【正文】 10EERine PP???電機效率 ?e： 綜上所述，在實際制冷循環(huán)中，由于壓縮過程并非 等熵過程 、壓縮機氣缸中 余隙容積 的存在、壓縮過程中的 流動阻力 、與外界的 熱交換 、以及氣體通過活塞與氣缸壁間隙處產(chǎn)生的泄漏 等因素，導(dǎo)致壓縮機的 輸氣量減少 ， 制冷量下降 ， 消耗功率增加 。P 139。439。 kW39。39。P 0P kP 239。1 kJ / mvhhqv???實際循環(huán)的制冷劑質(zhì)量流量： kg / s39。439。 ?3180。339。(9)、過程線 3180。 ：制冷劑蒸氣冷凝過程；由于 摩擦 和 渦流 存在，冷凝 并非等壓過程 ，根據(jù)冷凝器形式的不同，壓力有不同程度的下降，出口還有一定的 再冷度 。ba139。 第五節(jié) 蒸氣壓縮式制冷的實際循環(huán) (4)、過程線 b ?c180。(1)、過程線 1180。1P 2P 1sTP 0P k239。 ?1180。 一、實際循環(huán)過程分析 ?過程線 1?2 ?3 ?4 ?1所組成的循環(huán)表示蒸發(fā)壓力為 P0、冷凝壓力為 Pk的蒸氣壓縮式理論循環(huán)。 ?1931年，以 R12為代表的氟里昂制冷劑一經(jīng)開發(fā)，以其無毒、不燃、不爆炸、無刺激性、適中的壓力及較高的制冷效率等優(yōu)點，很快取代了 CO2 (R744) 在安全制冷劑方面的地位； ?1990年代以后，由于氟利昂對環(huán)境的破壞作用，開始積極尋找無污染的替代制冷劑， CO2被人為是最具潛力的長期替代物。 ?蒸發(fā) 壓力很低 時，制冷劑氣態(tài) 比容很大 ，單位 容積制冷功率很小 ，要求壓縮機的 體積流量很大 。由 3混合而來 ) )1( 61 xMM rr ??(5) 根據(jù)壓焓圖確定其余點的狀態(tài)參數(shù)值； (6) 進行熱力計算。 2lgph567839。3221 )( hMMhMhM rrrr ??? 中間冷卻器的能量方程為： )()( 639。 2二、中間冷卻器 ? 閃發(fā)蒸氣分離器利用節(jié)流閃發(fā)出的制冷劑蒸氣與經(jīng)過一級壓縮后的高溫制冷劑蒸氣混合，混合后的制冷劑蒸氣仍為過熱蒸氣 ，因此稱之為 不完全冷卻 （不適合過熱損失較大的制冷劑，如 氨 等）。 三、多級壓縮式制冷循環(huán) ?多級壓縮式制冷循環(huán)的應(yīng)用場合 : ?壓縮比較高（通常 pk/p0 大于 8）； ? 離心式或螺桿式制冷壓縮機（可以比較方便的進行中間抽氣，如空調(diào)用螺桿冷水機組） ?多級壓縮式制冷循環(huán)的兩種形式 ?閃發(fā)蒸氣分離器（經(jīng)濟器）； ? 中間冷卻器。 1 3 壓縮機 膨脹閥 冷凝器 蒸發(fā)器 冷凍水 1 ? 冷卻水 2? T s Tk T0 3 2 3? 1 ? 0pkp4? a b Δq 0 Δts.h 4 1 Ts. h Δq a? b? Δ w c 回?zé)崞?1 ? 2 ? 4 ? 3 ? 有效過熱和有害過熱 ? 蒸發(fā)器出來的低溫制冷劑蒸氣，在通過吸入管道進入壓縮機前從周圍環(huán)境吸取熱量而過熱，但它并沒有對被冷卻物體產(chǎn)生任何制冷效應(yīng)，這種過熱稱為 有害過熱或無效過 熱。 ?壓縮機的壓縮功增加（ ΔWc= (h2180。 ?再（過）冷循環(huán) ：具有液體過冷的制冷循環(huán)稱之為再（過）冷循環(huán)。3w cT kT 0q 0kp kp 024WcT 0T kTs1439。 v4=v4180。C，冷凝溫度 tk＝ 40186。2239。kJ/m3 v1為制冷劑的比容。 制冷循環(huán)的分析工具 ?lgph圖和 Ts圖 – 1點、 2線、 3區(qū) – 6等值線 – 分析與計算工具 TS圖 一點、二線、三區(qū)、五態(tài)、六等值線。 ?其降低的程度，稱為 過熱損失 。1)()(39。0 4b a39。439。3 239。 ? 理論循環(huán)是今后研究實際制冷循環(huán)的基礎(chǔ)。