【正文】 E ?????? 將上標(biāo) ”“ f 改寫為 ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ????????????? ??? fff , 。 但在任何情況下，最近推出的檢索方法對(duì)于各向同性材料在任意入射 [23]是廣義各向異性，本方法的主要優(yōu)點(diǎn)是可以確定所有的張量，而不需要明確傳播方向，因此，該方法可以適用于所有情況。在新的坐標(biāo)系統(tǒng)中，我們必須重整介電常數(shù)和磁導(dǎo)系數(shù)值 239?；诔牧系脑O(shè)計(jì)靈活性，可以用來實(shí)現(xiàn)新的電磁裝置，以及如何用超材料實(shí)現(xiàn)從光波頻段到直流頻段的電磁結(jié)構(gòu) 超材料的發(fā)展讓我們引以為豪。在我們給出的例子中 ,隱身效果只在一個(gè)頻率中實(shí) 現(xiàn)。從圖中可以看出，點(diǎn)電荷發(fā)出的電場線在穿透隱身球體后傳播方向沒有改變。 39。39。 應(yīng)用轉(zhuǎn)換規(guī)則給出下列值： rR1， 39。隱身斗篷是基于坐標(biāo)變換法設(shè)計(jì)而出的，能實(shí)現(xiàn)光線的繞 射，比傳統(tǒng)的隱身技術(shù)具有明顯的優(yōu)越性。一個(gè)簡單的 改進(jìn)，達(dá)到了預(yù)期的結(jié)果， 2121 /)(39。 RR Ru ?? ???? 12239。 ?????? ???? ??? uuu rr （ 3） 在斗篷的外表面，39。 這種集成提供了獨(dú)立的證明，公式 (1)和 (2)規(guī)定了不包括來自內(nèi)部區(qū)域的光線 圖 1光線追蹤程序用于計(jì)算斗篷的光線軌跡，假設(shè) ??2R 。在實(shí)踐中 ,隱身是不完美的 ,因?yàn)槲覀儫o法滿足公式 （ 2） 。給出了一個(gè)簡單的例子，展示了在一定的空間內(nèi)可以完全屏蔽電磁場的斗篷，還可以用來設(shè)計(jì)特殊透鏡，并且在電磁場中對(duì)物體實(shí)現(xiàn)隱身。跟蹤扭曲 8 軌跡 ,記錄初始配置的笛卡爾坐標(biāo)，隨后多次進(jìn)行相同的拉伸和展寬過程并記錄笛卡爾坐標(biāo)。在傅立葉空間中，這會(huì)導(dǎo)致一個(gè)空間分散性的導(dǎo)電性，謝爾久科夫等人的工作中討論過，在這個(gè)階段不需要區(qū)分極化和磁化電流，然而，這變得非常重要，如果它們中的任何一個(gè)成為諧振的納米結(jié)構(gòu)，這種空間分散性較弱， j 和 E 之間的本構(gòu)關(guān)系可以擴(kuò)展到第二階，由于 D 和 H 不能唯一限定，空間導(dǎo)數(shù) E 可能被替換 ,結(jié)果 ? ?BED , 和 ? ?BEH , 的本構(gòu)關(guān)系隨著張量場而浮現(xiàn)，但只有頻率相關(guān)系數(shù) ,一階條件導(dǎo)致磁電耦合（雙各向異性），二階各向異性 ,D 和 E ； H 和 B 間為空間色散，這些所謂的雙各向異性本構(gòu)關(guān)系是最一般的一個(gè)弱空間分散性的導(dǎo)電性的納米結(jié)構(gòu)材料，從物理的角度來看，它是有吸引力的，電場和感應(yīng)電流之間的局部關(guān)系是有效的，從技術(shù)的角度來看，這些空間色散的本構(gòu)關(guān)系在于，標(biāo)準(zhǔn)的邊界條件可以用來解決宏觀的麥斯威爾方程在層狀介質(zhì)，這有一個(gè)很大的優(yōu)勢，所涉及的空間分散的本構(gòu)關(guān)系，需要使用所謂的附加邊界條件 [22]。在這里，可同時(shí)對(duì)角化張量為 ? ?zyxdia ???? ,? ? ， ? ?zyxdia ???? ,? ? （ 16） 11 因此調(diào)整坐標(biāo)系統(tǒng)和所有晶軸有效各向異性介質(zhì)。 ?????? ??? （ 24） 方程（ 23）和（ 24）可以逆推出關(guān)于 t’ 和 r 的函數(shù)，以 zn, 確定，表現(xiàn)為以下關(guān)系式： ? ? ? ?? ? ? ?39。139。（ a）散射體被屏蔽（ b）無損失的多層式斗篷 舉個(gè)例子，設(shè) 7?N ，并且 ? ?? ?21,...,112 ??? NnD n 的材料參數(shù)為 ???n?和 112 ??n? ，此時(shí) ? ?? ?21,. .. ,112 ???? NnD Nn 的材料參數(shù)為 ??? Nn? 