【正文】 層部分， 則仍可用上面公式 22211 e xp( ) d22 π( , , 0 , ) e xp( ) , ( ) /22 π???? ? ? ??pF f zyff y fq P Pyx y H P h Huh?? ??2 .1 5 1 52 .1 5 8??? ? ?oyyf yH t g H???44 二、熏煙型擴(kuò)散模式 45 167。 （ 1） 實(shí)源作用 ：由于坐標(biāo)原點(diǎn)原選在地面上 ， 現(xiàn)移到源高為 H處 ， 相當(dāng)于原點(diǎn)上移 H， 即原式 ⑧ 中的 Z在新坐標(biāo)系中為 （ ZH） ,不考慮地面的影響 ， 則： ? ????????? ????2222122e x p2 zyzyHzyuQC?????24 實(shí)源 虛源 H H P ( x , y , z ) 反射區(qū) Z + H Z H Z 有效源高 H = Hs+ △ H 25 （ 2 ）像源作用：源高 H ， P 點(diǎn)距像源產(chǎn)生的煙流中心線的距離為 Z+ H ，則： ? ?????????????2222222e x p2zyzyHzyuQC????? （ 3 ） P 點(diǎn)的實(shí)際濃度為兩源作用之和： ? ? ? ????????????????? ????????? ??????????????222222212e x p2e x p2e x p2zzyzyHzHzyuQCCC?????? 即高架連續(xù)點(diǎn)源正態(tài)分布假設(shè)下的擴(kuò)散模式 。 ? ? a． 污染物濃度在 y、 z風(fēng)向上分布為正態(tài)分布 ? b． 全部高度風(fēng)速均勻穩(wěn)定 ? c． 源強(qiáng)是連續(xù)均勻穩(wěn)定的 ? d．?dāng)U散中污染物是守恒的（不考慮轉(zhuǎn)化） 16 高斯擴(kuò)散模式坐標(biāo)系 ?高斯擴(kuò)散模式的坐標(biāo)系 17 3 、 無界情況下的擴(kuò)散模式 有正態(tài)分布假設(shè) ① 可寫出濃度分布函數(shù) ? ?? ?22,bzayzyxeexAC??? ???????? ① 由統(tǒng)計(jì)理論可寫出方差表達(dá)式 ?????0022c d yc d yyy? ???????? ② ?????0022c d zc d zzz? ???????? ③ 根據(jù)假設(shè) ③④ 的連續(xù) 性 條件可寫出 c d y d zuQ? ???????? ???????? ④ 二、無界空間連續(xù)點(diǎn)源擴(kuò)散模式 18 u上式中： ū — 平均風(fēng)速； Q— 源強(qiáng)是指污染物排放速率 。 12 ? 目前研究湍流的主要方法有兩種： ? 一種是半經(jīng)驗(yàn)理論方法 ，它是通過解運(yùn)動(dòng)方程等來研究邊界層大氣運(yùn)動(dòng)； ? 是模仿氣體分子運(yùn)動(dòng)與氣體宏觀運(yùn)動(dòng)的理論處理方法，結(jié)合經(jīng)驗(yàn)事實(shí)，采用適當(dāng)?shù)膮?shù)。我們把這種理論稱為相似擴(kuò)散理論。 ? 圖 41表示從污染源釋放出的粒子，在風(fēng)沿著 x方向吹的湍流大氣中擴(kuò)散的情況。他把這個(gè)理論表述為：“假定食鹽在其溶劑中的擴(kuò)散定律與在導(dǎo)體中發(fā)生的熱擴(kuò)散相同，是十分自然的。教學(xué)重點(diǎn) ?掌握影響污染物稀釋擴(kuò)散法控制的有關(guān)條件；污染物濃度估算的高斯模式，煙囪高度的設(shè)計(jì)方法。1 第四章 大氣擴(kuò)散濃度估算模式 教學(xué)內(nèi)容 167。 7廠址選擇 2 第 4章 大氣擴(kuò)散濃度估算模式 ?教學(xué)要求 ?要求了解湍流擴(kuò)散的基本理論，理解和掌握高斯擴(kuò)散模式、煙囪高度的設(shè)計(jì)和廠址的選擇。在這篇論文中，他首先提出了梯度擴(kuò)散理論。湍流統(tǒng)計(jì)理論假定：流體中的微粒與連續(xù)流體一樣，呈連續(xù)運(yùn)動(dòng)，微粒在進(jìn)行傳輸和擴(kuò)散時(shí)，不發(fā)生化學(xué)和生物學(xué)反應(yīng)；微粒的大小和質(zhì)量不計(jì)，并將微粒運(yùn)動(dòng)看作是相對(duì)于一定空間發(fā)生的。