激光拉曼光譜實(shí)驗(yàn)報(bào)告-免費(fèi)閱讀
【正文】 4. 歲月是無情的，假如你丟給它的是一片空白，它還給你的也是一片空白。又利用偏振片及半波片獲得與入射光偏振方向垂直及平行的出射光，確定了各振動的退偏度，、應(yīng)該是由于出射光和入射光所成的夾角不能做到準(zhǔn)確的垂直以及譜線背景的影響。所以只要保證出射光的偏振方向準(zhǔn)確，退偏度也不會有很大的誤差。測量拉曼光譜，實(shí)驗(yàn)所得光譜與數(shù)據(jù)如下：表格 5入射光垂直于散射平面出射光平行于散射平面的拉曼散射光譜的強(qiáng)度序號波長（nm）強(qiáng)度背景實(shí)際強(qiáng)度左右2————————3523483967854510圖7入射光垂直于散射平面出射光平行于散射平面的拉曼散射光譜2號和8號光輻射基本消失，發(fā)生退偏。但是注意到其中9號線沒有與之對應(yīng)的振動模式，而在實(shí)驗(yàn)中卻觀察到了，此振動模式應(yīng)該是由理論分析的4種振動耦合而來的。對于出射光，可以通過調(diào)節(jié)偏振片P2控制出射光與散射平面所成的角度，這樣便可以對退偏度進(jìn)行測量。三， 實(shí)驗(yàn)內(nèi)容及方法1，實(shí)驗(yàn)裝置激光器成像透鏡組單色儀PMT光子計(jì)數(shù)器計(jì)算器打印機(jī)M2樣品池M1P3L1P1P2L2圖3 實(shí)驗(yàn)裝置示意圖M1—平面反射鏡 M2——凹面反射鏡 P1 P2——偏振片P3—半波片 L1——聚光透鏡 L2——成像透鏡組實(shí)驗(yàn)中使用半導(dǎo)體激光器泵浦的：晶體并倍頻后得到的波長為532nm激光。一般情況下，如入射光為平面偏振光，散射光的偏振方向可能與入射光不同，而且還可能變?yōu)榉峭耆竦?。且拉曼散射光一共可以有對稱的3N6種頻率，但產(chǎn)生與否取決于極化率張量各分量對簡正坐標(biāo)的偏微商是否全為零。 （2）四個(gè)Cl原子沿垂直于各自與C原子連線的方向運(yùn)動并且保持重心不變，又分兩種，在一種中，兩個(gè)CL在它們與C形成的平面內(nèi)運(yùn)動；在另一種中，兩個(gè)CL垂直于上述平面而運(yùn)動，由于兩種情形中力常數(shù)相同，振動頻率是簡并的，相當(dāng)于波數(shù)V=218/cm（記為振動模式2）。二， 實(shí)驗(yàn)原理1， 分子的振動由N個(gè)原子組成的分子具有3N個(gè)自由度。目前拉曼光譜分析技術(shù)已廣泛應(yīng)用于物質(zhì)的鑒定，分子結(jié)構(gòu)的研究譜線特征。又利用偏振片及半波片獲得與入射光偏振方向垂直及平行的出射光，確定了各振動的退偏度，、。拉曼效應(yīng)是單色光與分子或晶體物質(zhì)作用時(shí)產(chǎn)生的一種非彈性散射現(xiàn)象。它提供快速、簡單、可重復(fù)、且更重要的是無損傷的定性定量分析，無需樣品準(zhǔn)備，樣品可直接通過光纖探頭或者通過玻璃、石英、和光纖測量。四個(gè)氯原子處于四個(gè)不相鄰的頂角上，如圖1所示，中間的A原子即為碳原子。對于不同頻率的簡正坐標(biāo)，分子的極化率將發(fā)生不同的變化，光的拉曼散射就是由于分子的極化率的變化引起的。當(dāng)初態(tài)能級低于末態(tài)能級時(shí)產(chǎn)生斯托克斯拉曼散射，出射光子頻率為；而初態(tài)能級高于末態(tài)能級時(shí)產(chǎn)生反斯托克斯拉曼散射，出射光子頻率為。為了定量描述散射光相對入射光偏振態(tài)的改變，引入退偏度的概念。（2） 測量分子的拉曼散射光譜，分辨
研究報(bào)告相關(guān)推薦
鄂ICP備17016276號-1