和112 ???? Nn? 。數(shù)據(jù)表明，這個(gè)超級(jí)透鏡的設(shè)計(jì)方案可以使插入的傳感器擁有接收外界信號(hào)的能力并且自身的存在很難被察覺，內(nèi)部的信號(hào)依然可以傳送到外界交流和主動(dòng)識(shí)別的目的，設(shè)計(jì)的基礎(chǔ)和重點(diǎn)在于光學(xué)，聲學(xué)和工程應(yīng)用學(xué) 本論文是在我的導(dǎo)師闞威威老師的悉心指導(dǎo)下完成的 ， 首先，感謝 闞威威 老師的指導(dǎo)與幫助，是 闞 老師給了我這次機(jī)會(huì)，能夠切身參與 到科研活動(dòng)當(dāng)中來，并在過程中教會(huì)了我們許許多多與研究工作相關(guān)的知識(shí)，更重要的是，老師讓我知道了，對(duì)待科學(xué)切不可馬虎大意，這種嚴(yán)謹(jǐn)?shù)闹螌W(xué)態(tài)度定將使我們受益終生。1 39。1 trA ?? 都是去零的真值函 13 數(shù)。這些變量即介電常數(shù) z/n?? 和磁導(dǎo)率 nz?? 。 10 ? ? ?????? ???? ??????nmlk lm nmlk lmlklk xx EcxEbEairj ??, (10) 采用愛因斯坦標(biāo)記法 klmklm bb ?? ，為了方便起見，方括號(hào)中的術(shù)語表示了誘導(dǎo)極化，現(xiàn)在的本構(gòu)關(guān)系為 ? ? ? ? nm ik lmmik lmiklklk xx EcxEbErD ?? ??????? 20, ???? （ 11） 0?BH? （ 12） 第一項(xiàng) 使得 各向異性介電常數(shù) 0??? klklkl a?? 電磁耦合 ，第二項(xiàng)與鏡像對(duì)稱的三個(gè)平面正交消失，換句話說，純粹是各向異性的準(zhǔn)靜態(tài)極限。39。特別是 ,這些場可以根據(jù)需要集中或避免物體像流體繞流并無擾動(dòng)地回到其最初的軌跡。 通過簡化的材料參數(shù)在微波段實(shí)驗(yàn)驗(yàn)證了隱身斗蓬的理論思想 [11]，他們制作 10層 SRR 同心圓柱結(jié)構(gòu)，通過設(shè)計(jì)每層 SRRD 的幾何結(jié)構(gòu)來達(dá)到所要求的電磁參數(shù)， Schurig 制作的微波段隱身斗篷所要求的材料是磁性的，很難推廣到光波段，因材料在光波段的磁響應(yīng)是非常困難的。u 非?？焖俚淖兓?。139。 39。(39。 這個(gè) 假設(shè)意味著，盡管沒有光線進(jìn)入隱藏體，也可以通過其他方式，讓光線繞過物體沿原來的軌跡傳播。通過超材料使光線圍繞物體傳播，并返回他們原來傳播的軌跡，實(shí)現(xiàn)對(duì)物體的隱藏。 )39。39。 39。? 和 39。為了簡化隱身斗篷的實(shí)現(xiàn)，他們在文中提出了簡化參數(shù)的隱身斗篷，雖然不能實(shí)現(xiàn)完美隱身，但是仍然能夠明顯減少物體的散射 [910]。在運(yùn)用這種設(shè)計(jì)方法的一個(gè)例子中 ,展示了可以按照意愿針對(duì)任意電磁學(xué)守恒量包括電位移矢量 D，磁感應(yīng)強(qiáng)度 B，坡印亭矢量 S 而得到適當(dāng)?shù)某牧稀?39。（ 1）是二階弱非定域性方程。選擇一組變量進(jìn)行直接的材料分析，通常會(huì)更方便。1 和 222 39。21c o sReRe221????????????? ?????? ????? （ 30） ? ?? ?222239。總之 ,基于弱色散 空間 電導(dǎo)率在毫米量級(jí)我們提出一種方法來驗(yàn)證個(gè)有效各向異性介質(zhì) MMs 的描述，結(jié)果表明 ,一個(gè)典型的磁性 ,潛在的負(fù)折射率材料 ,即漁網(wǎng) ,不能被描述為有關(guān)共振區(qū)域的均勻各向異性介質(zhì)， 通過改變波長與胞大小的比率，闡述了弱空間分散假設(shè)的局限性 :如果空間色散是微弱的和材料參數(shù)有意義，共振弱或消失，我們的工作清楚地表明，光學(xué)負(fù)參數(shù)超材料的一般有效參數(shù)不具有常規(guī)材料參數(shù)的物理意義。如果 ? ?? ?21,...,12 ?? NnD n 的材料參數(shù)設(shè)為 ?n? 和 12 ??n? ，那么 ? ?? ?21,...,12 ??? NnD Nn 的材料參數(shù)則分別為 ??? Nn? 和 122