動(dòng)態(tài)電路ppt課件-免費(fèi)閱讀
【正文】 一階電路的全響應(yīng)為：第 8章 動(dòng)態(tài)電路正比。求解初始值的方法： ① 根據(jù) t=0時(shí)的電路，求出 uC（ 0）， iL（ 0）； ② 畫(huà)出 t=0+時(shí)的等效電路； ③ 根據(jù) t=0+時(shí)的等效電路，求出各電流、電壓的初始值。第 8章 動(dòng)態(tài)電路 二階 RLC阻尼振蕩電路仿真例 電路如圖所示，開(kāi)關(guān)在 t=0時(shí)將 C與 L接通，開(kāi)關(guān)動(dòng)作前 C上的電壓已達(dá) 10V電源電壓，試用虛擬儀器中的示波器測(cè)量 uC的零輸入響應(yīng)波形。微分電路的輸出信號(hào)正比于輸入信號(hào)的微分，可將脈沖波變換為正負(fù)尖脈沖；216。構(gòu)成微分電路的條件是：電路的時(shí)間常數(shù) τ171。RC充電與放電的快慢，由電路的時(shí)間常數(shù) τ決定，在RC電路中， τ =RC。） =U0cos（ ω0t180176。 令 β=arctan（ A2/A1）， A A2為待定常數(shù)，則不同 p p2值時(shí)，齊次微分方程的特征方程所對(duì)應(yīng)的解為：第 8章 動(dòng)態(tài)電路（ 1）特征根 p1≠p2，兩個(gè)不相等實(shí)根，對(duì)應(yīng)的齊次解為：（ 2）特征根 p1＝ p2＝ p，兩個(gè)相等實(shí)根，對(duì)應(yīng)的齊次解為：（ 3）特征根 p1＝ α＋ jβ， p2＝ αjβ，一對(duì)共軛復(fù)根，對(duì)應(yīng)的齊次解為：齊次解中的待定常數(shù) A A2，可根據(jù)初始條件求出。第 8章 動(dòng)態(tài)電路 微分電路和積分電路 微分電路1．電路第 8章 動(dòng)態(tài)電路2．分析當(dāng) R很小時(shí)， u2＝ uR很?。?u1≈uC）即，輸出電壓近似與輸入電壓對(duì)時(shí)間的微分成正比。 第 8章 動(dòng)態(tài)電路例 在左圖所示電路中， 激勵(lì)源 uS（ t）如右圖所示，T=10τ。1（ t），其數(shù)學(xué)表達(dá)式如下波形如右圖所示 ：第 8章 動(dòng)態(tài)電路延時(shí)階躍函數(shù)。假設(shè) S在t=0時(shí)刻打開(kāi)，求 t0時(shí)的 iL（ t）。 響應(yīng)曲線(xiàn)的起始點(diǎn)的初始斜率上升到穩(wěn)態(tài)值，所經(jīng)歷的時(shí)間恰好等于時(shí)間常數(shù) τ。零輸入響應(yīng)曲線(xiàn) 當(dāng) t＝ 0時(shí)， iL（ 0）＝ I0；當(dāng) t＝ ∞時(shí)， iL（ ∞）＝ 0；整個(gè)動(dòng)態(tài)響應(yīng)過(guò)程按指數(shù)規(guī)律衰減變化。響應(yīng)表達(dá)式：216。第 8章 動(dòng)態(tài)電路例 試分別求出下列三個(gè)電路的時(shí)間常數(shù)。上述三項(xiàng)，稱(chēng)為一階電路動(dòng)態(tài)過(guò)程的 三要素 。由換路定律得： uC（ 0+） =uC（ 0） =U0即 t=0+時(shí) uC=U0，由此可得 A=U0。第 8章 動(dòng)態(tài)電路例 求解圖示 RLC串聯(lián)電路的微分方程。電感元件相當(dāng)于短路，其電感兩端電壓為零。第 8章 動(dòng)態(tài)電路 電路初始值的確定對(duì)于一階動(dòng)態(tài)電路而言，求初始值的一般步驟如下：（ 1）由 t=0時(shí)的電路，求出 uC（ 0）， iL（ 0）；（ 2）畫(huà)出 t=0+時(shí)的等效電路； ?（ 3）根據(jù) t=0+時(shí)的等效電路，求出各電流、電壓的初始值。 t=0：表示換路前的最后一瞬間；t=0+：表示換路后的最前一瞬間 。如：電路與電源的接通、斷開(kāi)，短路，或電路的激勵(lì)、結(jié)構(gòu)改變或元件參數(shù)突然改變等。第 8章 動(dòng)態(tài)電路216。 教學(xué)內(nèi)容概述： 介紹了電路的動(dòng)態(tài)過(guò)程及其有關(guān)的概念，敘述了求解一階動(dòng)態(tài)電路的一般分析方法和三要素分析方法，并對(duì)微分電路、積分電路和 RLC電路的動(dòng)態(tài)過(guò)程作了簡(jiǎn)述。其間的電流或電壓隨時(shí)間按規(guī)律作非周期性變化，電路處于變動(dòng)狀態(tài)。 這是因?yàn)殡娙莺碗姼卸际莾?chǔ)能元件（電容中電場(chǎng)能量和電感中磁場(chǎng)能量），而在一般電路中的能量是不能突變的，能量只能是漸變，而不是躍變。如果電容元件上的電壓可以躍變，則電容元件的電流為無(wú)窮大，在一般電路中這是不可能的。第 8章 動(dòng)態(tài)電路解： 根據(jù)題意， S閉合前為直流穩(wěn)定電路， iC（ t0） =0，uL（ t0） =0，當(dāng) t=t0? 時(shí)等效電路如圖所示，則：第 8章 動(dòng)態(tài)電路S閉合后，由換路定律知 iL（ t0+） =iL（ t0） = A?uC（ t0+） =uC（ t0） =4 V?因?yàn)?uC（ t）和 iL（ t）不能躍變，所以用電壓為 uC（t0+）的理想電壓源代替 C，用電流為 iL（ t0+）的理想電流源代替 L，在 t=0+時(shí)刻的等效電路如圖所示。uR（ t）＋ uC（ t） =uS（ t）第 8章 動(dòng)態(tài)電路 在 R、 C和 uS（ t）或 iS（ t）為已知的條件下，上式是電壓 uC（ t）關(guān)于時(shí)間 t 的一階常系數(shù)線(xiàn)性非齊次微分方程。216。 第 8章 動(dòng)態(tài)電路電路方程： 全響應(yīng)為：（令 τ＝ RC ）對(duì)比一階電路的零輸入響應(yīng)與零狀態(tài)響應(yīng)表達(dá)式 有：全響應(yīng) =零輸入響應(yīng) +零狀態(tài)響應(yīng)第 8章 動(dòng)態(tài)電路進(jìn)一步整理可得一階電路的全響應(yīng)
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