通風(fēng)除塵與物料輸送-預(yù)覽頁(yè)
【正文】 即： VG??密度與重度存在如下關(guān)系： Υ=ρg 式中： g—— 重力加速度，通常取 [米 /秒 2] 一、 流體及其空氣的物理性質(zhì) 第一節(jié)空氣的基本特性及流動(dòng)的基本概念 ㈣ 粘滯性 流體在流動(dòng)過(guò)程中，流體內(nèi)部有相互約束的性質(zhì) —— 流體的粘滯性 試驗(yàn)證明流體粘滯性的存在： 實(shí)驗(yàn)證明： 內(nèi)摩擦力 T的大小與流體種類有關(guān)；與流體的接觸面積有關(guān)；與垂直于板的速度梯度成正比， 一、 流體及其空氣的物理性質(zhì) 第一節(jié)空氣的基本特性及流動(dòng)的基本概念 dndvAT ??dndv㈣ 粘滯性 式中： μ—— 流體動(dòng)力粘性系數(shù) [千克 粘性系數(shù)與溫度的關(guān)系： 必須指出： 在分析流體運(yùn)動(dòng)諸現(xiàn)象時(shí)運(yùn)動(dòng)粘性系數(shù)是非常重要的參數(shù)。 衡量溫度高低的標(biāo)準(zhǔn)尺子，稱為溫度標(biāo)尺，簡(jiǎn)稱溫標(biāo)。 第一種，用單位面積的壓力表示。 1個(gè)工程大氣壓 =10000[千克 /米 2]。以液柱高度表示為： ?PaPh ??一、 流體及其空氣的物理性質(zhì) 第一節(jié)空氣的基本特性及流動(dòng)的基本概念 ㈥ 壓強(qiáng) A點(diǎn)的壓強(qiáng)高于當(dāng)?shù)卮髿鈮? B點(diǎn)的壓強(qiáng)低于當(dāng)?shù)卮髿鈮? 一、 流體及其空氣的物理性質(zhì) 第一節(jié)空氣的基本特性及流動(dòng)的基本概念 ㈦ 比容 單位重量的流體占有的容積，與重度的關(guān)系為： Υ即： P米 /千克 一、 流體及其空氣的物理性質(zhì) 第一節(jié)空氣的基本特性及流動(dòng)的基本概念 二、與空氣流動(dòng)的有關(guān)概念 充滿運(yùn)動(dòng)流體的空間稱為流場(chǎng)。 如果運(yùn)動(dòng)參數(shù)不隨時(shí)間而變化，這種流動(dòng)就稱為非穩(wěn)定流。經(jīng)過(guò)曲線的每一點(diǎn)作流線由這些流線所圍成的管子。 二、與空氣流動(dòng)的有關(guān)概念 第一節(jié)空氣的基本特性及流動(dòng)的基本概念 ㈢ 流管與流束 ⒊ 總流 無(wú)數(shù)微小流束的總和稱為總流，如水管及風(fēng)管中水流和氣流的總體。 流量通常用流體的體積、質(zhì)量或重量來(lái)表示： G=Υd A 總流： ? ?? dAvQ二、與空氣流動(dòng)的有關(guān)概念 第一節(jié)空氣的基本特性及流動(dòng)的基本概念 ㈣ 有效斷面、流量與平均流速 ⒊ 平均流速 V AQAv d AV ?? ? 工程上所指的管道中的平均流速，就是這個(gè)斷面上的平均流速 V。 對(duì)于空間固定的封閉曲面，穩(wěn)定流時(shí)流入的流體質(zhì)量必然等于流出的流體的質(zhì)量。 三、連續(xù)性方程 第一節(jié)空氣的基本特性及流動(dòng)的基本概念 四、空氣流動(dòng)的能量方程（伯努利方程） 現(xiàn)象表明： 截面大的地方流速小，壓力大，截面小的地方流速大，壓力小。 由于空氣的 ρ值都很小，位能項(xiàng)與其它二項(xiàng)相比則可忽略不計(jì)。 由公式可得，風(fēng)管內(nèi)任意兩截面間的壓力損失等于該兩截面處的全壓力之差，即： H損 12=H全 1－ H全 2 四、空氣流動(dòng)的能量方程（伯努利方程） 第一節(jié)空氣的基本特性及流動(dòng)的基本概念 當(dāng)有外功加入系統(tǒng)時(shí)，例如在包括通風(fēng)機(jī)在內(nèi)的通風(fēng)管道的兩截面間列能量守恒方程，此時(shí)，應(yīng)將輸入的單位能量項(xiàng) H風(fēng)機(jī) 加在方程的左方： H靜 1+H動(dòng) 1+H風(fēng)機(jī) =H靜 2+H動(dòng) 2+H損 12 式中： H風(fēng)機(jī) — 通風(fēng)機(jī)供給的能量； H損 12— 兩截面間的能量損失。 