遠(yuǎn)鏡對普通光線的傾角壓縮倍數(shù)。,圖417 短焦距透鏡的聚焦,（5）縮小聚焦點光斑尺寸的方法：,第一種方法就是要采用焦距小的透鏡,第二種方法又有兩種途徑：一種是通過加大s來加大?；另一種辦法就是加大入射光的發(fā)散角從而加大? ，加大入射光的發(fā)散角又可以有兩種做法 ，如圖418和圖419,圖418 用凹透鏡增大ω后獲得微小的ω’0,圖419 用兩個凸透鏡聚焦,縮短 或加大,(6)聚焦光斑物象關(guān)系,結(jié)論：不論是聚焦點的位置，還是求會聚光斑的大小，都可以在一定的條件下把高斯光束按照幾何光學(xué)的規(guī)律來處理,這與幾何光學(xué)中物、象尺寸的比例關(guān)系是一致的,4.3.2 高斯光束的聚焦,2.入射高斯光束的腰位于透鏡前焦面時的聚焦情形,(1)束腰位置：,這個特性與幾何光學(xué)的規(guī)律不相同！,(2)出射光束束腰大小：,(3) 只要 和 相差不大，高斯光束的聚焦特性與幾何光學(xué)的規(guī)律迥然不同。如圖所示，有以下關(guān)系：,圖416 高斯光束通過薄透鏡的變換,4. 由① 和②式可求得出射光束在鏡面處的波陣面半徑 和有效截面半徑 。,圖(414) 反轉(zhuǎn)蘭姆凹陷,4.3 激光束的變換,4.3.1 高斯光束通過薄透鏡時的變換,1. 透鏡的成像公式： ，注意參數(shù)的正負(fù)。,假如由于某種原因(例如溫度升高)使L伸長，引起激光頻率由 偏至 ， 與 的位相正好相反,假如由于某種原因(例如溫度降低)使L縮短，引起激光頻率由 偏至 ， 與 的位相正好相同,在中心頻率附近?0 ，不論是?小于?0還是大于?0 ，其結(jié)果都是使輸出功率P增加，而且此時?P將以頻率2f變化,圖(411) 不同同位素對蘭姆凹陷的影響,4.2.4 飽和吸收法穩(wěn)頻,1.飽和吸收法穩(wěn)頻的示意裝置如圖412所示。如飽和吸收法。應(yīng)盡量減小暴露于大氣的部分，同時還要屏蔽通風(fēng)以減小T 、 P、 h的脈動。兩種常用的抑制高階橫模的方法如下。光學(xué)諧振腔的反射鏡主光軸與激活介質(zhì)的軸線重合時，不同橫模的衍射損耗都較小，當(dāng)鏡軸與腔軸偏離時，則不同橫模的衍射損耗都會相應(yīng)增加。 ②飽和吸收染料選模。選模原理是基于臨界角附近光束的反射率隨入射角的變化而迅速變化。 它具有高選模性、模體積大、腔長短、結(jié)構(gòu)緊湊等優(yōu)點。 此法雖擴大了基模體積，但由于使用了二個透鏡，增加了腔內(nèi)損耗，而且調(diào)整困難。所以此法僅適用于增益較低的氣體激光器。即： r0=W(z) 由此可見，光闌放在腔內(nèi)不同位置時，其光闌半徑的大小r0是不同的。但對大多數(shù)固體激光器而言，激活介質(zhì)的直徑不可能做得太細(xì)。 若采用平行平面腔，雖比值δ10／δ00不大，但δ00及δ10都較大，容許選擇較大的N值，其TEM10模仍可處于不能振蕩的抑制狀態(tài)下，由于它們的基模體積較大，一旦實現(xiàn)單橫模振蕩，其輸出功率就可能很高。 通常在設(shè)計諧振腔時，適當(dāng)選擇腔類型和腔參數(shù)g、N就可以獲得基模輸出。 此外，橫模選擇也是單頻激光器所要求的必要條件。 g=1L/R 腔的結(jié)構(gòu)參數(shù)； N 菲涅爾數(shù),由諧振腔理論分析可知，當(dāng)考慮對稱腔情況時（R1＝R2），基模（TEM00）高斯光束的束腰W0可表示為： 具有如下性質(zhì)： ①當(dāng)增大腔鏡曲率半徑R時，基模束腰W0亦隨之增大，從而基模體積亦隨之增大。,基模體積問題 某一模式的模體積用來描述該模式在腔內(nèi)所擴展的空間范圍。因此，通常都是將計數(shù)結(jié)果畫成曲線，這就是所謂的衍射損耗曲線。,一. 衍射
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