【正文】 層 系 井 例 對(duì)應(yīng)油井 大孔道厚度（ m ） 平均滲透率 (10 3μ m2) 孔喉半徑（ μm ） 解釋 結(jié)果 P1 154 P70 高滲層 P1 108 P1 326 高滲層 沙一上、中 X1 10 1 312 高滲層 P3 194 大孔道 P2 466 大孔道 P3 335 P2 100 8 大孔道 P2 464 大孔道 P51 48 大孔道 P2 451 P2 456 大孔道 P2 427 大孔道 P3 39 大孔道 P51 100 P2 439 大孔道 P3 36 大孔道 P2 223 大孔道 沙二上 2+3 P2 88 P3 185 大孔道 單井吞吐示蹤劑測試 剩余油飽和度技術(shù) 單井示蹤劑法測試剩余油飽和度是應(yīng)用色譜原理，把油層作為一個(gè)色譜柱子，油層中固定的油作為固定相，油層中流動(dòng)的水作為流動(dòng)相，當(dāng)把低分子的酯作為第一示蹤劑注進(jìn)油層后，遇水發(fā)生水解，生成一種醇作為第二示蹤劑，其反應(yīng)式為： R － C － O R 39。 對(duì)于水井，井筒存儲(chǔ) 或續(xù)流效應(yīng)存在，一般沒有井筒中流體相重新分配，但環(huán)空流動(dòng)、水力裂縫、井筒或近井地層壓敏變化可能存在，它們常常使得早期段數(shù)據(jù)出現(xiàn)開口現(xiàn)象，可以用變井儲(chǔ)模型、雙井儲(chǔ)模型等理論來解釋這些現(xiàn)象 PIR影響邊界性質(zhì) 油藏井間示蹤劑 動(dòng)態(tài)分析方法 油藏井間示蹤劑動(dòng)態(tài)分析方法對(duì)于認(rèn)清油藏非均質(zhì)性的分布，注水開發(fā)以及三次采油的設(shè)計(jì)和實(shí)施，具有重要的意義。常見的井筒動(dòng)力學(xué)效應(yīng)有：井筒存儲(chǔ)或續(xù)流、井筒中流體相重新分配、環(huán)空流動(dòng)、近井地層出現(xiàn)水力裂縫以及井筒或近井地層壓敏變化等。 n 采用注水采油具有一定優(yōu)勢，主要表現(xiàn)為：水容易獲得；水驅(qū)替中、低密度原油的效率較高；注水的投資和操作費(fèi)用低而利潤大；比較而言，水容易注入底層 。 ? 討論：泄油面積計(jì)算 ? 其他： Dietz方法（ 1965）； RameyCobb(1971) khqBi??4? )(*DAR tFiPP ???????????????1244)( n PniDADA tdEttF?? AcktttpDA ???現(xiàn)代試井分析方法 流動(dòng)期原理 ? 井筒存儲(chǔ) ? ? ? ? ? ? ? 平面徑向流 流動(dòng)期原理 ? 線性流 ? 雙線性流 流動(dòng)期原理 球形流 現(xiàn)實(shí)：常用油藏物理模型 現(xiàn)實(shí)：常用油藏物理模型 現(xiàn)實(shí)：常用油藏物理模型 現(xiàn)實(shí)：常用油藏物理模型 導(dǎo)數(shù)特征線 地質(zhì)及流動(dòng)特征 水平直線 均質(zhì)地層徑向流 （均質(zhì)砂巖地層，均勻的裂縫性地層） 晚期斜率為 1的直線 （壓降） 封閉邊界（定容地層） 晚期導(dǎo)數(shù)曲線快速下降 （壓恢） 封閉邊界（定容地層） 1/2斜率直線 導(dǎo)流能力很強(qiáng)的壓裂裂縫（線性流） 單方向發(fā)育的裂縫系統(tǒng) 1/4斜率直線 有限導(dǎo)流壓裂裂縫（雙線性流） 導(dǎo)數(shù)上翹后趨向于變平 外圍地層變差 存在不滲透邊界 導(dǎo)數(shù)下傾后趨向于變平 外圍地層變好 地層部分射開 導(dǎo)數(shù)后期下傾 定壓的外邊界（油層有活躍的邊底水） 導(dǎo)數(shù)出現(xiàn)下凹的谷值 雙重介質(zhì)地層或雙滲地層的過渡流 典型的導(dǎo)數(shù)特征線與地層特征對(duì)應(yīng)關(guān)系 典型曲線 試井分析之曲線準(zhǔn)則 徑向流 球形流 井筒存儲(chǔ) 線性流 雙線性流 徑向流 擬穩(wěn)態(tài)（壓降） 線性流 半徑向流 雙重介質(zhì)特征點(diǎn) 現(xiàn)實(shí)：表皮效應(yīng) SkhqBPP wff ? ?2??Pwf rw r Pf PR 未損害區(qū) 實(shí)際井壓力 損害區(qū) 井 理想井壓力 ? 