【正文】 感生電流，造成繞組內(nèi)能量損耗，波形衰減加快，其波形面積與標準繞組波形面積差ΔS加大則ΔS／S加大。指針表指示的為高壓端交流電壓值，但已折算到脈沖峰值，在特定負載下與數(shù)顯表指示一致，可以作為調(diào)整峰值電壓時參考用?！　、?匝間短路，電暈放電等，一匝短路，多匝短路或?qū)娱g短路，將引起dS8%～15％的變化或更大。 高頻脈沖作用下電機定子繞組電壓的非均勻分布1因此互感只存在于直接相鄰的兩匝之間，即最多只有兩個互感效益對某匝起作用。建立電機單槽模型，設定5種材料分別為氣隙、鐵芯、導體、轉(zhuǎn)子和絕緣（包括匝間絕緣，槽絕緣）。 　 　 從表2可看出，在材料屬性確定的情況下，分布電容值與導體所在位置有關(guān)。（5）將式（5）改寫為運算微積分形式： ， ， 繞組電壓分布的仿真分析 從理論上分析，自感對電流有抑制作用，所以自感越大，電流越難向后傳播，造成前匝的壓降越厲害；由于各匝電流方向相同，互感作用將一部分電流耦合到后面各匝上，加速了后面各匝的電壓建立，從而有利于電壓的均勻分布。 當逆變器與電機間用長電纜連接時，電機端形成一個振蕩的過電壓[10]，這個高的電壓加在繞組上勢必增大繞組內(nèi)各線圈的電壓應力。對于電感而言，槽底的各匝自感比上面層的各匝自感相對大一些；而靠近槽壁的各匝電容比位于中心的各匝電容大得多；匝間互感和互容與兩匝的相對距離有關(guān)。這是因為加在第一個線圈上的電壓上升沿很陡，線圈內(nèi)的對地分布電容作用使得該線圈上承受很大的壓降。從式（9）可以看出，電機繞組內(nèi)的各點電壓是關(guān)于輸入電壓、該點位置以及時間的函數(shù)，電壓的分布是一個振蕩過程。 將邊界條件代入式（7）及其導數(shù)式可得： ， 其邊界條件為： 部分電容計算值（單位：F） 各匝互感可用以下公式得到[5]： 有限元分析工具采用ANSYS軟件，依照ANSYS的三個部分逐步進行分析和處理，最后得到各分布參數(shù)值。 定子繞組分布參數(shù)模型 對于快速上升的脈沖前沿，按照傅立葉分析，其上升時間含有大量高次諧波，為估計一個典型的PWM波前沿在定子線圈間的電壓分布，須用一個分布參數(shù)電路模型來描述定子繞組。從前面公式可知，繞組多或少一圈，對繞組的R和L變化很小，與繞組短路一匝的能量損失無法比擬?！　≡验g短路數(shù)較小時，Δf變化不明顯，只有當短路匝數(shù)較多，影響到L變化，才會使Δf增大。對于直流電機電樞的匝間測試，目前沒有統(tǒng)一的標準，按慣例低壓直流電機電樞匝間測試可選脈沖峰值300～500V，高壓直流電機可選1000～1800V。自激振蕩每一周期能量損耗：　　ΔW0=p0T+pFeT=RLU2T/ρ2+pFeT式中：T—一個振蕩周期時間。正確使用電機檢測中匝間絕緣測試項目1　概　述　　近年來，在國內(nèi)電機生產(chǎn)和檢測中，匝間絕緣測試項目越來越受到廣泛重視?！　纳鲜娇芍猂L、L都會影響f和ΔW0的變化。　　繞組總?cè)?shù)多的，峰值電壓可選高一些，總匝數(shù)少的，可選峰值電壓低一些?！　‘敎y試儀接上參數(shù)穩(wěn)壓電源電壓穩(wěn)定在1％以內(nèi)時，％，ds重覆蓋精度1％?！　τ陔姍C繞組中有一組線圈反嵌了，能否用匝間絕緣測試方法來分辨。電機繞組中的分布參數(shù)包括：①自感和電阻；②同一槽下的匝間互感；③匝地間電容；④匝匝間電容。由于電阻值與激勵及頻率無關(guān)，所以無需通過ANSYS進行計算。 Turn1Turn2Turn3Turn4Turn1Turn2 （8）應用展開定理，將其反變換成原函數(shù)，可得振蕩過程中繞組各點電位方程的時域表達式。振蕩過程與作用在繞組上的沖擊電壓波形有關(guān)。 對單個脈沖輸入進行分析，結(jié)果發(fā)現(xiàn)：(1) 脈沖輸入電壓上升時間越短，各匝的電壓降越大，電壓分布越不均勻。當脈沖波經(jīng)過第一個線圈到達下一個線圈時，由于第一個線圈的延遲作用，此時的脈沖電壓上升沿趨于緩和，因此在以后幾個線圈上的壓降也就比較均勻。圖6給出了不同上升時間下各線圈的壓降和電流，其中圖a)和b)為電壓波形，圖c)和d)為電流波形。(2) 各匝自感越大，電壓分布越不均勻，電壓振蕩越厲害；而匝間互感越大，對電壓分布反而有利。5 　 Turn4首先進行電感值的計算。在鄰近匝表面的渦流屏蔽了大部分磁力線，而鐵槽表面的渦流，只在100MHZ以上時才有效屏蔽磁力線，而在低于1MHZ時允許更多磁力線通過。　　這里要附帶說明的是，電機繞組反嵌的測試方法很多，如空載電流法、電容電壓法、起