從這一基本觀點(diǎn)出發(fā)，利用量綱分析的理論，建立起某種統(tǒng)計(jì)物理量的普適函數(shù)，再找出普適函數(shù)的具體表達(dá)式，從而解決湍流擴(kuò)散問題。 ? 在實(shí)際大氣中同時(shí)存在著各種不同大小的湍渦，擴(kuò)散過程是上述幾種過程共同完成的。 此坐標(biāo)系中 ， 煙流中心與 x軸重合或煙流在 oxy平面的投影為 x軸 。 見下頁圖：相當(dāng)于位置在 （ 0， 0， H）的實(shí)源和位置在 （ 0， 0， H） 的像源 ， 當(dāng)不存在地面時(shí)在 P點(diǎn)產(chǎn)生的濃度之和 。 3污染物濃度的估算 ? q 源強(qiáng) 計(jì)算或?qū)崪y(cè) ? 平均風(fēng)速 多年的風(fēng)速資料 ? H 有效煙囪高度 ? 、 擴(kuò)散參數(shù) uy? z?一 .煙氣抬升高度的計(jì)算 初始動(dòng)量： 速度 、 內(nèi)徑 煙溫度 － 浮力 煙氣抬升 sH H H? ? ?sH H?――煙囪幾何高度 ――抬升高度有效源高32 一 .煙氣抬升高度的計(jì)算 ?抬升高度計(jì)算式 ?1. Holland公式：適用于中性大氣條件 （穩(wěn)定時(shí)減小，不穩(wěn)時(shí)增加 10％ ～ 20％） ?Holland公式比較保守，特別在煙囪高、熱釋放率比較強(qiáng)的情況下 3s s aHs1( 1 .5 2 .7 ) ( 1 .5 9 .6 1 0 )??? ? ? ? ? ?sv D T TH D v D QTuu33 一、煙氣抬升高度的計(jì)算 ?抬升高度計(jì)算式（ 續(xù)） ：適用不穩(wěn)定及中性大氣條件 H1 1/3 2/3sH1 1/3 2/3sH21000 k W 10 = 10 =???? ? ? ?? ? ? ?當(dāng)時(shí)sQx H H Q x ux H H Q H uH1 1/3 1/3H3/5 2/5Hs6 / 5 3/5 3/5Hs210 00 k W 3 * =0 .362 3 * =0 .332 * =0 .33???? ? ? ?? ? ???當(dāng)時(shí)Qx x H Q x ux x H Q Hx Q H u34 一、煙氣抬升高度的計(jì)算 ? 抬升高度計(jì)算式 （續(xù)） “ 制訂地方大氣污染物排放標(biāo)準(zhǔn)的技術(shù)方法” (GB/T1320191)中的公式 12H s a1 nn0 H sH a V a sHH1 2 1sH12 1 0 0 k W ( ) 3 5 K = 0 .3 5 1 7 0 0 k W 2 1 0 0 k W1700 = ( ) 4002 ( 1 . 5 0 . 0 1 ) 0 . 0 4 =sQ T TH n Q H uTQ P Q T T TTH H H Hv D QHu?? ? ?? ? ? ??? ? ????? ? ? ? ? ????(1) 當(dāng) 和 時(shí)(2) 當(dāng)時(shí)HHsH1 / 4 3 / 8aH8 ( 1 7 0 0 )1 7 0 0 k W 3 5 K2 ( 1 . 5 0 . 0 1 ) = 1 0 m 1 . 5 m / s d = 5 .5 ( 0 .0 0 9 8 )dQuQTv D QHuTHQz??? ? ?????(3) 當(dāng) 或 時(shí)(4) 當(dāng) 高 處 的 年 平 均 風(fēng) 速 小 于 或 等 于 時(shí)35 二、擴(kuò)散參數(shù)的確定 ?P－ G曲線法 P－ G曲線 Pasquill常規(guī)氣象資料估算 Gifford制成圖表 36 － P－ G曲線法 ?P－ G曲線的應(yīng)用 ?根據(jù)常規(guī)資料確定穩(wěn)定度級(jí)別 37 － P－ G曲線法 ?P－ G曲線的應(yīng)用 ?利用擴(kuò)散曲線確定 和 y? z?38 － P－ G曲線法 ?P－ G曲線的應(yīng)用 ?地面最大濃度估算 H m a x|2cz x x zH?????~zx?m a xcx~yx?m a xC? 由 和? 由 曲線（圖 4 5 ）反查出? 由 曲線（圖 4 4 ）查? 由式（ 4 10 ）求出y?由 和由由39 －中國國家標(biāo)準(zhǔn)規(guī)定的方法 ? 穩(wěn)定度分類方法 ?改進(jìn)的 P－ T法