若 S = 5及 ksk：rs/rw= ? 一般單井泄油區(qū)：ln(re/rw)≈6 to 8 re/rw≈ to ???????????????? ?? wSS rrkkS ln1 1953年： Everdingen” 薄表皮模型” 1956年： Hawkins ” 厚表皮模型” 現(xiàn)實(shí)：井筒存儲(chǔ) dtdPCqtq wwsf ??)(qsf(t) q(t) Psf(t) Pw(t) 基本假設(shè)（ Gringarten圖版） 在 均勻等厚 、 無窮延伸 各向同性 單一 剛性 儲(chǔ)層中心 一口 油井 以 常產(chǎn)量 產(chǎn)出 常粘度 微可壓縮 單相流體 ，發(fā)生 等溫 DARCY滲流 ，不計(jì) 重力 和 毛管效應(yīng) 。 井筒續(xù)流和井筒存儲(chǔ)可以近似看成是等效的，通常用 “ 井筒存儲(chǔ) ” 來表征這兩種效應(yīng)。 無量綱化 試井 分析 中常用的無量綱量： BqPPkhPiD?3)(???? ，wiiDPPPPP??? ，)(3wiDPPkhBqq????? tktC rDt w?3 62.??，2wtDhrCCC?? ， rrrDw? ? 誤差函數(shù) ???xvdvex022)e r f (?， ????xvdvex22)e r f c (?， )e r f ()e r f ( xx ??? )(2)0e r f (3xOxx ????， 1)e r f ( ???x ， )e r f (1)e r f c( xx ?? ? 冪積分函數(shù) ??????xvdvvex )E i ( ) n ()E i ( xx ?? ， ?x ， ????? )0E i ( x , 0)E i ( ?????? x ? 修正 Bessel方程與函數(shù)函數(shù) 011 2222 ????????? ??? yxdxdyxdx yd ?方程： 0112222???????????? yxdxdyxdxyd ? 式中， γ = 階數(shù)，通解可表示為： )()( xBKxAIy????? 當(dāng) γ =0 時(shí)，通解表示為： )()(00xBKxAIy ?? 稱 I0(x)、 K0(x)為零階修正 Bessel函數(shù) ? 分離變量法和積分變換 分離變量法和積分變換是解偏微分方程的兩種常用方法，特別適用于求解區(qū)域是矩形、柱體和球體的情形，這種方法處理齊次或只有一個(gè)邊界條件為非齊次的問題非常方便；對(duì)非齊次邊界條件，可分解為幾個(gè)簡單問題進(jìn)行求解，求解時(shí)常歸結(jié)為求某些常微分方程邊值問題的特征值、特征函數(shù)和范數(shù)，在求解過程中，引出若干積分變換對(duì)，即正變換與反變換，這為利用積分變換法求解非齊次滲流微分方程提供了基礎(chǔ)，也為構(gòu)造 Green函數(shù)提供了一個(gè)有效的途徑。 把這個(gè)附加壓力降無因次化，即得到無因次附加壓力降，用它來表征一口井表皮效應(yīng)的性質(zhì)及嚴(yán)重程度，叫表皮因子或污染系數(shù)?？梢源_定油藏邊界，推斷油藏供油面積的形狀 ）求平均地層壓力、 Y 函數(shù)（ 利用壓降或恢復(fù)曲線來判斷是否存在斷層和油水邊界的方法，其物理意義為單位產(chǎn)量的井底壓力變化。