同步電機(jī)的穩(wěn)態(tài)分析(2)-wenkub.com
2025-04-27 18:58 本頁(yè)面
【正文】 / IIIII Nfkf ??例 61 一臺(tái)凸極同步發(fā)電機(jī)，其直軸和交軸同步電抗的標(biāo)幺值為 ， ，電樞電阻略去不計(jì)，試計(jì)算該機(jī)在額定電壓、額定電流、 (滯后 ) 時(shí)激磁電動(dòng)勢(shì)的標(biāo)幺值 (不計(jì)飽和 ) ?解 以端電壓作為參考相量 虛擬電動(dòng)勢(shì)為 o s ??*0E* ?dX * ?qX?即 δ角為 19． 44176。 圖 6— 31表示帶有不同功率因數(shù)的負(fù)載時(shí) ， 同步發(fā)電機(jī)的調(diào)整特性 效率特性 —— 效率特性是指轉(zhuǎn)速為同步轉(zhuǎn)速 、端電壓為額定電壓 、 功率因數(shù)為額定功率因數(shù)時(shí) ，發(fā)電機(jī)的效率與輸出功率的關(guān)系；即 n＝ nS， U =UNΦ ，cosφ= cosφ N時(shí) ， η=f(P 2)。為此 ， 從空載曲線上查出對(duì)應(yīng)于額定端電壓 UN時(shí)的勵(lì)磁電流 If0， 再?gòu)亩搪诽匦陨喜槌雠c該勵(lì)磁電流相應(yīng)的短路電流 ， 如 圖 6— 26所示 ， 這樣即可求出 Xd(飽和 ) 例題 返回 同步發(fā)電機(jī)的運(yùn)行特性 一、同步發(fā)電機(jī)的運(yùn)行特性 同步發(fā)電機(jī)的穩(wěn)態(tài)運(yùn)行特性包括 外特性、調(diào)整特性和效率特性。 將被試同步電機(jī)的電樞端點(diǎn)三相短路 ， 用原動(dòng)機(jī)拖動(dòng)被試電機(jī)到同步轉(zhuǎn)速 ， 調(diào)節(jié)勵(lì)磁電流 If使電樞電流 I從零起一直增加到 ， 便可得到短路特性曲線 ， 如圖6— 24b所示 。 對(duì)于隱極電機(jī)，由于氣隙是均勻的，故Xd≈X q≈X s ad? aq?例題 返回 同步發(fā)電機(jī)的功率方程和轉(zhuǎn)矩方程 ?一、功率方程和電磁功率 ?功率方程 若轉(zhuǎn)子勵(lì)磁損耗由另外的直流電源供給 ， 則發(fā)電機(jī)軸上輸入的機(jī)械功率 Pl扣除機(jī)械損耗 和定子鐵耗 后 ， 余下的功率將通過(guò)旋轉(zhuǎn)磁場(chǎng)和電磁感應(yīng)的作用 ，轉(zhuǎn)換成定子的電功率 ， 所以轉(zhuǎn)換功率就是電磁功率 Pe， 即 (614) ?pFep 再?gòu)碾姶殴β?Pe中減去電樞銅耗 可得電樞端點(diǎn)輸出的電功率 P2；即 (615) Cuap 電磁功率 從式 (6— 15)可知，電磁功率 Pe為 由 圖 6— 23可見(jiàn) 故同步電機(jī)的電磁功率亦可寫(xiě)成 上式的第一部分與感應(yīng)電機(jī)的電磁功率表達(dá)式相同，第二部分則是同步電機(jī)常用的。 引入虛擬電動(dòng)勢(shì) ，使 可得 612 由式 612相量圖如圖 620所示。 一、雙反應(yīng)理論 凸極同步發(fā)電機(jī)的電壓方程和相量圖 不考慮磁飽和時(shí) 同步發(fā)電機(jī)負(fù)載運(yùn)行時(shí)物理量的關(guān)系： 二、凸極同步發(fā)電機(jī)的電壓方程和相量圖 凸極同步發(fā)電機(jī)的電壓方程和相量圖 fI fF 0?? 0?E?EadE?ad??adFaF?Iaq??aqE?aqF??E?????? XIj? 從氣隙電動(dòng)勢(shì)云減去電樞繞組的電阻和漏抗壓降，便得電樞的端電壓。故稱為電動(dòng)勢(shì) — 磁動(dòng)勢(shì)圖。 考慮磁飽和時(shí)，由于磁路的非線性，疊加原理不再適用。 電角度于是 亦可寫(xiě)成負(fù)電抗壓降的形式，即 采用發(fā)電機(jī)慣例，以輸出電流作為電樞電流的正方向時(shí)，電樞的電壓方程為 因?yàn)殡姌蟹磻?yīng)電動(dòng)勢(shì) Ea正比于電樞反應(yīng)磁通 Φa 不計(jì)磁飽和時(shí)， Φa 又正比于電樞磁動(dòng)勢(shì) Fa和電樞電流 I，即 aE?I?aΦ?aΦ? aE? I?
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