它們之間的關(guān)系為： H損 =γh1 一、 能量損失的兩種形式： 能量損失分為兩類：沿程損失和局部損失。這種阻力稱為局部阻力，相應(yīng)的能量損失稱為局部損失，用 hj（或 Hj）表示。 ㈠ 雷諾實(shí)驗(yàn) 第二節(jié) 空氣在管道中流動(dòng)時(shí)的基本方程 液體沿管軸方向流動(dòng)時(shí)，流束之間或流體層與層之間彼此不相混雜，質(zhì)點(diǎn)沒有徑向的運(yùn)動(dòng)，都保持各自的流線運(yùn)動(dòng)。 1 3 8 0 0Re ?? ?Vd二、 層流、紊流和雷諾實(shí)驗(yàn) 第二節(jié) 空氣在管道中流動(dòng)時(shí)的基本方程 研究非圓形斷面或在流體中運(yùn)動(dòng)的物體時(shí)，式中的 d應(yīng)以其相應(yīng)的特征尺寸代替。 在通風(fēng)工程中，除圓斷面管道外，常見的還有矩形斷面管道，其相應(yīng)的 d當(dāng)為： d當(dāng) =4R=4ab/2（ a+b） =2ab/（ a+b） 二、 層流、紊流和雷諾實(shí)驗(yàn) 第二節(jié) 空氣在管道中流動(dòng)時(shí)的基本方程 ㈢ 流態(tài)分析 層流和紊流的根本區(qū)別在于層流各流層間互不摻混，只存在粘性引起的摩擦阻力；紊流則有大小不等的渦流動(dòng)蕩于各流層之間，除了粘性阻力，還存在著由于質(zhì)點(diǎn)摻混、互相碰撞所造成的慣性阻力。當(dāng)雷諾數(shù)大于 2320時(shí)，在流動(dòng)核心部分的慣性力克服了粘性力的阻滯而產(chǎn)生渦流，摻混現(xiàn)象出現(xiàn)，層流向紊流轉(zhuǎn)化。L 圓管的單位摩阻 R的數(shù)值可從附錄中查找。 P1=p1F1 P2=p2F2 （ 2）流體漩渦區(qū)上的作用力。 局部阻力損失是集中產(chǎn)生的，常?？梢酝ㄟ^(guò)改變管道的幾何形狀使之減弱或加強(qiáng)。 在氣力輸送裝置中，彎頭的曲率半徑 R在（ 610） D為宜。 四、局部阻力的計(jì)算 第二節(jié) 空氣在管道中流動(dòng)時(shí)的基本方程 對(duì)空氣而言，匯合氣流的三通稱吸氣三通，分開氣流的三通稱壓氣三通。H 動(dòng)直 H支 =ξ支 ㈠ U形管液柱壓力計(jì) U形管液柱壓力計(jì)又稱 U形壓力計(jì)， U形管二側(cè)指示液所在的刻度，相加后即可得到二側(cè)液柱的高度差。 若和畢托管配合使用，將 U形管的一端與畢托管的任一測(cè)壓口相連，另一端與大氣相通則可分別測(cè)得靜壓和全壓值，并可據(jù)此算得氣流速度。 第三節(jié) 流動(dòng)阻力和能量損失 一、常用測(cè)量?jī)x器及其使用 ㈢ 斜管壓力計(jì) 斜管壓力計(jì)又稱傾斜微壓計(jì)。另一端通大氣。常用畢托管的結(jié)構(gòu)如圖所示。 第三節(jié) 流動(dòng)阻力和能量損失 一、常用測(cè)量?jī)x器及其使用 ㈠ 選擇合適的測(cè)試截面 測(cè)點(diǎn)應(yīng)離開設(shè)備足夠距離，且在直長(zhǎng)管道部分。 二、測(cè)試方法 ～5第三節(jié) 流動(dòng)阻力和能量損失 ㈢ 準(zhǔn)確讀取壓力計(jì)的讀數(shù) 工程實(shí)踐證明，用 U形壓力計(jì)測(cè)量壓力時(shí)，即使在穩(wěn)態(tài)操作下一步，由于氣流的瞬息波動(dòng)， U形管中的液柱高度通常會(huì)隨之作小幅度的上下跳動(dòng)，致使讀數(shù)困難。 二、測(cè)試方法 ～5第三節(jié) 流動(dòng)阻力和能量損失
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