【正文】 而擬退火靜校正則能較好地恢復(fù)原始模型的形態(tài)，正確成像 常規(guī)靜校正方法得到的最佳疊加剖面 模擬退火靜校正后的疊加剖面 五、結(jié)論 通過以上的理論模型與實際地震資料的處理，可以看出，模擬退火靜校正方法，是一種解決復(fù)雜地表結(jié)構(gòu)引起的大靜校正量問題的新途徑。如圖 117是經(jīng)動校正后的疊加模型中的某一道集， a為原始模型的道集， b為加入隨機靜校正量和噪聲前后的道集，可看到，由于給定的靜校正量大于1/2波形周期，反射相位完全被破壞，并掩蓋在噪聲里。 模擬退火的核心思想與熱力學(xué)的原理十分相似 ， 尤其類似于液體流動和結(jié)晶 ， 以及金屬冷卻和退火的方式 ， 在高溫下 ， 一種液體的大量分子彼比之間進行著相對自由移動 ， 如果該流體慢慢的冷卻下來 ， 熱能可動性便會消失 。若只有一個極小值，我們就可以直接求全局極小值：即沿的梯度減小方向搜尋。 怎樣得到這組最佳的靜校正值呢 ？ 。 isjrijG 目標(biāo)函數(shù) 所謂求取的全局最優(yōu)解 ， 也就是這樣一組靜校正值 ， 在排除動校速度的影響之下 ， 第一不產(chǎn)生周期跳躍 、 第二使 CDP道集相位同向 。 地表一致性靜校正模型 設(shè)表示炮點和檢波點所對應(yīng)的實際觀測的地震道 ，表示地表一致性條件下記錄的地震道 ， 定義一個算子 ，它與炮點和檢波點對應(yīng)的靜校正量和有關(guān) ， 它把未知的地震道延遲了 。這就是產(chǎn)生“周期跳躍”的根源。這個峰值無疑是一個可靠的估值。 通過處理實際地震資料表明 ， 該方法適合解決復(fù)雜地表的靜校正問題 ， 它是一種有效 、 可靠的靜校正方法 。 把各次迭代得到的靜校正量進行累加 ， 即得到要求的靜校正量 。 可以認(rèn)為擬合時差是炮點靜校正量和檢波點靜校正量綜合作用的結(jié)果 。 不考慮“ 靜校不靜 ” 的問題 。因此，我們必須充分地去認(rèn)識并盡力去補償它們對地震資料的影響。關(guān)于近地表問題 ， 地球物理學(xué)家們進行了長期不懈的探索 ， 取得了一些實用的研究成果 ， 這種研究仍在進行 。 一般來說 ， 前者稱為基準(zhǔn)面校正或野外靜校正 ， 后者稱為反射波剩余靜校正 (不包括初至折射波法 )。 著名地球物理學(xué)家迪克斯教授生前曾說 ， 解決好靜校正就等于解決了地震勘探中幾乎一半的問題 。 我們在推導(dǎo)反射波時距曲線方程時 ， 假設(shè)觀測面是一個水平面 ， 地下傳播介質(zhì)是均勻的 。 這里提出了一種交互迭代的折射靜校正方法 ， 它適合于解決一些地表復(fù)雜工區(qū)的靜校正問題 。另外，由于采用了迭代運算，計算量較大。D+UT 則地表模型參數(shù)的修正量矩陣為 △ P=A+△ C 為了得到準(zhǔn)確的近地表模型，需要進行迭代運算，迭代過程直到滿足收斂條件（小于給定的誤差范圍或大于指定的迭代次數(shù)）為止。 根據(jù)線性代數(shù)的理論 ， 矩陣 Amn可以分解成 ， Amn=UmmDmnVtnn 式中 ， U和 V分別是 （ m經(jīng)過幾次迭代，最終得到比較準(zhǔn)確的地表模型。但是，由于厚度和速度均為未知數(shù)，這就使由旅行時間推算地層結(jié)構(gòu)的反演過程就不再是簡單的線性問題了。非地表一致性靜校正 非地表一致性靜校正 地表高程差異大、低速帶速度變化劇烈等等，使得地表一致性產(chǎn)生較大的偏差。 （特點③）炮點 第一次剩余靜校正量 炮點 第三次剩余靜校正量 檢波點 第一次剩余靜校正量 檢波點 第三次剩余靜校正量 第一次自動剩余靜校正時差分析 最后一次自動剩余靜校正時差分析 剩余靜校正效果比較 前 剩余靜校正 前 剩余靜校正效果比較 后 剩余靜校正 后 第一次和第二次 炮點 的剩余靜校圖 第一次和第二次 接收點 的剩余靜校正圖 處理順序： 1 ．野外靜校正 2 ．折射靜校正 3 ．速度分析 4 ．動校正 5 ．反射波剩余靜校正 反復(fù)迭代的過程 6 ．水平疊加 重點：1. 動校正概念。(3 ) 第三步： 對于一條測線，每個 C M P 道集都進行第一步、 第二步運算，得整條測線所有道的相對剩余靜 校正量。 