【正文】 破殼，莢果首先必須被夾住，然后被卷入兩輥間隙?；ㄉv果進(jìn)入膠輥工作區(qū)時(shí)，與兩輥面相接觸，如果此時(shí)莢果符合被輥?zhàn)訃说臈l件，即嚙人角小于摩擦角，就能順利進(jìn)入兩輥問(wèn)．此時(shí)莢果在被拉人輥間的同時(shí)，受到兩個(gè)不同方向的摩擦力的撕搓作用；另外，莢果又受到兩輥面的法向擠壓力的作用，當(dāng)莢果到達(dá)輥?zhàn)又行倪B線附近時(shí)法向擠壓力最大，莢果受壓產(chǎn)生彈性—— 塑性變形，此時(shí)莢果的外殼也將在擠壓作用下破裂，在上述相反方向撕搓力的作用下完成脫殼過(guò)程。真空法 將花生莢果放在真空爆殼機(jī)中，在真空條件下，將具有相當(dāng)水分的莢果加熱到一定溫度，在真空泵的抽吸下，莢果吸熱使其外殼的水分不斷蒸發(fā)而被移除，其韌性與強(qiáng)度降低，脆性大大增加；真空作用又使殼外壓力降低，殼內(nèi)部相對(duì)處于較高壓力狀態(tài)。1．3．3 花生脫殼機(jī)械的工藝研究在脫殼技術(shù)方面，除了在原理和設(shè)備上進(jìn)行研究外，人們還在工藝上進(jìn)行了研究以提高籽粒的脫殼率及脫殼質(zhì)量。1．3．4 花生脫殼機(jī)械存在的問(wèn)題目前我國(guó)在花生脫殼技術(shù)研究方面一直沒(méi)有大的突破，資金投入也不足，脫殼部件的研制仍在2O世紀(jì)90年代初的技術(shù)水平上徘徊，所以在脫殼性能上并沒(méi)有很大的提高。③ 通用性差，利用率低。1．4．1 提高花生脫殼機(jī)械的通用性和適應(yīng)性提高花生脫殼機(jī)械的通用性和適應(yīng)性仍是當(dāng)前的主要研究方向之一目前，許多花生脫殼機(jī)械只是針對(duì)某一花生品種和所在地區(qū)的生長(zhǎng)環(huán)境來(lái)設(shè)計(jì)，其通用性、兼容性和適應(yīng)性較差。1．4．2 提高機(jī)械脫殼率。因此應(yīng)通過(guò)機(jī)電一體化手段，開(kāi)發(fā)設(shè)計(jì)自動(dòng)喂料、自動(dòng)定位脫殼裝置，保證均勻喂料與有效定位，實(shí)現(xiàn)機(jī)組自動(dòng)化操作，進(jìn)一步提高作業(yè)精確性和作業(yè)速度，提高產(chǎn)品質(zhì)量與生產(chǎn)率，滿足部分大、中型加工企業(yè)的需要，以開(kāi)拓國(guó)內(nèi)和國(guó)外市場(chǎng)。1．5 花生脫殼機(jī)械應(yīng)用前景展望花生生產(chǎn)機(jī)械化是農(nóng)業(yè)現(xiàn)代化的重要組成部分，是農(nóng)業(yè)和農(nóng)村經(jīng)濟(jì)持續(xù)快速發(fā)展的重要保證，近年來(lái)，花生機(jī)械裝備總量不斷穩(wěn)步增長(zhǎng)，作業(yè)水平進(jìn)一步提高，社會(huì)化服務(wù)規(guī)模不斷擴(kuò)大，雖然目前花生脫殼機(jī)械化水平較高，但是多應(yīng)用于經(jīng)濟(jì)發(fā)達(dá)地區(qū)與示范推廣區(qū)，并且小型機(jī)械多、大型機(jī)械少，低檔機(jī)械多、高性能機(jī)械少。隨著花生種植業(yè)的不斷發(fā)展，國(guó)內(nèi)外對(duì)花生深加工產(chǎn)品的需求不斷增大，提高花生脫殼機(jī)械化作業(yè)水平成為必然。在剝殼箱內(nèi)，花生必須經(jīng)過(guò)刮板的撞擊和擠壓作用才能進(jìn)行剝殼，因此，將刮板設(shè)計(jì)置在剝殼箱內(nèi)。為保證整機(jī)的各部分的安裝，需設(shè)計(jì)一個(gè)機(jī)架，機(jī)架起到其它幾個(gè)部分的支承、定位、連接作用，并將電機(jī)安裝在機(jī)架里面，剝殼機(jī)安裝在機(jī)架的上方。