冶金傳輸原理-第7章-對(duì)流換熱--wenkub.com
2025-08-02 03:38 本頁(yè)面
【正文】 （ 1）根據(jù)對(duì)流換熱的類(lèi)型和有關(guān)參數(shù)的范圍選擇所需要的準(zhǔn) 則數(shù)方程，不能弄錯(cuò)。 第 7章 對(duì)流換熱 （ 3）按照規(guī)定選取特征尺寸（準(zhǔn)則數(shù) Nu、 Re和 Gr中的幾何尺寸稱(chēng)為特征尺寸）。超出以上限制時(shí)，須考慮不均勻物性的影響，可選用以下實(shí)驗(yàn)準(zhǔn)則式 )()( WffffNu ???)()PrPr( WffffNu ?幾點(diǎn)討論： （ 1）非圓形管 定型尺寸采用當(dāng)量直徑 強(qiáng)制對(duì)流的換熱計(jì)算 ?hhx1. 00xhh入口段 充分發(fā)展段dx層流時(shí)管內(nèi)流動(dòng)時(shí)局部換熱系數(shù)的變化?hhhxh?hhx1 . 00dx入口段 充分發(fā)展段湍流時(shí)管內(nèi)流動(dòng)局部換熱系數(shù)的變化?hh（ 2）入口段修正 對(duì)于 平均換熱系數(shù) h： )(,50 式不再隨管長(zhǎng)變化后 ?? hdL)()(1)(,50dLll????? 進(jìn)行修正系數(shù)乘以一短管把式考慮入口段的影響的短管對(duì)于h— 從入口處到指定處的平均對(duì)流換熱系數(shù) 流換熱系數(shù)。30~20。 101Re,2200Re ??? CC(2)計(jì)算 h 的準(zhǔn)則關(guān)系式 湍流換熱實(shí)驗(yàn)準(zhǔn)則式 )(PrRe0 2 fffNu ?式中，定性溫度 Tf可取 2)( 39。 31PrRe nCNu ??：對(duì)液體及非雙原子氣體 404000 Re 040 400040000 40000400000 C’ 強(qiáng)制對(duì)流的換熱計(jì)算 （ 3）沖擊角及其影響 沖擊角 —— 流體流動(dòng)方向與圓柱軸線的夾角。 ） 為邊界層形態(tài)流動(dòng)；超出此范圍，流體產(chǎn)生回流 和漩渦。/)/( 24/1 ）（ KmWlTh ??GrTgl ???? 23?hlNu ?—努塞爾數(shù) Gr稱(chēng)為 格拉曉夫準(zhǔn)數(shù) ， 表示氣體上升力與粘性力之比。 Tf TW y 0 T 垂直平壁自然對(duì)流時(shí)的溫度分布和速度分布 熱邊界層 —— 壁面附 近溫度由壁溫 TW變化到主 流溫度 Tf的這一流體薄層 。 模型尺寸及實(shí)驗(yàn)介質(zhì)的選擇 。 物理過(guò)程 。 GrArGa ,不是獨(dú)立的而是派生的，所以稱(chēng)為派生準(zhǔn)數(shù)。動(dòng)能的比值，也表示重程重力位能與—弗魯?shù)聹?zhǔn)數(shù)，流動(dòng)過(guò)—22 ugluglFr???? 相似理論基礎(chǔ) 對(duì)相似準(zhǔn)數(shù)進(jìn)行形式上的變換 —— 派生相似準(zhǔn)數(shù) GalguluglFr ????????????232222Re????Ga 稱(chēng)為 伽利略準(zhǔn)數(shù) ，表示重力與粘性力之比?！?? /Re ul? 相似理論基礎(chǔ) 對(duì)于 B、 E兩項(xiàng)有 glu ccc ?2 ?12 ?ulgccc ? Frulgulg ??2239。39。??表示流體的壓力（或壓差）與慣性 —?dú)W拉準(zhǔn)數(shù)。A B C D E 準(zhǔn)數(shù)。39。39。39。39。2239。239。39。39。39。239。2239。39。39。39。39。2239。239。39。39。39。239。22239。39。39。xxxxzzyyxxxgzuyuxuxPzuuyuuxuutu???????????????????????????????????(‘)—— 實(shí)際物體的運(yùn)動(dòng) （ “ ） —— 實(shí)驗(yàn)室模型的運(yùn)動(dòng) 相似理論基礎(chǔ) ）（ 61 222222xxxxzzyyxxxgzuyuxuxPzuuyuuxuutu???????????????????????????????????各物理量的相似倍數(shù)為 gPutlcggccPPccuucttczzyyxx?????????39。39。39。39。39。39。式中， n??? ...,21 該定律指明，必須把實(shí)驗(yàn)結(jié)果整理成準(zhǔn)數(shù)方程式。 相似第二定律 —— 現(xiàn)象相似的條件 凡是同一現(xiàn)象，如果定解條件相似，而且由定解條件的物理量所組成的相似準(zhǔn)數(shù)在數(shù)值上相等，則這些現(xiàn)象必定相似。39。39。39。39。dtCdlCuCtlu ?或 )4(39。時(shí)間相似倍數(shù) 速度相似倍數(shù) ucuu ?39。2239。3339。各個(gè)對(duì)應(yīng)時(shí)空點(diǎn)上的某—系統(tǒng)、一物理量；各個(gè)對(duì)應(yīng)時(shí)空點(diǎn)上的某—系統(tǒng)、2132139。11相似三角形 在相似理論指導(dǎo)下，建立與研究對(duì)象相似的研究模型，在實(shí)驗(yàn)室對(duì)模型進(jìn)行研究，再把所得結(jié)論推廣到實(shí)際問(wèn)題中 。,1Pr Ta ??? ???。 相對(duì)過(guò)余溫度 T y 熱邊界層概念 層流 邊界層中 ,沿 y方向的熱量傳遞依靠 導(dǎo)熱。 處，熱邊界層外緣。39。39。 dxxQ?39。—特征尺寸；式中、????????LLCTTvfh PfW ( * ))( 對(duì)流換熱概述 二、 對(duì)流換熱微分方程 貼壁處的無(wú)滑移邊界條件： 將傅立葉定律用于貼壁流體層得 WyTAy 0?????? ?由牛頓冷卻公式 ThA ???聯(lián)立以上兩式，得 : )(0??????? yyTTh? 式（ ）即為對(duì)流換熱微分方
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