逆卡諾循環(huán) —— 熱泵 ?用于供熱 ，性能指標(biāo)為 供熱系數(shù) 。 ?ε 只是從能量轉(zhuǎn)換的角度，反映制冷循環(huán)中收益能與補償能在數(shù)量上的比值， 不涉及二者的能量品位 。 kTs0q 0q k1243ab制冷循環(huán)性能指標(biāo) 00000TTTqqqWqkkc ????????? ???對于逆卡諾循環(huán)，制冷系數(shù) ?c39。 kTs0q 0q k1243abT－ S圖 12 ：等熵壓縮 T0→T k， 耗功 wc 23： 等溫壓縮 放熱 qk=Tk(sasb) 34： 等熵膨脹 Tk→T 0， 做功 we 41 ：等溫膨脹 吸熱 q0=T0(sasb) 逆卡諾 循環(huán)結(jié)果 每一制冷循環(huán)， 1kg制冷劑： ? 循環(huán)凈耗功量為： ∑ wT39。第一章 蒸氣壓縮式 制冷的 熱力學(xué)原理 液體氣化制冷原理 ?氣化 ： 液體轉(zhuǎn)變?yōu)闅怏w的物態(tài)變化稱為氣化（ 蒸發(fā)和沸騰 ），氣化時需吸收氣化潛熱。 0T39。 : ?大小只 取決于兩個熱源的溫度 ； T039。 ?η 同時考慮了能量轉(zhuǎn)換的數(shù)量關(guān)系和實際循環(huán)中的不可逆程度的影響。 ?供熱系數(shù) 181。 （ 1） 壓縮過程 為 等熵過程 ，即在壓縮過程中不存在任何不可逆損失； （ 2）在 冷凝器和蒸發(fā)器中 ， 制冷劑的冷凝溫度等于冷卻介質(zhì)的溫度，蒸發(fā)溫度等于被冷卻介質(zhì)的溫度 ，且 冷凝溫度和蒸發(fā)溫度都是定值 ； 理論循環(huán)是一些假設(shè) ?（ 3） 離開蒸發(fā)器和進入壓縮機 的制冷劑蒸氣為蒸發(fā)壓力下的 飽和蒸氣 ，離開冷凝器和進入膨脹閥的液體為冷凝壓力下的飽和液體； ?（ 4）制冷劑在管道內(nèi)流動時， 沒有流動阻力損失 ，忽略動能變化，除了蒸發(fā)器和冷凝器內(nèi)的管子外，制冷劑與管外介質(zhì)之間沒有熱交換 ； ?（ 5）制冷劑在流過節(jié)流裝置時，流速變化很小，可以忽略不計，且 與外界環(huán)境沒有熱交換 第二節(jié) 蒸汽壓縮式制冷的 理論循環(huán) ?逆卡諾循環(huán) 的關(guān)鍵是 兩個等溫過程 ，利用純工質(zhì)或共沸工質(zhì)的定壓蒸發(fā)和冷凝實現(xiàn)，循環(huán)在 濕蒸氣區(qū) 進行。q 0q kab39。 39。2P kP 0WcT 0T kTs1439。11439。 WcT 0T kTs1439。 二、蒸氣壓縮式制冷理論循環(huán)的熱力計算 壓焓圖 (莫里爾 圖 )的應(yīng)用 壓焓圖作用 ? 確定狀態(tài)參數(shù) ? 表示熱力過程 ? 分析能量變化 二、蒸氣壓縮式制冷理論循環(huán)的熱力計算 ? 等壓線 — 水平線 ? 等焓線 — 垂直線 ? 等干度線 — 濕蒸氣區(qū)域內(nèi) ? 等熵線 — 向右上方傾斜 ? 等容線 — 向右上方傾斜 ? 等溫線 — 垂直線 （過冷區(qū)） → 水平線（濕蒸汽區(qū)） → 向右下方彎曲（過熱蒸氣區(qū)） 怎樣看壓焓圖 一點、 2線、 3區(qū)、 6等值線 R22的 Ph圖 R134a的 Ph圖 R600a的 Ph圖 理論循環(huán) 在 Ts圖和 lnPh圖上表示 理論循環(huán)在 Ts圖（ a）和 lnph圖（ b）上的表示 蒸氣壓縮式制冷理論循環(huán)壓焓圖上的表示 二、蒸氣壓縮式制冷理論循環(huán)的 熱力計算 h 2lgph021p kp 0h 1蒸汽壓縮制冷理論循環(huán) p h 圖q 0 W cq k239。 （ 3） 制冷劑的 制冷流量 Mr和 體積流量 Vr： 二、蒸氣壓縮式制冷理論循環(huán)的熱力計算 skgqM r /。1p kp 0h 1h 4 =h 3蒸汽壓縮制冷理論循環(huán) p h 圖q 0 W cq k34二、蒸氣壓縮式制冷理論循環(huán)的熱力計算