有限元分析法第3章-桿單元-預(yù)覽頁
【正文】 維等截面桿單元 （一）直接法導(dǎo)出單元特性 桿單元伸長量： ij uu ????應(yīng)變： L????應(yīng)力： LEE ??? ???桿內(nèi)力： ???????? kLEALEAAF ??桿的軸向剛度： LEAk ?（一）直接法導(dǎo)出單元特性桿單元伸長量：第三章 桿單元 167。 ? ? Nd????????jiji uuNNu第三章 桿單元 167。 ——桿單元剛度矩陣 第三章 桿單元 167。 3–1 一維等截面桿單元 所以，單元剛度矩陣的第 i（ i=1,2)列元素表示當(dāng)維持單元的第 i個自由度位移為１，其它自由度位移為０時，施加在單元上的節(jié)點力分量。 解：分２個桿單元，單元之間在節(jié)點２鉸接。 3–1 一維等截面桿單元 單元 2應(yīng)力： APEAPLLELuuELEE 33023222 ???????? ??????? ??提示： 1）本例中單元應(yīng)力的計算采用了材料力學(xué)中的方法 ,與采用有限元單元應(yīng)力公式 的結(jié)果相同。 3–1 一維等截面桿單元 習(xí)題 2： 已知： 求：桿兩端的支反力 解 第三章 桿單元 167。 3–2 二維空間中的桿單元 向量的坐標(biāo)變換矩陣為： ???????? lm mlT~T~~ TT 1 ??顯然是正交陣，即： 單元節(jié)點位移向量的變換式如下： 或 Tdd ?????????T00TT~~單元節(jié)點力的變換為： Tff ??第三章 桿單元 167。 3–2 二維空間中的桿單元 ?單元應(yīng)力： 即： 第三章 桿單元 167。 3–2 二維空間中的桿單元 單元 2： 23 2222135 ???? ml ，??22T22 TkTk ??????????????????????????????????????????????????????????????????????????111111111111111121100110000110011000001010000010111001100001100112222LEALEAT3322 vuvu第三章 桿單元 16
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