【正文】 在尾波場(chǎng)中的加速過(guò)程類似于沖浪運(yùn)動(dòng)員的沖浪加速過(guò)程 : 當(dāng)運(yùn)動(dòng)員處于迎浪面且滿足一定的速度條件時(shí) , 會(huì)被波浪加速 。必須考慮場(chǎng)與電荷粒子之間的自恰關(guān)系，也就是說(shuō)，需要給出一個(gè)在一定邊界條件下的自恰方程組來(lái)揭示電荷粒子運(yùn)動(dòng)和場(chǎng)之間的關(guān)系。剛體和彈性體也是連續(xù)介質(zhì)，但是剛體中質(zhì)點(diǎn)之間的相互距離不論其上作用的外力如何將保持不變；而在彈性體中，當(dāng)作用力在數(shù)值上達(dá)到某一界限時(shí)，系統(tǒng)中各點(diǎn)間的相互距離可以改變，但消除了力的作用之后，各點(diǎn)相互關(guān)系又恢復(fù)原有狀態(tài)。由于分子的不規(guī)則運(yùn)動(dòng)，在各層流體間將交換著質(zhì)量，動(dòng)量和能量，使不同流體層內(nèi)的平均物理量均勻化，這種性質(zhì)稱為分子運(yùn)動(dòng)的輸運(yùn)性質(zhì)。 ) 流體元內(nèi)部粒子的平均物理性質(zhì)不受單個(gè)分子離散運(yùn)動(dòng)的影響，即微觀運(yùn)動(dòng)被完全平滑掉 ? 得到平滑的宏觀參數(shù)，密度 速度 溫度等 流體的數(shù)學(xué)模型： 等離子體的流體特性： 當(dāng)?shù)入x子體的特征長(zhǎng)度和時(shí)間遠(yuǎn)大于等離子體的平均自由程和平均碰撞時(shí)間，此時(shí)，等離子體可以看成是處于局部熱平衡狀態(tài)，因此，等離子體可以像通常的流體力學(xué)那樣去描述。 磁流體力學(xué) MagohydrodynamicsMHD 導(dǎo)電流體有 等離子體 和 液態(tài)金屬 . 概念 ?1832年法拉第首次提出有關(guān)磁流體力學(xué)問(wèn)題。當(dāng)前，關(guān)于太陽(yáng)的研究課題有：太陽(yáng)磁場(chǎng)的性質(zhì)和起源，磁場(chǎng)對(duì)日冕、黑子、耀斑的影響。 工業(yè) 57 電磁推 進(jìn) ： 研究用磁場(chǎng)力加速等離子體以期得到比化學(xué)火箭大得多的比沖?；蛘哒f(shuō)：以流場(chǎng)中某一點(diǎn)作為描述對(duì)象描述它們的位置及其它的物理量對(duì)時(shí)間的變化 流體力學(xué)基礎(chǔ) t0時(shí)，坐標(biāo) a、 b、 c作為該質(zhì)點(diǎn)的標(biāo)志 數(shù)學(xué)描述 ? (a,b,c) 拉各朗日變數(shù) ?如果 abc不變 ,而改變 t,獲得的是某流體元的運(yùn)動(dòng)規(guī)律 , ?如果 t不變 ,而 abc改變 ,獲得的是某時(shí)刻不同流體元某物理量的分布情況 . 例如在某 t時(shí)刻： x y z 1 2 1點(diǎn)： 2點(diǎn)： ),(),(),(111111111tcbazztcbayytcbaxx???),(),(),(222222222tcbazztcbayytcbaxx???速度： ttcbaxux ??? ),(ttcbayuy ??? ),(ttcbazuz ??? ),(ttcbaua xx ??? ),(ttcbaua yy ??? ),(ttcbaua zz ??? ),(加速度： 物理概念清晰，但處理問(wèn)題十分困難 64 2）歐拉法（局部法、當(dāng)?shù)胤ǎ? 研究思路： 著眼點(diǎn)不是流體質(zhì)點(diǎn)，而是空間點(diǎn) ，研究每一個(gè)空間點(diǎn)上流體 流過(guò)時(shí)的速度（壓力、密度等）隨時(shí)間的變化情況或是在某一時(shí)刻各空間點(diǎn)上流體速度分布。l i m,39。039。一般應(yīng)力是空間位置和面元法向單位矢量的函數(shù) 應(yīng) 力： 作用在 單 位 側(cè) 面上的力 ne?fd?M?dne?p?Mtp?np?????dfdp ?tp?np? 法應(yīng)力 切應(yīng)力 一般 p不平行于 en 每一點(diǎn)上的應(yīng)力隨著受力面取向的不同而有 無(wú)窮多個(gè) 數(shù)值。 