激光拉曼光譜實(shí)驗(yàn)報(bào)告(存儲(chǔ)版)
【正文】 出各種振動(dòng)模式。由圖中也可以明顯地看出，瑞利散射左側(cè)的反斯托克斯線的峰值高度要低于右側(cè)的斯托克斯線。（2）調(diào)節(jié)偏振片與半波片，使入射光平行于散射平面，出射光也平行于散射平面，這樣出射光便垂直于入射光。相差有些大，應(yīng)該是由于本身10號(hào)線的強(qiáng)度就較小，受背景的影響比較大。而且背景的剔除是人為讀取的，帶有主觀傾向，存在較大誤差。有時(shí)候覺得自己像個(gè)神經(jīng)病。只有你自己才能把歲月描畫成一幅難以忘懷的人生畫卷。在紛雜的塵世里，為自己留下一片純靜的心靈空間，不管是潮起潮落，也不管是陰晴圓缺，你都可以免去浮躁，義無反顧，勇往直前，輕松自如地走好人生路上的每一步3. 花一些時(shí)間，總會(huì)看清一些事。五， 誤差分析1， 不可避免的人為操作誤差和偏振片的誤差導(dǎo)致出射光和入射光夾角不能保證嚴(yán)格的垂直或平行。根據(jù)退偏度的定義，又由于前三組實(shí)驗(yàn)出射光全都垂直于入射光的偏振方向，只有第四種情況偏振方向沒有改變，所以在此實(shí)驗(yàn)中可用三組數(shù)據(jù)確定退偏度，數(shù)據(jù)如下。由圖表可知，2號(hào)和8號(hào)光輻射基本已經(jīng)沒有了，特別是2號(hào)，在譜線中已經(jīng)觀察不到了，說明發(fā)生了退偏。圖4 液態(tài)分子的拉曼散射光譜由圖中可以看出一共有10個(gè)峰值，其中5號(hào)峰值，即強(qiáng)度最大的峰值對(duì)應(yīng)的散射光即為瑞利散射。然后單色儀收集散射光，再使用光電倍增管和光子計(jì)數(shù)器吃力拉曼散射信號(hào)。拉曼散射光的偏振性完全取決于極化率張量。圖（2a）圖（2b）EjEi碰撞如果是彈性的，如圖（2a）則二者不交換能量，光子只改變運(yùn)動(dòng)方向而頻率和能量都沒有改變，這就是瑞利散射。2，拉曼散射的經(jīng)典模型對(duì)于振幅矢量為,角頻率為的入射光，分子受到該入射光電場(chǎng)作用時(shí)，將感應(yīng)產(chǎn)生電偶極矩，一級(jí)近似下?？梢杂谩昂?jiǎn)正坐標(biāo)”描述簡(jiǎn)正振動(dòng)，3N6中簡(jiǎn)正振動(dòng)的簡(jiǎn)正坐標(biāo)為。而且基于新激光技術(shù)在拉曼光譜學(xué)中的使用，發(fā)展了共振拉曼、受激拉曼散射和番斯托克斯拉曼散射等新的實(shí)驗(yàn)技術(shù)和手段。在散射光譜中，頻率與入射光頻率相同的成分稱為瑞利散射，頻率對(duì)稱分布在兩側(cè)的譜線或譜帶即為拉曼光譜，其中頻率較小的成分又稱為斯托克斯線，頻率較大的成分又稱為反斯托克斯線。幾乎與此同時(shí)，蘇聯(lián)物理學(xué)家蘭斯別而格（）和曼杰爾斯達(dá)姆（）也在晶體石英樣品中發(fā)現(xiàn)了類似現(xiàn)象。由于激光極高的單色亮度，它很快被用到拉曼光譜中作為激發(fā)光源。分子內(nèi)原子的振動(dòng)很復(fù)雜，但是總可以根據(jù)運(yùn)動(dòng)的分解和疊加原理吧分子的振動(dòng)分解為3N6種獨(dú)立的振動(dòng)，稱為“簡(jiǎn)正振動(dòng)”。（4）兩個(gè)CL沿立方體一面的對(duì)角線作伸縮運(yùn)動(dòng)，另兩個(gè)在對(duì)面做位相向反的運(yùn)動(dòng)，頻率相當(dāng)于波數(shù)V=314/cm，也是三重簡(jiǎn)并（記為振動(dòng)模式4）。圖2是光散射機(jī)制半經(jīng)典解釋的一個(gè)形象表述，圖中表示分子的兩個(gè)振動(dòng)能級(jí)，虛線表示的不是分子可能的狀態(tài)，只是用以表示入射光子和散射光子的能量。散射光的退偏往往與分子結(jié)構(gòu)和振動(dòng)的對(duì)稱性有關(guān)。光經(jīng)透鏡聚焦在樣品池中心，成像透鏡組對(duì)光進(jìn)行收集。下圖即為實(shí)驗(yàn)中測(cè)量出的拉曼散射光譜。測(cè)量拉曼光譜，實(shí)驗(yàn)所得光譜與數(shù)據(jù)如下：表格 2入射光平行于散射平面出射光垂直于散射平面的拉曼散射光譜的強(qiáng)度序號(hào)波長（nm）強(qiáng)度背景實(shí)際強(qiáng)度左
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