化工原理天大柴誠敬-資料下載頁
2025-01-01 04:59本頁面
【正文】 、 自由射流這樣的高湍動情況下 ， I值有時可高達(dá) 。 湍流強(qiáng)度的定義： 一 、 湍流的特點(diǎn)與表征 54 二 、 雷諾應(yīng)力與渦流傳遞 湍流時的動量傳遞不再服從牛頓黏性定律 。 但仍可以牛頓黏性定律的形式表達(dá) ()r xdudy????(148) 渦流動量通量＝渦流動量擴(kuò)散系數(shù) X 時均濃度梯度 湍流應(yīng)力 （雷諾應(yīng)力） 55 湍流流動中的總動量通量可表示為 ()()tr xdudy?? ? ? ? ?? ? ? ?（ 149） ? ：渦流運(yùn)動黏度 (eddy viscosity)或渦流動量擴(kuò)散系數(shù) (eddy diffusivity)， m2/s。 渦流運(yùn)動黏度不是流體物理性質(zhì)的函數(shù) ， 而是隨湍流強(qiáng)度 、 位置等因素改變 。 二 、 雷諾應(yīng)力與渦流傳遞 56 第一章 流體流動 動量傳遞現(xiàn)象 層流 — 分子動量傳遞 湍流特性與渦流傳遞 邊界層與邊界層分離現(xiàn)象 57 一 、 邊界層的形成與發(fā)展 遠(yuǎn)離壁面的大部分區(qū)域 壁面附近的一層很薄的流體層 實(shí)際流體與固體壁面間相對運(yùn)動 速度變化很小 可視為理想流體 必須考慮粘性力的影響，由于流體的粘性作用，存在速度梯度 58 圖 117 平板壁面上的邊界層 一 、 邊界層的形成與發(fā)展 59 層流邊界層 過渡區(qū) 湍流邊界層 一 、 邊界層的形成與發(fā)展 邊界層 壁面附近速度梯度較大的流體層 主流區(qū) 邊界層之外 ， 速度梯度接近于零的區(qū)域 邊界層 60 湍流邊界層 層流內(nèi)層或?qū)恿鞯讓? 緩沖層 湍流主體或湍流核心 速度梯度 大 居中 小 一 、 邊界層的形成與發(fā)展 61 一 、 邊界層的形成與發(fā)展 由層流邊界層開始轉(zhuǎn)變?yōu)橥牧鬟吔鐚拥木嚯x 。 臨界距離 cx0Rexxu ???依照雷諾數(shù)定義 臨界雷諾數(shù) 臨界距離所對應(yīng)的 0Reccxxu ???62 對于光滑的平板壁面 ， 臨界雷諾數(shù)的范圍為 562 10 R e 3 10cx? ? ? ?一 、 邊界層的形成與發(fā)展 63 管內(nèi)流動邊界層 圖 118 圓管內(nèi)的流動邊界層 一 、 邊界層的形成與發(fā)展 64 可將管內(nèi)的流動分為兩個區(qū)域：一是邊界層匯合以前的流動，稱之為 進(jìn)口段 流動；另一是邊界層匯合以后的流動，稱之為 充分發(fā)展了的流動 。 對于層流，進(jìn)口段長度可采用下式計算 75fL Red ?(153) 一 、 邊界層的形成與發(fā)展 進(jìn)口段長度 65 二 、 邊界層分離與形體阻力 邊界層的一個重要特點(diǎn)是 ， 在某些情況下 ，會出現(xiàn)邊界層與固體壁面相脫離的現(xiàn)象 。 此時邊界層內(nèi)的流體會倒流并產(chǎn)生旋渦 ，導(dǎo)致流體的能量損失 。 此種現(xiàn)象稱為 邊界層分離 ， 它是黏性流體流動時能量損失的重要原因之一 。 產(chǎn)生邊界層分離的必要條件是：流體具有黏性和流動過程中存在逆壓梯度 。 66 圖 119 邊界層分離示意圖 二 、 邊界層分離與形體阻力 分離點(diǎn) 67 練 習(xí) 題 目 思考題 1． 連續(xù)性方程 ？ 2． 機(jī)械能衡算方程 ？ 68 謝謝觀看 /歡迎下載 BY FAITH I MEAN A VISION OF GOOD ONE CHERISHES AND THE ENTHUSIASM THAT PUSHES ONE TO SEEK ITS FULFILLMENT REGARDLESS OF OBSTACLES. BY FAITH I BY FAIT
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