一般情況下： IuupSP?????)39。32(2 ???????? ???Thanks! 。作用在任意一個(gè)面上的應(yīng)力只有壓應(yīng)力 ??????????????zzyyxxpppP000000?????????????zzyzxzzyyyxyzxyxxxpppppppppP??對(duì)于理想流體和處于平衡的流體： IppppP??????????????????000000單位張量 因?yàn)槔硐肓黧w中沒(méi)有切應(yīng)力，動(dòng)力學(xué)問(wèn)題中的加速度項(xiàng)可以演變?yōu)閼T性力項(xiàng)，和表面力相比是高階小量。 分類： 體積力 表面力 88 作用于該流體的力： 89 體積力與表面力的區(qū)別： 體積力： 是空間點(diǎn)的單值函數(shù)，可以在流體內(nèi)形成一個(gè)矢量場(chǎng)。 ? ? ? ?39。M? ? ? ?ttMuttMudtudt ???????,lim 39。所有質(zhì)點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)規(guī)律知道后，整個(gè)流場(chǎng)的運(yùn)動(dòng)規(guī)律就清楚了。 磁流體發(fā)電 ：原理是用等離子體取代發(fā)電機(jī)轉(zhuǎn)子，省去轉(zhuǎn)動(dòng)部件，這樣可以把普通火力發(fā)電站或核電站的效率提高 15～ 20%，甚至更高，既可節(jié)省能源，又能減輕污染。 1951年，倫德奎斯特給出一個(gè)穩(wěn)定性判據(jù)，這個(gè)課題的研究至今仍很活躍。磁流體靜力學(xué)研究導(dǎo)電流體在磁場(chǎng)力作用下靜平衡的問(wèn)題；磁流體動(dòng)力學(xué)研究導(dǎo)電流體與磁場(chǎng)相互作用的動(dòng)力學(xué)或運(yùn)動(dòng)規(guī)律。因此在一般情形下液體可以近似地看成是不可壓縮的。 ２、粘性 42 44 除了粘性外，流體還有熱傳導(dǎo)及擴(kuò)散等性質(zhì)。 等離子體的密度范圍很寬 30 流體力學(xué)簡(jiǎn)介 ?研究流體（氣體和液體）宏觀運(yùn)動(dòng)和平衡，及其宏觀參量的變化規(guī)律 ?流體宏觀模型假說(shuō)：由無(wú)數(shù) 流體元 連續(xù)地組成 ?流體元：微觀充分大、宏觀充分小的小塊流體 ?微觀大：比分子平均自由程大，能統(tǒng)計(jì)平均 ?宏觀?。号c放置在流體中的實(shí)物比微不足道 ?連續(xù)：流體元連續(xù)無(wú)空隙地充滿空間 ?流體力學(xué)方法是統(tǒng)計(jì)理論的近似 31 空氣 水 32 33 34 35 36 37 38 39 定義 : 受任何微小剪切力作用都能連續(xù)變形的物體 . 通俗地說(shuō)就是易流動(dòng)的物體 . 它分兩種 :液體是指有自由表面的流體 ,而氣體是指沒(méi)有自由表面 ,可以充滿容納它的整個(gè)空間的流體 . 基本定義 概念與流體的基本特性 流體與固體不同 : 固體受到切應(yīng)力會(huì)產(chǎn)生形變 , 粒子之間具有固定的相對(duì)位置 , 并滿足應(yīng)力與應(yīng)變之間的關(guān)系 . 但流體受到切應(yīng)力即開始流動(dòng) . 且流體組元間的相對(duì)位置不固定 . 沙子不是流體的原因 : 沙子雖然有一定的流動(dòng)性 ,但那是因?yàn)樯沉ｉg不易支撐 , 如果選取很小的一部分出來(lái) ,例如選一粒沙 ,它是固體 , 不會(huì)流動(dòng) .而流體要求不論選取多小的一點(diǎn)出來(lái)都有流動(dòng)性 . 流體的基本性質(zhì) 流體在靜止時(shí)不能承受切向應(yīng)力，不管多小的切向應(yīng)力，都會(huì)引起其中各流體元彼此間的相對(duì)位移，而且取消力的作用后，流體元之間并不恢復(fù)其原有位置。使用泊松公式證明兩平板之間的電勢(shì)分布為 )(2 22 xdnq ?? ?＝第二章作業(yè) 2－ ,計(jì)算下列條件下的拉莫半徑 rL. (1)地球磁場(chǎng)為 10keV的電