相異步電動機(jī)的運(yùn)行原理(編輯修改稿)
2025-02-14 19:03 本頁面
【文章內(nèi)容簡介】 ?pfn 2260?2F?2I?2E??轉(zhuǎn)速： pf160? 1n??轉(zhuǎn)向： 從超前相向滯后相轉(zhuǎn)動 。 222 CBA ?????2n2F 1）定子旋轉(zhuǎn)磁動勢 1F?性質(zhì)： 圓形旋轉(zhuǎn)磁動勢 ?幅值： 11113 4 22 π 2dpNkFIp??轉(zhuǎn)速： ?轉(zhuǎn)向： 從超前相向滯后相轉(zhuǎn)動。 pfn 1160?111 CBA ?????1F1n1A?1B? 1C?0?2A?2B?2C?? ? ? 1A1B1C2A2B2C1X1Y1Z2Y2Z2X1n2A?1A?0?2n2F結(jié)論： 轉(zhuǎn)子旋轉(zhuǎn)磁動勢 和定子旋轉(zhuǎn)磁動勢 極對數(shù)相同 、轉(zhuǎn)速相同 、 轉(zhuǎn)向一致 ， 兩者在空間相對靜止 。 210 FFF ??? ??或 )( 201 FFF ??? ???假定勵磁磁動勢 是由定子電流的分量 流過定子三相繞組建立的 ， 稱為勵磁電流 ， 則有 0F? 0I?0I?11003 4 22 π 2dpNkFIp?2）勵磁磁動勢 0F2F 1F三相異步電動機(jī)轉(zhuǎn)子堵轉(zhuǎn)時的電磁關(guān)系： 定子： 轉(zhuǎn)子： 2I?22RI?11RI?1U? 1I?1F?1 1 1sE jI X??()m B??2F?0F?2E?1E?2s??1s??2 2 2sE jI X??1 1 1 1U E I Z? ? ?2 2 2U I Z?1E?1??B?1A?21, jj ??2A?0F?0?2E?0? 轉(zhuǎn)子 位置角的折合： 為方便分析 ， 假定轉(zhuǎn)子 相軸 +A2與定子相軸 +A1重合 ， 即 ?0=0。 2I?0?2?2F?2F??1F?2F滯后 的空間電角度： B?290 ???與定 、 轉(zhuǎn)子 A相繞組軸線之間相距的空間電角度 ?0無關(guān) ，即與轉(zhuǎn)子所處位置無關(guān) 。 三相異步電動機(jī)轉(zhuǎn)子繞組短路、堵轉(zhuǎn)時的時空相 矢量圖 （ 轉(zhuǎn)子位置角未折合時） 2?2?1F?2F?2F??1?1E??B?12,AA??21, jj ??0F?三相異步電動機(jī)轉(zhuǎn)子繞組短路、堵轉(zhuǎn)時的時空相 矢量圖 （轉(zhuǎn)子位置角折合后） 2I?2E?對轉(zhuǎn)子 位置角進(jìn)行折合以后 ， 2E?與 同相位； 1E?2I?與 同相位。 2F?6. 轉(zhuǎn)子繞組的折合 轉(zhuǎn)子繞組的折合： 用一個和定子繞組完全相同的等效轉(zhuǎn)子繞組 （ 相數(shù)為 m 每相串聯(lián)匝數(shù)為 N 繞組因數(shù)為 kdp1 ）替代實際的轉(zhuǎn)子繞組 （ 相數(shù)為 m 每相串聯(lián)匝數(shù)為 N 繞組因數(shù)為 kdp2 ） 。 折合的原則： 折合前后轉(zhuǎn)子的電磁效應(yīng)不變 。 折合的條件： ?折合前后轉(zhuǎn)子磁動勢 不變； ?折合前后轉(zhuǎn)子側(cè)的各種功率和損耗不變 。 2F轉(zhuǎn)子堵轉(zhuǎn)時的 定、轉(zhuǎn)子電路 1R 1jX1U?1I?1E? 2E?2I?2R2jX0?n1f 12 ff ?111 dpkNm 、 222 dpkNm 、1）電流的折合 由于折合前后轉(zhuǎn)子磁動勢 保持不變，所以有 2F2222422 π 2dpNkm Ip1123 4 22 π 2dpNk Ip??22222113dpdpNkmIINk? ? 21 Iki??1122 2 2 23 dpidpNkIkI m N k???式中， 23ekm?稱為電流變比。 m2為轉(zhuǎn)子繞組的相數(shù) ， 鼠籠型轉(zhuǎn)子繞組的相數(shù)等于導(dǎo)條數(shù)；繞線型轉(zhuǎn)子繞組的相數(shù)為三相 。 磁動勢平衡方程式的電流表達(dá)形式為 021 FFF ??? ??021 III ??? ???1 1 2 2 1 121 2 03 4 2 4 2 3 4 22 π 22 π 22 π 2d p d p d pN k N k N kmI I Ip p p??1 1 1 1 1 11 2 03 4 2 3 4 2 3 4 22 π 22 π 22 π 2d p d p d pN k N k
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