巖石力學---第五章巖石壓力及其控制(存儲版)
【正文】 LSWht?巖體自重 ?W 巖體底面周長 ?L噴層厚度 ?h 混凝土抗拉強度 ?tS按 “ 撕開型 ” 破壞計算 3134 ????????????????EkLSWhl拉伸系數(shù) ?k 混凝土彈性模量 ?E噴層與巖面間的粘結強度 ?lS對于軟弱圍巖 將其視為一種結構，按厚壁筒公式計算 ?????????????????? 12110tiSpad噴層支護抗力 ?ip噴層內半徑 ?0a噴層單軸抗壓強度 ?tS噴層厚度 ?d按剪切破壞計算噴層厚度 ??Sbpd i2s in??噴層支護抗力 ?ip?b 地壓作用范圍 噴層抗剪強度 ??S噴層厚度 ?d二、錨桿的力學作用 懸吊作用 減跨作用 組合作用 擠壓加固作用 （ 組合拱 ） 三、錨桿的類型 按錨固方式不同可分為： 端部錨固式錨桿 （ 預應力錨桿 ） ：靠端部的錨頭將桿體錨固在巖體內 ，桿體的加一端用螺母將墊板壓緊在巖壁上 。 ② 中型以上礦山的主要運輸巷道 ， 或松軟巖層中的巷道 ，應采用噴錨支護 。 ① 井巷位置應盡可能布置在水文地質條件較好 ， 沒有軟弱夾層的巖體中 ， 避開受水侵蝕易膨脹的巖層和難以維護的地質構造破碎帶 、 化學蝕變巖層以及溶巖地層等 。 開采深度 。 此外 ， 礦柱形狀也對礦柱強度有影響 。 由于初期采區(qū)彼此相距甚遠 ， 空區(qū)周圍應力場互不影響 ， 其應力場分布與單側回采相同；邊界礦柱應力變化如下圖曲線 1和 3；當空區(qū)接近時 ， 應力場疊加 ， 此時應力場情況如曲線 4。 隨回采工作面推進立即對空區(qū)充填 。 周期來壓：由于放頂?shù)牟粩噙M行 ， 老頂暴露面積增大 ，導致老頂冒落 ， 造成工作面壓力急劇增大 ， 這種來壓現(xiàn)象隨著工作面的推進周期性出現(xiàn)稱周期來壓 。 當采用房柱法 ， 一般表現(xiàn)為頂柱 、 間柱塌落 ， 進而導致上盤巖石崩落 ， 引起巖石移動 ， 造成大規(guī)模地壓活動 。 按普氏理論 ， 巷道頂壓在中部最大 ， 這與許多實際工程不符 。 由于支架總是具有一定的可縮性 ， 因此理論上支架可在 A和 B之間任一點工作 。 三、圍巖與支架的共同作用 圍巖對支架的作用力等于支架對圍巖的反作用力 ， 它們大小相等 ， 方向相反 。 廣義地壓：將巖體內部原巖作用于圍巖和支架上的壓力稱為廣義地壓 。 ② 塑性變形地壓：由于圍巖塑性變形而使支架受到的壓力稱為塑性變形地壓 。 在圍巖穩(wěn)定的條件下 ， 其周邊位移量與支架反力成反變關系 。 作用于巷道頂板的壓力僅為自然平衡拱與頂板間破碎的巖體的重量 ， 而與拱外巖體及巷道埋深無關 。 ?????? ?? 24521 22 ?? ?tgHN?????? ????? 24521 22 ???? ?tgHtgtgNF頂壓 = ???????? ???11121222aKHHaFHa ?? ?????? ???2452?? ?tgtgKA BC DNFa a1a1aHhKaH 1m ax ?最大頂壓 = max21 rH七、太沙基理論 在松散巖體中開巷后 ， 由于自重應力的作用 ， 巷道兩幫發(fā)生剪切破壞 ， 形成直達地表的破裂面 。 二、空場法開采水平礦床的地壓活動 （一）、頂板應力分布 頂板應力分量 ? ? ? ?yhqaxayeanaynx ???? ????? ???? c o s11? ? ? ?yhqaxayeanayny ???? ????? ???? c o s11axa y eanaynxy s in1??????? ? l anhqan la n ??? s in2 ??對于頂板中央部分的下表面 ? ?hqalx ??? ???????? ?? 20?y?0?xy?0, ??? ylx即當： 拉應力區(qū) 卸載區(qū) 壓縮區(qū) 支撐壓力區(qū) （二）、采場頂板應力帶 冒落帶 裂隙帶 彎曲帶 （三）、變形分帶 三、空場法開采傾斜、急傾斜礦體的地壓活動 地壓活動規(guī)律： ① 在回采空間 （ 礦房 ） 下盤上角和上盤下角應力集中； ② 階段礦柱中 ， 應力集中發(fā)生在上盤上角和下盤下角 ， 其方向說明礦柱承受上盤方向作用力； ③ 空區(qū)高度大時在上盤存在拉應力區(qū) ， 階段高度適中上盤拉應力區(qū)消失 ④ 距回采空間附近上下盤圍巖中應力低 ， 為應力降低區(qū) ， 階段礦柱附近為應力升高區(qū) 。 對于有底柱崩落法 由于回采期間在不同階段底柱承受的壓力不同 ， 可分為三個階段： 第一階
法律信息相關推薦
鄂ICP備17016276號-1