同步電機(jī)的穩(wěn)態(tài)運(yùn)行(編輯修改稿)
2025-05-28 22:18 本頁面
【文章內(nèi)容簡介】 飽和時(shí) 同步發(fā)電機(jī)負(fù)載運(yùn)行時(shí)物理量的關(guān)系： 二、凸極同步發(fā)電機(jī)的電壓方程和相量圖 凸極同步發(fā)電機(jī)的電壓方程和相量圖 fI fF0?? 0?E?EadE?ad??adFaF?Iaq??aqE?aqF??E?????? XIj? 從氣隙電動(dòng)勢(shì)云減去電樞繞組的電阻和漏抗壓降，便得電樞的端電壓。采用發(fā)電機(jī)慣例，電樞的電壓方程為： ， 69 ? 不計(jì)磁飽和時(shí) 和 可以用相應(yīng)的負(fù)電抗壓降來表示 adE? aqE?qd III ??? ??610 將式 (610)代入式 (69)，并考慮 ，可得 式中 ， Xd和 Xq分別稱為 直軸同步電抗 和 交軸同步電抗 ，它們是表征對(duì)稱穩(wěn)態(tài)運(yùn)行時(shí)電樞漏磁和直軸或交軸電樞反應(yīng)的一個(gè)綜合參數(shù) 。 上式就是凸極同步發(fā)電機(jī)的電壓方程 。圖 619表示與上式相對(duì)應(yīng)的相量圖 。 引入虛擬電動(dòng)勢(shì) ，使 可得 612 由式 612相量圖如圖 620所示。由 圖 620不難確定 由式 612可得凸極同步發(fā)電機(jī)的等效電路，如 圖 621所示。 三、直軸和交軸同步電抗的意義 由于電抗與繞組匝數(shù)的平方和所經(jīng)磁路的磁導(dǎo)成正比，所以 如 圖 622所示。對(duì)于凸極電機(jī)，由于直軸下的氣隙較交軸下小， ，所以XadXaq，因此在凸極同步電機(jī)中， XdXq。 對(duì)于隱極電機(jī)，由于氣隙是均勻的，故Xd≈X q≈X s ad? aq?例題 返回 同步發(fā)電機(jī)的功率方程和轉(zhuǎn)矩方程 ?一、功率方程和電磁功率 ?功率方程 若轉(zhuǎn)子勵(lì)磁損耗由另外的直流電源供給 ， 則發(fā)電機(jī)軸上輸入的機(jī)械功率 Pl扣除機(jī)械損耗 和定子鐵耗 后 ， 余下的功率將通過旋轉(zhuǎn)磁場(chǎng)和電磁感應(yīng)的作用 ，轉(zhuǎn)換成定子的電功率 ， 所以轉(zhuǎn)換功率就是電磁功率 Pe， 即 (614) ?pFep 再從電磁功率 Pe中減去電樞銅耗 可得電樞端點(diǎn)輸出的電功率 P2；即 (615) Cuap 電磁功率 從式 (6— 15)可知，電磁功率 Pe為 由 圖 6— 23可見 故同步電機(jī)的電磁功率亦可寫成 上式的第一部分與感應(yīng)電機(jī)的電磁功率表達(dá)式相同，第二部分則是同步電機(jī)常用的。對(duì)于隱極同步電機(jī)，由于 EQ＝E0，故有 二、轉(zhuǎn)矩方程 把功率方程 (6— 14)除以同步角速度，可得轉(zhuǎn)矩方程 式中， T1為原動(dòng)機(jī)的驅(qū)動(dòng)轉(zhuǎn)矩 ,Te為電磁轉(zhuǎn)矩 ,T0為空載轉(zhuǎn)矩，分別為： (6— 18) 返回 同步電機(jī)參數(shù)的測(cè)定 一、用空載特性和短路特性確定 Xd 空載特性可以用空載試驗(yàn)測(cè)出 。 試驗(yàn)時(shí) ， 電樞開路 (空載 )， 用原動(dòng)機(jī)把被試同步電機(jī)拖動(dòng)到同步轉(zhuǎn)速 ， 改變勵(lì)磁電流 If， 并記取相應(yīng)的電樞端電壓 U0 (空載時(shí)即等于 E0， 直到 U0≈ ， 可得空載特性曲線 。 短路特性可由三相穩(wěn)態(tài)短路試驗(yàn)測(cè)得 ， 試驗(yàn)線路 如圖 624a所示 。 將被試同步電機(jī)的電樞端點(diǎn)三相短路 ， 用原動(dòng)機(jī)
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