設(shè)每米井筒的容積為 )/(3mmVu，液面上升高度為H，相應(yīng)井底壓力變化為 )(0 0 9 8 366M P aHHgHpgg??? ???????? 相應(yīng)井筒容積變化為uHVV ??，則 )/(9 3 6 0 13M P amVpVCgu????? 無量綱井筒儲(chǔ)存定義為：22wtDhrcCC??? （ 5 21 ） 專題三 油藏工程分析方法 試井分析方法 ? 試井分析的理論基礎(chǔ) ： ? 一些重要的基本概念 純井筒儲(chǔ)存階段： 從上兩圖（圖 5 1 ）可看出，當(dāng)剛開始開井時(shí)，井底產(chǎn)量 02?q ，地面產(chǎn)量 qq ?1，而剛開始關(guān)井時(shí)， qq ?2， 01?q ，這一段叫純井筒儲(chǔ)存階段。 20世紀(jì)70年代以來，這些方法取得了良好的進(jìn)展，為 Laplace變換開辟了廣闊的前景。 盡管有變產(chǎn)量方法 ， 但變產(chǎn)量的的每一段同樣存在產(chǎn)量變化問題 ， 采用多段劃分亦容易給解釋結(jié)果帶來誤差 。 一、垂直裂縫油藏試井分析方法 圖 1 點(diǎn)源解流動(dòng)示意圖 圖 2 有效井徑示意圖 圖 3 單線性流示意圖 圖 4 雙線性流示意圖 圖 5 三線性流示意圖 圖 6 橢圓流示意圖 1E31E21E11E+01E+11E+21E+31E+41E+51E6 1E4 1E2 1E+0 1E+2 1E+4 1E+6 1E+8tDPD,dPD/Ln(tD) 雙 、三線性流垂直裂縫井無量綱壓力及壓力導(dǎo)數(shù)對(duì)比雙線性流動(dòng)壓力與壓力導(dǎo)數(shù)CFD= α =三線性流動(dòng)壓力與壓力導(dǎo)數(shù)Cinco_Ley模 型壓力與導(dǎo)數(shù) 1E21E11E+01E+11E+21E5 1E4 1E3 1E2 1E1 1E+0 1E+1 1E+2 1E+3 1E+4 1E+5tDPD,dPD/Ln(tD)均質(zhì)油藏中垂直裂縫井橢圓滲流無量綱壓力及壓力導(dǎo)數(shù) FCD = = = = = = 1E31E21E11E+01E+11E+21E7 1E5 1E3 1E1 1E+1 1E+3 1E+5 1E+7tDPD,dPD/Ln(tD) FCD = = = = = =雙孔油藏中垂直裂縫井橢圓滲流無量綱壓力及壓力導(dǎo)數(shù)λ =ω =1E21E11E+01E+11E5 1E3 1E1 1E+1 1E+3 1E+5tDPD,dPD/Ln(tD)雙孔油藏有限導(dǎo)流垂直裂縫井井筒儲(chǔ)存影響無量綱壓力及壓力導(dǎo)數(shù)CDf= = = = =10λ =ω =S=CFD =20擬穩(wěn)態(tài)流的幾何形狀系數(shù) X e /X f C A x e / x f C A 1 2 3 4 5 0. 78 1. 662 0 1. 960 7 2. 029 6 2. 034 8 6 7 8 9 10 2. 076 0 2. 166 5 2. 298 4 2. 463 6 2. 654 1 無限大油藏有限導(dǎo)流垂直裂縫壓力以及壓力導(dǎo)數(shù)1E21E11E+01E+11E+21E4 1E3 1E2 1E1 1E+0 1E+1 1E+2 1E+3 1E+4tDPD，dPD/dln(tD)CFD = = = = = =10. =50. =100 =300 =500無限導(dǎo)流裂縫 有限導(dǎo)流垂直裂縫井壓力變化段理論劃分圖1E61E41E21E+01E+21E12 1E10 1E8 1E6 1E4 1E2 1E+0 1E+2 1E+4tDPD、dPD/dlntDⅠⅡⅢⅣⅤⅥⅦFCD=500RED=20 盒裝偏心水平井盒裝偏心水平井1E+1011010010001E 02 1E 01 1E+00 1E+01 1E+02 1E+03 1E+04 1E+05 1E+06 1E+07 1E+08 1E+09PDd P D / d l n (