M(t)g(t)R(τ )相關(guān)函數(shù)曲線 4 – 2 0 2 4 ττ =4τ =3τ =2τ =1τ =0τ =1τ =2τ =3τ =4??????NkjMgkgkMR0)()()( ?? ( τ =0, ? 1, ? 2, …… ,? τ max ) M （ t ） — 參考道。 T — 時窗長度。 無剩余靜校量 有剩余靜校量 有剩余靜校量 波形對齊 波形對不齊 波形對不齊 剩余靜校量2T?? ? 剩余靜校量2T?? ? 疊加道 可 作參考道 疊加道 不可 作參考道 自動統(tǒng)計方法 有效 自動統(tǒng)計方法 無效 疊加道 疊加道 疊加道經(jīng)動校正、野外靜校正后，在共反射點道集內(nèi)，如果 無 剩余靜校正量，各道的一次波 對齊 。所以 將各道的相對剩余靜校正量求和再平均，就得到該接收點的剩余靜校正量。(2 ) 三個特點特點①： 某個記錄道的相對剩余靜校正量△τ包括炮點剩余靜校正量△τO和接收點剩余靜校正量△τg ，即 gO??? ?????特點 ② ： 在同一個共炮點道集中 ，因為各個道的炮點剩余靜校正量相同，接收點剩余靜校正量不同。炮點 長 波長靜校正量 炮點 短 波長靜校正量 檢波點 長 波長靜校正量 檢波點 短 波長靜校正量 2. 自動統(tǒng)計法求短波長剩余靜校正量 的假設(shè)和特點 自動統(tǒng)計剩余靜校正利用多次覆蓋資料，所以假設(shè) 和特點與多次覆蓋有針對性。 提取剩余靜校正量并加以校正叫剩余靜校正 。▲ 整條測線要用同一界面的折射波。 V b —— 基巖速度 ，??dtdxVb2 求出低速帶厚度，用于靜校正。21 itTtt ??? bwVVi ?s in? 2)(1co sbwVVi ??? 222wbwbDVVtVVh???? V w —— 低速帶速度，野外測定或用直達(dá)波求出。T t 1 t 239。折射靜校正能同時解決長、短波長剩余靜校正問題。炮點處的低速帶校正量為： VhVhjjj???039。 τ值檢波器可幫助監(jiān)督井深。 2. 井深校正井深校正是將激發(fā)點 O 的位置由井底校正到地面 Oj。 使理想介質(zhì)模型遭到破壞，反射波時距曲線不再是雙曲線，而是畸變了的雙曲線。 所以最好在 風(fēng)化層下面激發(fā) 。 含 空氣的土壤到含水的土壤是一種突變，根據(jù)這一點可確定風(fēng)化層的底面。如風(fēng)化層的速度 600m /s ，突然變到其下巖層的 2 0 0 0 m / s 。 vv hht rs ?????? 2)(?在速度譜上讀取 A和 A’ 兩點速度分別為 3093米 /秒和 2710米 /秒，時間分別為 1800毫秒和 2410毫秒，高程校正量為600毫秒，真好滿足正文中的速度關(guān)系。 最小靜校正量 野外高程校正量 hs和 hr分別為炮點和檢波點所在地表到浮動基準(zhǔn)面的垂直距離， v為替換速度。 浮動基準(zhǔn)面除了較平緩?fù)?， 還要求盡可能接近地面 ， 這是要求比由于最小靜校正量和最小速度誤差兩個方面的原因 。 另外 ， 基準(zhǔn)面的選擇對構(gòu)造偏移位置也有影響 ， 這是因為靜校正的應(yīng)用改變了偏移的起始點 。 如果基準(zhǔn)面選擇合適， 我們就可以把基準(zhǔn)面校正誤差控制在一定范圍內(nèi) ， 這個范圍一般取反射波的 177。 基準(zhǔn)面的選擇是一件十分重要的工作 ， 針對不同的地表結(jié)構(gòu) ， 基準(zhǔn)面的深度有其最佳的位置 ， 我們可以根據(jù)靜校正量的精度要求 ， 來確定基準(zhǔn)面深度的選擇范圍 。 野外進行小折射測量 ， 就是追蹤這個面 ， 室內(nèi)處理也希望能解釋出這個面的準(zhǔn)確位置 ， 但實際應(yīng)用中困難較多 。 實際使用時通常是 1至 3層 ， 最多不超過 5層 。 由于各 CMP之間地面位置覆蓋范圍是部分重疊的 ， 且面是以時間表示的 ， 在一個或相鄰幾個 CMP道集范圍內(nèi)是水平的 ， 不同的 CMP道集之間這個面是隨著 CMP的位置 （ 地形面 ） 而浮動的和重疊的 ， 因此這個面有時又稱為水平浮動平滑時間地形面 。 為此 ， 我們必須在一個或相鄰幾個 CMP道集的炮點和接收點所涉及的范圍內(nèi) ， 確定一個時間地形平均面 。