【正文】 (35) 當(dāng)兩種光纖的相對色散斜率在該波長處相等時，該波長處的色散可被完全地補(bǔ)償 色散補(bǔ)償光子晶體光纖 光子晶體光纖在色散補(bǔ)償方面蘊(yùn)藏著巨大潛力，國內(nèi)外對光子晶體光纖色散補(bǔ)償特性做了大量的數(shù)值研究。隨著光子晶體光纖的提出，由于其結(jié)構(gòu)設(shè)計靈活可控，光子晶體光纖成為研制新型色散補(bǔ)償光纖的一個重要手段。獨(dú)特的波導(dǎo)結(jié)構(gòu)，使得光子晶體光纖與常規(guī)光纖相比具有許多無可比擬的傳輸特性。脈沖在單模光纖中的傳輸基本方程為： 2323231 0z 2 6A i A ATT??? ? ?? ? ?? ? ?(31) 22 1/p s km? ?當(dāng) 時， 可忽略不計。到目前為止，色散補(bǔ)償光子晶體光纖的設(shè)計主要是通過改變空氣孔的大小和排列順序，或者通過摻雜纖芯來實(shí)現(xiàn) 理論設(shè)計的色散補(bǔ)償光子晶體光纖的橫截面示意圖 等效折射率分布 色散補(bǔ)償光子晶體光纖的色散曲線圖 注意到該光纖是基于純二氧化硅材料設(shè)計，沒有任何摻雜，可實(shí)現(xiàn)的色散值要比傳統(tǒng)摻雜的 DCF要高得多。目前的色散補(bǔ)償技術(shù)有惆啾光纖光柵，色散補(bǔ)償濾波器，高階模光纖和已經(jīng)商用的色散補(bǔ)償光纖。在周期性介質(zhì)中，電場 E滿足麥克斯韋波動方程 22210( ) ( )E E r E Ecc?????? ? ? ? ? ? ?(21) 在周期性勢場中，電子的波函數(shù) 滿足薛定愕方