空間量子化與電性的起源與特征――空間量子化系列論文之六-wenkub.com
2024-08-31 15:12 本頁面
【正文】 由上述球形帶電體鄰域量子空間的特征推知，若電場為正、負極板間的均強電場，則場中空子沿電力線正交平面呈扁平狀，中心沿電力線方向偏移，場中任一空間點處，均有與電力線方向呈右手螺旋系的旋切作用，靜電場中量子空間這種形變特征，決定了電作用的有別于引力作用。在兩側(cè)的 2P 、 3P 處， 1M 、 2M 上荷電粒子渦旋場方向相反，旋切作用部分抵消，空子向球體狀回復(fù)，鄰域空間擴張。 若 1M 、 2M 荷異性電荷（設(shè) 2M 荷負電荷）其鄰域量子空間特征如圖（ 6－ 10）所示。這就改變了 1M電場鄰域空間的特征，反抗這一形變， 1M 、 2M 之間沿軸線正交截面指向軸線的收縮抵壓，及 1M 、 2M 外側(cè)軸線正交截面向外圍的拉伸擴張的彈性回復(fù)作用則通過空子層施于 1M 、 2M 的晶格上，使 1M 、 2M 呈現(xiàn)出相互排斥作用。若空間僅有帶電球體 1M ，受 1M 場的作用，鄰域球殼上空子沿切向呈扁平狀，中心向外側(cè)偏移。 球面上全體電荷對空子 P 的合作用，則以環(huán)帶 L 為變量求積即可得到，環(huán)帶 L的面元 ????? dRdLRdS s i n2,s i n2 2?? （ 6－ 6） 即 ?????? dRxeE L c oss in24 22? （ 6－ 7） 因 222 c o s2 RrRrx ??? ? xr??? ??? ?? s inc oss in )2s in( （ 6－ 8） ?? sincos xr? （ 6－ 9） 將式（ 6－ 8）、（ 6－ 9）代入（ 6－ 7）關(guān)于球面積分，則全體電荷對空子 P的合作用 ???????? ??????dRrRrreRdxeRE M2322220220)c o s2(4s i n24c o ss i n2?????? （ 6－ 10） 當(dāng)球 M 的半徑 R同 r 上比充分小時，即 rx? ，于是式（ 6－ 10）為 9 222220221616284s i n42rQreSreRdreREM????? ??????????? ? （ 6－ 11） 適當(dāng)選取比例常數(shù) 0? ，則有 204 rQE ??? （ 6－ 12） 式（ 6－ 12）即均勻介質(zhì)球體電場強的表達式，關(guān)于場強 E的方向，因微觀荷電粒子于 P處 的切向作用關(guān)于 OP 軸正交截面各向同性，故場強 E的方向決定于該處空子質(zhì)心位移方向，且同位移方向同向。 若球體 M 荷負電荷，環(huán)帶 L上荷電粒子于 P處的切向作用效果相同。空子 P在各 向同性的切向作用下，沿 OP 正交平面各向同性拉長，體積收縮，形狀由球體狀向扁平狀形變，其形變強度同切向作用的強度相關(guān)，即同 L上電荷的面密度成正比。我們來分析這諸多渦旋場如何疊加為靜電場。 2．無論球體所荷正電荷，還是負電荷，呈正、負電性粒子的自旋角動量必沿該處球面的法線方向，如圖（ 6－ 7）所示。 一般地，若兩質(zhì)子自旋角動量夾角為 ? ，由式（ 6－ 1）知，作用力 ?? cos4 22reF ? （ 6－ 2） 這正是微觀荷電粒子同宏觀電體電作用的不同之處。而量子空間反抗這一形變，表現(xiàn)為，在 1P 鄰域空間沿軸線正交截面向外圍拉伸，在 2P 、 3P 鄰域空間沿軸線正交截面向軸線抵壓，量子空間彈性回復(fù)作用自 2P 、 3P 指向 1P ，從而使 1q 、 2q 呈現(xiàn)出相互吸引的作用。 1q 自旋角動量指向紙外，2q 自旋角動量指向紙里， 1P 、 2P 、 3P 、 4P 、 5P 分別為特殊位置上的空子，實虛圖（ 6－ 6） 自旋角動量反向質(zhì)子電作用示意圖 6 形空子分別為有無 2q 作用時
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