參考面的選擇不僅影響計算出的靜校正量值的大小，而且還涉及到使用的計算方法是否正確，最后用于解釋的成果是否準(zhǔn)確。 近幾年隨著勘探戰(zhàn)場的轉(zhuǎn)移 ， 進人復(fù)雜地區(qū)工作 ， 靜校正技術(shù)有了很大的發(fā)展 ， 出現(xiàn)了為數(shù)眾多的成果和適應(yīng)各種不同條件的方法 ， 在這種情況下 ， 討論應(yīng)用技術(shù)就更加需要和更加現(xiàn)實 。 （ 4） 其它高級算法包括蒙特卡羅迭代法 、 遺傳算法 、 阻尼 LSQR算法 、 高斯賽德爾迭代算法等 。 （ 5） 數(shù)據(jù)庫法 （ 建立導(dǎo)線成果 、 浮動基準(zhǔn)面高程 、 地表高程 、 小折射成果 、 高速層頂深度 、 潛水面深度等數(shù)據(jù)庫） 。 （ 1） 基準(zhǔn)面校正； CMP疊加參考面校正；低降速帶底面校正 。我們必須研究與此相適應(yīng)的靜校正方法。完全采用與縱波相同的靜校正量方法估算靜校正量，其精度很難滿足橫波靜校正的要求。浮動基準(zhǔn)面采用了折衷的辦法，但一到復(fù)雜山地，很難滿足浮動基準(zhǔn)面的兩個基本條件。 （ 4） 從靜校正量的精度出發(fā) ， 考慮高分辨率資料處理的需求 ， 不能忽視頻率與靜校正量之間的關(guān)系 ， 進行分頻靜校正 ， 要研究與分頻靜校正相適應(yīng)的處理流程 。 （ 2）在算法上，一個是走時層析反演技術(shù)的發(fā)展與完善；一個是非線性系統(tǒng)的引入和對非線性算法的研究；而另一個是迭代運算的效率。這是因為進人復(fù)雜地區(qū)以后，由于條件的錯綜復(fù)雜、多變，靜校正方法很難適應(yīng)；另外，復(fù)雜地區(qū)地震數(shù)據(jù)信噪比低，有些靜校正方法的應(yīng)用受到了限制；第三是在復(fù)雜地區(qū)，靜校正問題已成為制約地震數(shù)據(jù)處理成果品質(zhì)提高的重要因素。首先，這類方法利用的是經(jīng)過常規(guī)處理和動校正以后的道集記錄，要求數(shù)據(jù)有較高的信噪比，因此一般以信噪比較高的目的層為中心提取一個時窗段內(nèi)的數(shù)據(jù)來運算；其次這類算法主要是解決靜校正量中的高頻分量的小校正量部分，其基本原理是疊加能量最大或者具有較高的相似性度量。應(yīng)該說，這是靜校正方法中最基本的方法，即使是屬于第二類中的一些方法，其中有些方法最終也提供一個近地表模型，然后才去計算靜校正量，從而也轉(zhuǎn)到這一類的算法中來。 靜校正方法從所采用的信息源頭來分 大致可分為三類： 第一類野外進行專門的觀測，如小折射、微測井、地形測量等，獲得近地表模型中的控制點上的數(shù)據(jù)，并把這些數(shù)據(jù)外推或內(nèi)插到各個點上；然后確定一個基準(zhǔn)面或者是一個參考面，再根據(jù)地形線高程數(shù)據(jù)，計算出每一個炮點和檢波點上的校正量。第一節(jié) 概述 靜校正是陸地地震資料常規(guī)處理流程中必不可少的一環(huán)。這一類的校正量通常稱為野外靜校正量，其原因之一是因為信息主要來自于野外一些專門的觀測，它可以與正常生產(chǎn)同時進行觀測，也可以在正常生產(chǎn)前進行觀測，但不能在正常生產(chǎn)后再去進行；而另一個原因是這一部分工作主要由野外作業(yè)來完成。 第二類 :信息源來自于正常生產(chǎn)地的初至信息 我們知道，正常生產(chǎn)炮的初至信息一般是直達(dá)波和近地表折射波，進人復(fù)雜山地以后，初至波信息變得十分復(fù)雜，除了上述兩種類型波以外，可能還有透射波、反射波、反射折射波、折射反射波，以及多次折射波和多次折射反射波等。 對于長波長分量，常規(guī)的反射波剩余靜校正是無法解決的，要設(shè)計專門的模塊去進行估算；最后要指出的是，這類方法是在動校正以后的記錄上進行，如果存在剩余動校正量，也被視為剩余靜校正量，為此希望動校正速度準(zhǔn)確。因此，今后較長的一段時間內(nèi)，靜校正方法的研究仍然是一個重要的課題。在地球物理方法上，探索多波多分量信息的運用，擴大用于靜校正量估算所用的波的類型。 （ 5）靜校正量在基準(zhǔn)面的選擇，在復(fù)雜山地是一個不可忽視的問題，伴隨而來的