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正文內(nèi)容

通風(fēng)與空氣調(diào)節(jié)工程13空調(diào)房間的氣流組織(編輯修改稿)

2025-05-08 22:05 本頁面
 

【文章內(nèi)容簡介】 制分為自由射流和受限射流;根據(jù)射流與周圍流體的溫度是否相同可分為等溫射流與非等溫射流;按噴嘴式不同,射流分為集中射流(由圓型、方型和矩形風(fēng)口出流的射流)、扁射流(邊長比大于 10的扁長風(fēng)口出流的射流)和扇形射流(呈扇形導(dǎo)流徑向擴(kuò)散出流的射流)。在空調(diào)工程中常見的射流多屬于紊流非等溫受限射流。 現(xiàn)以等溫自由射流( 圖 )為例,簡要說明紊流射流的一般規(guī)律。 送、回風(fēng)口的氣體流動規(guī)律 直徑為 的噴口以出流速度 射入同溫空間介質(zhì),在不受周界表面的限制條件下,則形成等溫自由射流,由于射流不斷卷吸周圍空氣,射流不斷擴(kuò)大,射流斷面速度場從射流中心開始逐漸向邊界衰減,并沿射流增加,流量增加,直徑加大,但斷面總動量保持不變。在射流理論中,將軸心速度保持不變的一段長度稱為起始段,其后稱為主體段。起始段的長度取決于噴嘴的型式和大小,一般比較短,空調(diào)中主要是應(yīng)用主體段。 對自由射流的規(guī)律研究,有: ( ) 式中 —— 以風(fēng)口為起點(diǎn),到射流計算斷面距離為處的軸心速度, m/s; —— 射流出口的平均速度, m/s; od ou1 ??ooxdxuu?xuou 送、回風(fēng)口的氣體流動規(guī)律 —— 送風(fēng)口直徑, m; —— 送風(fēng)口的紊流系數(shù)( 表 ); —— 由風(fēng)口至計算斷面的距離, m。 或忽略由極點(diǎn)至風(fēng)口的一段距離,在主體計算時直接用 ( ) 以風(fēng)口出流面積 表示,則有: ( ) 式中 與射流衰減特性有關(guān)的常數(shù)。 od?xooxdxuu??oFxFmuu oox ?? ??m 送、回風(fēng)口的氣體流動規(guī)律 對于方形或矩形風(fēng)口(風(fēng)口的長邊與短邊比不超過 3),空氣射流斷面很快地從矩形發(fā)展為圓形,所以式( )同樣適應(yīng)。但當(dāng)矩形風(fēng)口長邊與短邊比超過 10時,則應(yīng)按扁射流計算,即 式中 —— 扁口的高度, m。 非等溫射流是射流出口溫度與室內(nèi)空氣溫度不相同的射流,當(dāng)送風(fēng)溫度低于室內(nèi)溫度時稱為“冷射流”;高于室內(nèi)溫度時稱為“熱射流”。 由于溫差的存在,射流的密度于室內(nèi)的空氣密度不同,造成了水平射流軸線的彎曲。熱射流的軸線將往上翹,冷射流的軸線則往下彎曲,見 圖 。在空調(diào)工程中,溫差射流的溫差一般較小,可以認(rèn)為整個射流軌跡仍然對稱于軸線,也就是說,整個射流隨軸線一起彎曲。 xbmuu oox ?( ) ob 送、回風(fēng)口的氣體流動規(guī)律 非等溫射流進(jìn)入室內(nèi)后,射流邊界與周圍空氣之間不僅要進(jìn)行動量交換,而且要進(jìn)行熱量交換。因此,射流隨著離開出口距離的增大,其軸心溫度也在變化。軸心溫差計算公式為: ( ) ( ) 式中 —— 主體段內(nèi)射流處軸心溫度與周圍空氣溫度之差 ,K; —— 射流出口溫度與周圍空氣溫度之差 ,
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