成因礦物學(構造地質(zhì)學應用)8(編輯修改稿)
2025-03-26 09:46 本頁面
【文章內(nèi)容簡介】 至強烈地依賴于差應力。Takauchi等 （ 1976） 從位錯理論導出位錯密度(ρ)和差壓力 (σ1σ3)的關系式為： 31 ???? ub?? 其中 α 是無量綱常數(shù)， b為布格斯向量； u為剪切模量。表 81給出常見礦物的計算系數(shù)。 表 81 位錯構造一般可分為晶體顆粒內(nèi)部的自由位錯與邊界位錯，一般認為晶內(nèi)自由位錯構造，能較穩(wěn)定地反映古構造應力大小。 自由位錯密度 ρ 采用 SmithGuthman法，即將許多條隨機定向的總長為 L的直線標繪在顯微照片范圍內(nèi)，這些直線與位錯的交點數(shù)為N，經(jīng)換算得到： ρ＝ 2N／ Lt 其中 t為樣品厚度，目前尚無法精確測定，一般取經(jīng)驗值 t＝ 。 2．由動態(tài)重結晶石英顆粒大小 D進行估算 石英重結晶顆粒大小 D與差應力呈反相關系。其表達式為： 上式中 A、 m均為常數(shù)。 Twiss對比了金屬與礦物的物性資料，從理論上進行了推算，得到常數(shù) m=。 mAD ???31 ?? 不同礦物， A值不同，石英為 ，橄攬石為 ， 方解石為 ，鈣長石為 。采用上述常數(shù)時，若應力單位是 Mp＝ 10bar，顆粒直徑單位為微米。此時對石英，計算公式為： 31 ??? D?? 重結晶顆粒大小 D的統(tǒng)計測量，通常采用普通光學顯微鏡下隨機直線測量法： L為隨機直線的總長度， n為被直線所截的顆粒數(shù)?；谏鲜龉接嬎愕囊唤M差應力，其結果列于表 82。 NLD /? 表 82 用動態(tài)重結晶顆粒估算的古應力值普遍低于位錯密度法所測值，而且重結晶顆粒的大小隨進入糜棱巖帶內(nèi)的剪應變的增加而減小。 3．利用亞顆粒 d估算應力大小 所謂亞顆粒是指在一個晶粒中被位錯壁所分隔開的、晶格方位略有偏離的區(qū)域。在穩(wěn)態(tài)流動過程中，位錯增殖速率與位錯消失 速率始終處于動態(tài)平衡之中。位錯消失既有符號相反的位錯相遇而消失，還有位錯被吸收到小角度亞晶界的位錯壁中。這種由位錯壁所包圍的亞顆粒大小與差應力有關。 亞顆粒是動力回復作用在顯微構造中的良好標志，其如同在光學顯微鏡下所見的變形帶和變形紋一樣，較好地反映了應力狀態(tài)。石英顆粒中的亞顆粒能反映高應力、高應變速率的變形環(huán)境。 在冶金學和陶瓷學中，亞顆粒平均直徑 d與差應力的關系： 131??? kub d?? 式中 k為無量綱常數(shù)， u為剪切模量， b為布格斯向量，對于上式， Releisb認為石英的公式為： 而 Twiss認為其表達式為： 式中亞顆粒直徑 d為微米，差應力單位為千巴 (kb)。 31 190??? D?? 31 180??? D?? 1．石英的超微構造標型特征 郯廬斷裂石英超微構造表現(xiàn)為發(fā)育大量的位錯。 (1)長和平直的位錯線 這種位錯形態(tài)在本區(qū)石英中不多見。單個位錯里呈平直線條狀或微彎的弧線，有一定的排列方向，形成條帶。有時兩個方向的平直位錯相交，構
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