【正文】 有些轉(zhuǎn)子頂部邊緣刻有若干個斜槽，這是為了使轉(zhuǎn)子不上下左右的擺動，邊穩(wěn)定旋轉(zhuǎn)，邊停留在穩(wěn)定位置上。 利用文氏管流量計測定管道流量仍可采用式（ 140），而以文氏管的孔流系數(shù) 代替 ，因而管道中的流量為 （ 143） 式中 值一般為 ~； 為喉頸處的截面積， m2。當(dāng) Re數(shù)超過某個限定值之后，亦趨于定值。縮脈處位置隨Re而變化。 （ 2）阻力系數(shù)法 阻力地認(rèn)為 阻力系數(shù)法近似地認(rèn)為局部阻力損失服從速度平方定律，即 區(qū)性 （ 139） 式中為局部阻力系數(shù)，簡稱阻力系數(shù)。 過渡流時，管內(nèi)流動隨外界條件的影響而出現(xiàn)不同的類型，摩擦系數(shù)也因之出現(xiàn)波動。 （ 136） 式中 —— 流體在圓形直管中流動時的損失能量， J/kg； —— 管長， m； —— 管內(nèi)徑， m； —— 動能， J/kg； —— 摩擦系數(shù)，無單位。見圖 118 圖 118 速度分布曲線第四節(jié) 流體阻力 1．層流時的速度分布 2．湍流時的速度分布 應(yīng)當(dāng)指出，在湍流時無論流體主體湍動的程度如何劇烈，在靠近管壁處總粘附著一層作層流流動的流體薄層，稱為流體邊界層。在實際生產(chǎn)中，流體的流動類型多屬于湍流。 第四節(jié) 流體阻力 雷諾數(shù)是沒有單位的。這種流動型態(tài)稱作湍流或紊流。雷諾實驗的結(jié)果表明，當(dāng)玻璃管內(nèi)水的流速較小時，紅墨水在管中心呈明顯的細直線，沿玻璃管的軸線通過全管。s 。s = 10P =1000 cP =1000mPa （ 1）黏度的單位 流體的黏度可由實驗測定或從手冊上查到。這種運動的結(jié)果，也會損耗流體的機械能，而使阻力增大。 應(yīng)當(dāng)說明的是，上式只適用于流體在等徑的水平管中流動的情況。式中的流體密度應(yīng)以兩截面之間流體的平均密度 代替。流體的壓力可以都用絕壓或都用表壓，但要統(tǒng)一。兩截面應(yīng)與流體流動的方向垂直（此條件下的流體流動速度為），并且流體在兩截面之間是連續(xù)的。（ 2）以單位體積流體為衡算基準(zhǔn) 將式（ 125）中各項乘以 ，得 Pa（ 127） 式中各項單位為： 即單位體積不可壓縮流體所具有的能量。 流體動力學(xué) 按照能量守恒及轉(zhuǎn)化定律，輸入系統(tǒng)的總機械能必須等于由系統(tǒng)中輸出的總能量。實際流體在流動時有摩擦阻力產(chǎn)生，使一部分機械能轉(zhuǎn)變成熱能而無法利用，這部分損失掉的機械能稱為損失能量（阻力損失）。 第三節(jié) 如圖 111所示，在管路中任選一段錐形管，流體經(jīng)此錐形管從截面 11到截面 22作穩(wěn)定流動。 第三節(jié) 表 11列出了一些流體在管道中流動時流速的常用范圍，可供參考選用。 一般管道的截面是圓形的，若 為管子的內(nèi)直徑，則管子截面積 ，帶入流量方程式，得 （ 119） 第三節(jié) 以符號 G表示，其單位為 kg/（ m2流體在截面上某點的流速，稱為點速度。 流體動力學(xué) (114) 因氣體的體積隨溫度和壓力而變化，故氣體的體積流量應(yīng)注明溫度、壓力。 U管微壓計 ② 微差壓差計 由式（ 110）可以看出，若所測量的壓力差很小， U管壓差計的讀數(shù) R也就很小，有時難以準(zhǔn)確讀出 R值。 圖 14表示用 U管壓差計測量容器表壓的情況，此時 U管壓差計指示液的液面與測壓口相連的一端液面低，與大氣相通的一端液面高。使用時管內(nèi)裝有指示液，指示液要與被測流體不互溶，不起化學(xué)作用，且其密度 應(yīng)大于被測流體的密度 。此壓力相等的截面稱為等壓面。