【正文】 號的變化 四、弛豫時間的測量 （自旋回波（ SE)法） 在磁共振現(xiàn)象中，物質(zhì)的宏觀磁化強度及變化與自旋核的密度?、 T T2密切相關，但這些信息不能直接測出，只能通過弛豫過程中輻射的射頻信號來分析。稱為 T2加權。從而使不同層面的磁場強度不一樣，共振頻率不一樣，依據(jù)不同的共振頻率可以確定自旋核所處的層面。 t=0時，相位編碼梯度 Gy開啟 相位編碼數(shù)學原理 Gy加入前磁化矢量的相位 相位編碼數(shù)學原理 相位編碼數(shù)學原理 Gy作用下，相位編碼方向上各體素處于不同磁場。 （ 2）梯度磁場（ 3個）：是空間編碼磁場，比靜磁場小得多，約百分之一。 增大 V可提高信噪比，但會降低空間分辨力。在需要時，可以用造影劑來增加對比度。射頻脈沖及梯度脈沖的適當編排實現(xiàn)。 （ ETE,effective echo time) 在最終圖像上反映出來的回波時間。因為無論 TR和 TE如何取值，縱向磁化 MZ總是受質(zhì)子密度的影響；在可供測量的信號出現(xiàn)之前，一定程度的弛豫已經(jīng)發(fā)生； 通過序列參數(shù)的選擇，總能使圖像的某種對比度得以突出，同時使其它對比度的影響大大降低。 K空間 K空間某一位置的信息并不簡單對應于圖像的這一位置，也就是說， K空間的右上角并不對應于圖像的右上角。用戶可根據(jù)實際情況選擇相位編碼數(shù)來改變相位編碼方向的 K空間填充程度，一般情況下， 256步相位編碼時 K空間填充程度為 100%。 圖像的對比度特征由填充到 K空間中心的數(shù)據(jù)的制造方法和參數(shù)決定。K空間的每一行都是在加有頻率編碼梯度（也稱讀梯度）的時候采集的，二維傅立葉變換成像時每一行都對應于一個特定的相位編碼梯度，而三維傅立葉變換成像時，每一行都對應于一個相位編碼梯度和選片編碼梯度。 ? 組織質(zhì)子密度差產(chǎn)生的對比稱質(zhì)子密度對比度，突出質(zhì)子密度分布的圖像叫質(zhì)子密度像 質(zhì)子密度對比度的形成 具有相同 T1值，質(zhì)子密度不同的組織弛豫過程 t=1500ms兩種組織的縱向磁化差達到最大 ?在 MRI脈沖序列中，通常用改變 TR的方法來達到獲取最大質(zhì)子密度對比的目的 ?要得到突出質(zhì)子密度對比的圖像， TR只能在弛豫過程的后期選取， TR=3T1可產(chǎn)生幾乎是單質(zhì)子密度對比圖像。反轉(zhuǎn)脈沖與 90186。 第四節(jié)：脈沖序列構(gòu)成 磁共振成像的脈沖序列是各種參數(shù) 測量技術的總稱。 三、線性度：決定于梯度磁場的線性度。 射頻脈沖 激勵限制在 Gz所決定的特定平面內(nèi)； 受激層面宏觀磁化矢量 M倒向 xoy面 t=t1時刻 Gz關斷；相位編碼梯度 Gy加入 t1~t2 Gz持續(xù)時間； 相位編碼梯度脈寬 ty=t2t1 FID信號出現(xiàn)，但暫不檢測 ty稱為預備期 t=t2時刻， Gy關斷， Gz再一次開啟 限制 180176。 沿 x軸方向施加 x梯度 Gx；與 y軸平行的各列體素的進動頻率 ?x為 ?x= ? (B0+xGx) ? ?x是 x的函數(shù)，不同的 x決定了不同的進動頻率 ? 所接受的信號中已包含有體素的空間位置信息 頻率編碼數(shù)學原理 頻率編碼數(shù)學原理 ? 頻率編碼梯度一般只在 NMR信號出現(xiàn)時施加，所以又被稱為讀出梯度或測量梯度。 ），使層面內(nèi)質(zhì)子相位相干，補償信號幅度的降低 選層梯度及相位重聚梯度 相位重聚梯度 相位編碼： 在激勵脈沖結(jié)束后，在沿層面的 Y軸方向加一短時間的梯度磁場 GY，由于不同 Y坐標的自旋磁矩的進動頻率不一樣，從而在磁場 GY撤除后，磁矩的位相不一樣。 二 、空間位置編碼 我們測到的 MR信號，但如何知道這一信號來自何處呢？收音機給了我們有益的啟示。這就是核磁共振成像的數(shù)理基礎?；夭ㄔ?+Y 方向 CPMG自旋回波序列 —— 沿激發(fā)脈沖方向施加 180176。而且，不同的組織與器官的弛豫時間顯著不同，從而對軟組織及器官有特殊的分辨能力。又稱自旋 —— 自旋弛豫。） 角脈沖 ?射頻（ RF電磁波）脈沖使磁化矢量偏離外磁場方向的角度，與脈沖時間成正比。N/T ?— 常數(shù) B0— 磁場強度 N— 單位體積樣體質(zhì)子數(shù)（組織質(zhì)子密度） T— 絕對溫度 核磁矩 ?在凈磁場 ?0作用下 產(chǎn)生力矩 ? ?= ? ??0 核磁矩對時間的變化率 ? ?Bdtd ????? ???? 核磁矩 ?在凈磁場 ?0中的運動 ? 磁矩分解為 Z軸、 XY平面矢量 ? 旋進過程中 Z軸矢量方向不變 ? XY平面矢量繞 Z軸方向不斷變化 ? XY平面矢量相位隨機 ? 不形成宏觀磁化矢量 進動時核磁矩各分量的運動 在靜磁場中，核磁矩圍繞 ?0進動，運動軌跡為圓錐 進動的特征頻率 —— 拉莫頻率 ?0 (Larmor frequency) ?0=??0 ? 拉莫進動 —— 核磁矩的進動 ? ?0取決于：原子核種類 外加磁場強度 二、磁共振現(xiàn)象 分子、原子或原子核能級在外磁場中劈裂后，當外界電磁場（電磁波）的頻率適當（光子能量適當）時，處于低能態(tài)的分子、原子或原子核等吸收電磁波的能量躍遷至高能態(tài)，這種現(xiàn)象稱為磁共振現(xiàn)象。 L?? ?自旋質(zhì)子在磁場中的旋進 量子力學告訴我們，質(zhì)子在磁場中形成定態(tài)時，有如圖所示的兩種狀態(tài)。這兩種狀態(tài)的能量不同。 NRF gBBh ??? ??核磁共振 NMR的條件 原子核在進動中吸收外界能量產(chǎn)生能級躍遷現(xiàn)象 外界能量 短射頻脈沖激發(fā)源 射頻磁場 RF 自旋磁矩在主磁場中進動 . 核磁共振 NMR的條件 ? 射頻脈沖頻率必須與磁場中自旋磁矩的旋進頻率相同，與宏觀磁化 M的固有頻率相同，與質(zhì)子的拉莫頻率相同。 Electromagic Excitation Pulse (RF Pulse) 0 t Fo Fo Fo+1/ t Time Frequency t Fo Fo ?F= 1/ t FT FT 自由感應衰減信號（ free induced decay, FID):射頻脈沖停止后樣品的射頻輻射。主要反應樣品磁環(huán)境的不均勻性。在主磁場為 ~2T時，人體組織T1~103ms， T2~102ms。 翻轉(zhuǎn)脈沖，所產(chǎn)生的回波。 第二節(jié)：圖像重建原理 一 、加權圖像（ imagine weight,IW) )1( 120 TTTT REeeKBI???? ?適當定值時ER TTT ,1??MR回波信號僅由 ?（自旋核密度）決定。 NRF gBBh ??? ??如果空間兩點的磁場強度不同，則與之發(fā)生共振的射頻頻率不同，從而依據(jù)共振頻率可確定磁場強度，進而確定空間位置。依據(jù)位相的不同可以區(qū)分 Y坐標。 ? 每個測量周期的頻率編碼脈沖均相同。 重聚焦脈沖僅