【正文】 梯度與晶體的長大形態(tài)Inc.Thomsons）。Δ Ts? 在熔液凝固時施加振動或攪拌作用能得到細小的晶粒，具體實現(xiàn)方式可為機械振動、電磁攪拌、超聲波振動等。材料凝固后的晶粒尺寸可用單位體積內(nèi)的晶粒數(shù)目或用單位面積上的晶粒數(shù)目 Z來表示，它取決于凝固過程中的形核率 N和晶體長大速度 vg，三者之間的關系為：可見，晶粒尺寸隨形核率的增大而減小，隨著晶體長大速度的增加而增大。?非均勻形核率由低向高的過渡較為平緩，而且達到最大值后，凝固并未結束，非均勻形核率將繼續(xù)下降直至凝固完畢。是受擴散影響的形核率因子。Thomson（ 2）負溫度梯度（液體中距液固界面越遠，溫度越低 dT/dz0粗糙界面：樹枝狀。division固相界面上的原子排列成平整的原子平面，液、固兩相截然分開 ? 晶體的生長涉及到生長方式（決定了晶體長大速度）和生長形態(tài)（反映出凝固后晶體的性質）。blicense.第三節(jié) 晶核的形成 2Brooks/Cole,ΔGc,即上式表明，形成臨界晶核時液、固相之間的自由能差只能供給所需要的表面能的三分之二，另外的三分之一則需由液體中的能量起伏來提供。當 一般條件下，凝固后的材料都是由許多晶粒組成的多晶體，由于各個晶核形成的位置和取向是隨機且均勻分布的，因此凝固后各晶粒的尺寸和取向也為隨機均勻分布，它將抵消各個晶粒的各向異性，而呈現(xiàn) “偽各向同性 ”。 第二節(jié) 在一定條件下，大于一定尺寸的晶胚就可能成為 晶核 。液體中原子間的平均距離比固體中略大； (2)液體中原子的配位數(shù)比密排結構的固體的配位數(shù)減少，通常在 8~11范圍內(nèi)。晶胚在液相中各微小區(qū)域內(nèi)此起彼伏的現(xiàn)象稱為 “結構起伏 ”。過冷現(xiàn)象? 液態(tài)材料冷卻到 Tm之下的某一溫度 Tn時開始凝固，過程開始后，由于釋放出結晶潛熱而使溫度回升到略低于 Tm的溫度。rrc第三節(jié) 晶核的形成 第三章第二節(jié)結晶條件2a非均勻形核外來物質表面結構： θ越小越有利。? 晶體生長的方式和形態(tài)取決于液相中的原子轉移到晶體表面的方式，它與液 ? 固界面的微觀結構和界面前沿液相中的溫度分布有關。（是材料凝固的必要條件）（微觀光滑、宏觀粗糙－無機化合物或亞金屬材料的界面）3 晶體生長方式第三章第四節(jié)晶核長大粗糙界面（微觀粗糙、宏觀平整－金屬或合金材料的界面）：（ 1）正溫度梯度（液體中距液固界面越遠，溫度越高 dT/dz0）of）Learning,s）。Δ Gc是形核功， Δ GA是擴散激活能 晶體的長大速率? 晶體的長大速度 vg主要取決于晶體的生長方式和過冷度。采用上述物理方法對晶粒的細化作用主要是通過兩個方面來實現(xiàn)的：由于能量的輸入使液相的形核率提高；