通風(fēng)與空氣調(diào)節(jié)工程13空調(diào)房間的氣流組織(編輯修改稿)
2025-05-08 22:05 本頁面
【文章內(nèi)容簡介】 制分為自由射流和受限射流；根據(jù)射流與周圍流體的溫度是否相同可分為等溫射流與非等溫射流；按噴嘴式不同，射流分為集中射流（由圓型、方型和矩形風(fēng)口出流的射流）、扁射流（邊長比大于 10的扁長風(fēng)口出流的射流）和扇形射流（呈扇形導(dǎo)流徑向擴(kuò)散出流的射流）。在空調(diào)工程中常見的射流多屬于紊流非等溫受限射流。 現(xiàn)以等溫自由射流（ 圖 ）為例，簡要說明紊流射流的一般規(guī)律。 送、回風(fēng)口的氣體流動規(guī)律 直徑為 的噴口以出流速度 射入同溫空間介質(zhì)，在不受周界表面的限制條件下，則形成等溫自由射流，由于射流不斷卷吸周圍空氣，射流不斷擴(kuò)大，射流斷面速度場從射流中心開始逐漸向邊界衰減，并沿射流增加，流量增加，直徑加大，但斷面總動量保持不變。在射流理論中，將軸心速度保持不變的一段長度稱為起始段，其后稱為主體段。起始段的長度取決于噴嘴的型式和大小，一般比較短，空調(diào)中主要是應(yīng)用主體段。 對自由射流的規(guī)律研究，有： （ ） 式中 —— 以風(fēng)口為起點(diǎn)，到射流計算斷面距離為處的軸心速度， m/s； —— 射流出口的平均速度， m/s； od ou1 ??ooxdxuu?xuou 送、回風(fēng)口的氣體流動規(guī)律 —— 送風(fēng)口直徑， m； —— 送風(fēng)口的紊流系數(shù)（ 表 ）； —— 由風(fēng)口至計算斷面的距離， m。 或忽略由極點(diǎn)至風(fēng)口的一段距離，在主體計算時直接用 （ ） 以風(fēng)口出流面積 表示，則有： （ ） 式中 與射流衰減特性有關(guān)的常數(shù)。 od?xooxdxuu??oFxFmuu oox ?? ??m 送、回風(fēng)口的氣體流動規(guī)律 對于方形或矩形風(fēng)口（風(fēng)口的長邊與短邊比不超過 3），空氣射流斷面很快地從矩形發(fā)展為圓形，所以式（ ）同樣適應(yīng)。但當(dāng)矩形風(fēng)口長邊與短邊比超過 10時，則應(yīng)按扁射流計算，即 式中 —— 扁口的高度， m。 非等溫射流是射流出口溫度與室內(nèi)空氣溫度不相同的射流，當(dāng)送風(fēng)溫度低于室內(nèi)溫度時稱為“冷射流”；高于室內(nèi)溫度時稱為“熱射流”。 由于溫差的存在，射流的密度于室內(nèi)的空氣密度不同，造成了水平射流軸線的彎曲。熱射流的軸線將往上翹，冷射流的軸線則往下彎曲，見 圖 。在空調(diào)工程中，溫差射流的溫差一般較小，可以認(rèn)為整個射流軌跡仍然對稱于軸線，也就是說，整個射流隨軸線一起彎曲。 xbmuu oox ?（ ） ob 送、回風(fēng)口的氣體流動規(guī)律 非等溫射流進(jìn)入室內(nèi)后，射流邊界與周圍空氣之間不僅要進(jìn)行動量交換，而且要進(jìn)行熱量交換。因此，射流隨著離開出口距離的增大，其軸心溫度也在變化。軸心溫差計算公式為： （ ） （ ） 式中 —— 主體段內(nèi)射流處軸心溫度與周圍空氣溫度之差 ,K； —— 射流出口溫度與周圍空氣溫度之差 ,
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