【正文】 圖4 欠膨脹狀態(tài)時(shí)的噴管流動(dòng)(2) 欠膨脹狀態(tài)如果在最佳膨脹狀態(tài)下提高噴管進(jìn)口總壓，則出口同時(shí)增大，有。控制體p+dpdxρ+dρV+dVT+dTA+dApρVTA圖2 變截面一維定常等熵流動(dòng)模型變截面一維定常等熵流動(dòng)的控制方程組為： (1) (2) (3)2．2截面積變化對(duì)流動(dòng)特性的影響管道的形狀變化可以用截面積變化dA來(lái)表示。建立了噴管截面積變化與流速、壓強(qiáng)、密度、溫度等流動(dòng)性能參數(shù)間的關(guān)系，分析了噴管出口截面下游的外界反壓對(duì)拉伐爾噴管工作過(guò)程的影響。收斂管道中的亞聲速流和擴(kuò)張管道中的超聲速流是膨脹加速的，沿管道流速不斷增加，而壓強(qiáng)、密度和溫度不斷減小；擴(kuò)張管道中的亞聲速流和收斂管道中的超聲速流是壓縮減速的，沿流道流速不斷降低，而壓強(qiáng)、密度和溫度卻不斷增加。欠膨脹狀態(tài)流動(dòng)主要特點(diǎn)是：①噴管喉部達(dá)到了臨界狀態(tài)，出口仍為超聲速M(fèi)1；②氣體在噴管外繼續(xù)膨脹，直到壓強(qiáng)等于時(shí)為止，因此噴管出口處有一系列膨脹波；③噴管外的壓強(qiáng)擾動(dòng)也不能逆向傳入噴管。pepa aPepaM1斜激波pt進(jìn)口截面出口截面進(jìn)口截面出口截面正激波pepaMe1ptpe2=paMe21pe2=pa圖5 過(guò)膨脹狀態(tài)的噴管流動(dòng) 圖6 正激波位于噴管出口截面時(shí)的流動(dòng)綜上所述，若要在拉伐爾噴管出口截面獲得超聲速氣流，噴管出口截面的氣體壓強(qiáng)必須達(dá)到或超過(guò)反壓值，這一條件稱為力學(xué)條件?；鸺龂姽芰鲃?dòng)計(jì)算主要關(guān)心出口截面即排氣面上的流動(dòng)參數(shù)。流量損失系數(shù)為 (21)式中－噴喉面積；－擋藥板通氣面積，無(wú)擋藥板時(shí)可使用燃燒室末端面積；－噴管的收斂半角。激波后的流動(dòng)就是擴(kuò)張管道中的亞聲速流動(dòng)，流動(dòng)的馬赫數(shù)將逐漸減小，壓強(qiáng)逐漸升高，并在噴管出口截面升高到。這種流動(dòng)的主要特點(diǎn)是：①噴管喉部達(dá)到了臨界狀態(tài)，出口流動(dòng)為超聲速，即Me1；②流體流出噴管后，既不膨脹，也不壓縮，而是一平行射流；③由于管內(nèi)流動(dòng)為超聲速，當(dāng)外界環(huán)境發(fā)生微小擾動(dòng)時(shí)，擾動(dòng)的傳播速度（即聲速）