【正文】 爆炸極限 ？ * 初溫、初壓、火源能量、惰氣含量 3. 氣體爆炸極限的計(jì)算 *（五種類型） 4 混合組分爆炸極限 4. 氣體爆炸極限的實(shí)際應(yīng)用（四點(diǎn)） 5. 氣體發(fā)生分解爆炸的條件（三點(diǎn)） 氣體爆轟 ？ 3. 爆轟的破壞特點(diǎn) 4. 爆轟的預(yù)防 一 . 爆轟的發(fā)生過程 ， 形成“燃?xì)饣钊? 3. 經(jīng)過一定時(shí)間，后面的壓縮波趕上前面的壓縮波，二者疊加形成 “激波” 爆轟 ： 實(shí)質(zhì)上屬于一種激波，它因預(yù)混氣體的燃燒而發(fā)生， 并依靠燃燒釋放的能量來維持 2. “燃?xì)饣钊眽嚎s未燃?xì)怏w，使其溫度升高， 燃燒產(chǎn)生一系列“壓縮波”，且壓縮波的傳播速度大于燃燒速度。 ?? c o s)1(c o s 220 RrUUSil ???例： 管徑為 10cm，中心氣流速度為 484cm/s，距離半徑 火焰面的 θ=60186。 ：流體質(zhì)點(diǎn)流動(dòng)時(shí)處于完全無規(guī)則的亂流狀態(tài)，甚至出現(xiàn)旋渦 。 當(dāng) n2時(shí)，火焰?zhèn)鞑ニ俣入S壓力升高而增大。 ： 空氣或可燃?xì)獾牧鲃?dòng)呈湍流狀態(tài)的燃燒 （ 二）、湍流燃燒特點(diǎn)： 1. 比層流火焰短；火焰增厚；發(fā)光區(qū)模糊，有明顯噪聲 。第 4章 可燃?xì)怏w燃燒 第 2章 燃燒參數(shù)的計(jì)算 第 1章 燃燒基礎(chǔ)與特征 消 防 燃 燒 學(xué) 第 3章 著火與滅火基本理論 第四章 可燃?xì)怏w燃燒 1 預(yù)混火焰?zhèn)鞑ダ碚? 2 可燃?xì)怏w爆炸與爆轟 3 爆炸極限 4 氣體爆炸的預(yù)防 5 湍流燃燒與擴(kuò)散燃燒 預(yù)混火焰?zhèn)鞑ダ碚? 火焰（燃燒波）在預(yù)混氣體中有傳播方式： （火焰）以亞音速傳播 ： 由燃燒引起并依靠燃燒維持的超音速火焰?zhèn)鞑バ问? （火焰）以超音速傳播 層流預(yù)混氣中正常火焰?zhèn)鞑ニ俣? ？ ？ 3. 火焰?zhèn)鞑ニ俣鹊臏y定 一、火焰?zhèn)鞑C(jī)理 ： 已燃區(qū)和未燃區(qū)之間的薄薄的化學(xué)反應(yīng)區(qū) ： （ 1）包括預(yù)熱區(qū)和化學(xué)反應(yīng)區(qū)兩部分 （ 2）存在強(qiáng)烈的導(dǎo)熱和物質(zhì)擴(kuò)散 ： （ 1）熱理論：火焰加熱未燃區(qū)域，使其溫度升高 （ 2）擴(kuò)散理論：火焰中自由基向未燃區(qū)域擴(kuò)散 二、層流火焰?zhèn)鞑ニ俣?— 馬蘭特簡化分析 ： 預(yù)熱區(qū)溫度升到著火溫度所需熱量與化學(xué)反應(yīng)區(qū)傳遞的熱量相等。 ： （ 1）湍流使火焰面變彎曲，增大了反應(yīng)面積 （ 2）湍流加劇了熱和自由基的輸送速率，因而增大了燃燒速度 （ 3）湍流縮短混合時(shí)