取任意一個垂直流體液柱，上下底面積均為 Am2。 圖 11 絕對壓強、表壓和真空度的關(guān)系 因此，由壓力表或真空表上得出的讀數(shù)必須根據(jù)當(dāng)時、當(dāng)?shù)氐拇髿鈮簭娺M行校正，才能得到測點的絕對壓。它的原理是作用在液柱單位底面積上的液體重力。反之亦然。 （ 2）相對密度 相對密度為流體密度與 4℃ 時水的密度之比，用符號 表示，習(xí)慣稱為比重。第二節(jié) 流體靜力學(xué) 用式（ 12）計算混合氣體的密度時，應(yīng)以混合氣體的平均千摩爾質(zhì)量 M均 代替 M。一般當(dāng)壓強不太高、溫度不太低時，也可按理想氣體來處理。 在流體力學(xué)中，為了研究許多有關(guān)液體靜止或運動狀態(tài)的理論，引入了實際不存在的理想液體的概念。與之相反，氣體的形狀與容器完全相同，完全充滿整個容器，其體積隨壓強和溫度的變化而有明顯改變。 第一節(jié) 概述 一、流體的輸送 欲將流體沿管道進行輸送，需選擇適宜的流動速度，以確定輸送管路的直徑?；ぴ砘ぴ淼谝徽? 流體流動第一節(jié) 概述 流體是指具有流動性的物體，包括液體和氣體。在流體的輸送過程中，常常要采用輸送設(shè)備，因此需要確定流體在流動過程中應(yīng)加入的外功，為選用輸送設(shè)備提供依據(jù)。流體的體積隨壓強和溫度而變的這個性質(zhì)，稱為流體的壓縮性。理想液體的體積絕對不隨壓強和溫度的變化而改變，在流動時分子之間沒有摩擦力。結(jié)果為：第二節(jié) 流體靜力學(xué) （ 12） — 173。 混合氣體的平均摩爾質(zhì)量 M均可按下式求得 M均 = M1y 1+M2y2 +… + Mnyn 式中 M M2… Mn—— 氣體混合物中各組分的千摩爾質(zhì)量， kg/kmol ； y y2… y n—— 氣體混合物中各組分的摩爾分?jǐn)?shù)。即 （ 14） 式中 —— 液體在 t℃ 時的密度； —— 水在 4℃ 時的密度。第二節(jié) 流體靜力學(xué) 2．壓強（壓力） （ 1）壓強的定義 流體垂直作用于單位面積上的力，稱為流體壓力強度，亦稱為流體靜壓強，簡稱壓強（工程上習(xí)慣稱為壓力）。設(shè)為液柱高度， 為液柱的底面積，為液體的密度，則由液柱高度所表示的流體壓強為 （ 17） 由此可見 ,流體液柱的壓強等于液柱高度乘以液體的密度和重力加速度。 絕對壓強、表壓強與真空度之間的關(guān)系，可以用圖 11表示。 任意選取一個水平面作為基準(zhǔn)水平面，今選用容器底面積為基本水平面。 第二節(jié) 流體靜力學(xué) (3)通常采用的指示液有：水、油、四氯化碳或汞等。讀數(shù)值即為表壓。為了把讀數(shù) R放大，除了在選用指示液時，盡可能地使其密度與被測流體的密度相接近外，還可采用如圖 16所示的微差壓差計。 （ 2）質(zhì)量流量 單位時間內(nèi)流經(jīng)管道任一截面的流體質(zhì)量，稱為質(zhì)量流量。流體在同一截面上各點流速的平均值，稱為平均流速。s）。第三節(jié) 流體完全充滿管路。 流體動力學(xué) 式（ 123）和式（ 124）稱為柏努利方程，是以單位質(zhì)量的流體為基準(zhǔn)，其各項的單位為 J/kg。對于 1kg流體而言，從截面 11輸送到截面 22時，克服兩截面間各項阻力所消耗的損失能量為 ,單位為 J/kg。即 J/kg （ 125） 式（ 125）亦稱為柏努利方程式，它是以單位質(zhì)量為基準(zhǔn)的。 第三節(jié) 所求的物理量應(yīng)當(dāng)在兩截面之一反映出來，其余物理量應(yīng)是已知或通過其他關(guān)系計算出來。 4．如果兩個橫截面積相差很大，如大截面容器和小管子，則可取大截面處的流速為零。這種處理方法帶來的誤差在工程計算中是可以允許的。 圖 114 流體阻力的觀察第四節(jié) 流體阻力