材料科學(xué)基礎(chǔ)固態(tài)相變(編輯修改稿)
2024-11-12 11:42 本頁(yè)面
【文章內(nèi)容簡(jiǎn)介】 相變 非擴(kuò)散型相變 原子（或離子）僅作有規(guī)則的遷移使點(diǎn)陣發(fā)生改組。 馬氏體轉(zhuǎn)變 固態(tài)相變不一定都屬于單純的擴(kuò)散型 或非擴(kuò)散型。 見(jiàn)表 8－ 1 3. 按相變方式分類(lèi) 有核相變和無(wú)核相變 固態(tài)相變 無(wú)核相變 通過(guò)擴(kuò)散偏聚的方式進(jìn)行的相變，為無(wú)核相變。 調(diào)幅分解 三、固態(tài)相變的形核 1. 均勻形核 固態(tài)相變 形成半徑為 r的球形晶核時(shí)，系統(tǒng)自由焓的變化為 : △ G=(4π /3)r3△ GV+4π r2γ αβ + (4π /3) r3△ GE =(4π /3)r3(△ GV+△ GE)+4π r2γ αβ 固態(tài)相變 △ G在 r＝ r*時(shí)達(dá)到極大值，這里 r*＝－ 2γ αβ /(△ GV+△ GE) △ G與 r的關(guān)系曲線 △ G 0 4πr2γαβ r △ G* r* 4πr3(△ GV+△ GE)/3 △ G 形成臨界晶核必須首先克服 形核勢(shì)壘△ G*， △ G*稱為臨界晶核的形核功 △ G*= γ αβ 、 △ GE減小，均可降低△ G*， 有利于新相形核。 ? ? 23316EV GG ???????形核率與臨界晶核的形核功、相變溫度之間的函數(shù)關(guān)系： I＝ ηNexp(－ △ G*/kT) 固態(tài)相變 臨界形核功和臨界晶核半徑 △ G 0 4πr2γαβ r △ G* r* 4πr3(△ GV+△ GE)/3 △ G 二、非均勻形核 非均勻形核通常是固態(tài)相變的主要形核方式。 γαα α α γαβ θ θ r β 界面形核示意圖 設(shè) α 為母相， β 為新相，兩相鄰 α 晶粒間界面能為γ αα
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