它主要由進(jìn)料機(jī)構(gòu)、剝殼機(jī)構(gòu)和支承機(jī)構(gòu)等部分組成。3刮板式花生去殼機(jī)主要部件的結(jié)構(gòu)設(shè)計(jì)刮板式花生去殼機(jī)能否正常運(yùn)轉(zhuǎn)，看的是其主要部件的設(shè)計(jì)，如果設(shè)計(jì)不合理，機(jī)器就不能正常運(yùn)轉(zhuǎn)或者說(shuō)不能運(yùn)轉(zhuǎn)，那么生產(chǎn)出來(lái)的這臺(tái)機(jī)器就是一堆費(fèi)品。如圖31所示，花生下落位置在之間，設(shè)計(jì)時(shí)采用最小碰撞半徑為計(jì)算半徑取半徑R=250mm，則n=結(jié)論：R=250mm，n= 圖31此處省略129mm，刮板外緣距旋轉(zhuǎn)中心距離250mm。半柵籠的每一個(gè)柵格都只能容許一個(gè)花生仁大小的物體通過(guò)，被剝殼的花生由于花生殼的破裂，被變成破碎的花生殼和整粒的花生仁，花生仁的大小剛好可以穿過(guò)柵格，而花生果因?yàn)樘?，無(wú)法通過(guò)柵格，將被阻擋在剝殼箱內(nèi)，繼續(xù)進(jìn)行剝殼直到其外殼破碎為止。柵條的兩頭裝砌在墻板的圓形槽內(nèi)，組成半圓柵籠，柵條間距為10mm，這樣可使剝出的花生仁能通過(guò)柵格，而未剝殼的剛不能通過(guò)。為了便于軸系部件的安裝和拆卸，將箱體做成剖分式，箱由箱座和箱蓋組成，取軸的中心線所在平面為剖分面。 殼仁分離裝置殼仁分離裝置分為兩個(gè)部分，一個(gè)是氣流通道，它的一端接風(fēng)機(jī)，另一端安裝在箱體的下方，還有就是殼與仁的收集板，它同樣也安裝在箱體下方。整個(gè)機(jī)架采用L63*63*6角鋼焊接而成，起到其它幾個(gè)部分的支承、定位、連接作用，并將電機(jī)安裝在機(jī)架里面。4 總結(jié)本文是圍繞農(nóng)用機(jī)械產(chǎn)品——花生去殼機(jī)的設(shè)計(jì)，實(shí)現(xiàn)了花生剝殼的機(jī)械化，應(yīng)用本機(jī)器后，可使廣大農(nóng)民群眾大大節(jié)省勞動(dòng)量，提高生產(chǎn)效率和生產(chǎn)質(zhì)量。從這次設(shè)計(jì)也可以看出一些問(wèn)題::應(yīng)該保持認(rèn)真的態(tài)度,堅(jiān)持冷靜獨(dú)立的解決問(wèn)題:認(rèn)真學(xué)好基本知識(shí),扎實(shí)自己的基本知識(shí),使面對(duì)問(wèn)題時(shí)不會(huì)遇到很多挫折,從而打擊自己的信心,結(jié)果使自己很浮躁,越來(lái)越不想搞這設(shè)計(jì),故應(yīng)該好好學(xué)習(xí)基本知識(shí),一步一步的來(lái),不要急功近利!,樂(lè)觀的面對(duì)生活,堅(jiān)持自己的想法和意識(shí)總的說(shuō)來(lái),雖然在這次設(shè)計(jì)中自己學(xué)到了很多的東西,取得一定的成績(jī),但同時(shí)也存在一定的不足和缺陷,我想這都是這次設(shè)計(jì)的價(jià)值所在,以后的日子以后自己應(yīng)該更加努力認(rèn)真,以冷靜沉著的心態(tài)去辦好每一件事情!參考文獻(xiàn)[1] 周瑞寶 花生加工技術(shù) [M] 北京：化學(xué)工業(yè)出版社 [2] 段淑芬，胡文廣，李秀平，等．世界花生生產(chǎn)現(xiàn)狀分析[J]．花生學(xué)報(bào)，1999，(增刊) [3] 孟憲珍．花生脫殼機(jī)的設(shè)計(jì)和試驗(yàn)[J]．國(guó)外農(nóng)機(jī)。 從最終狀態(tài)下合并所有相互作用，在一個(gè)同等立足處和保留少量碰撞動(dòng)力學(xué)的一個(gè)確切的物體分析開(kāi)始, 我們進(jìn)行或重或輕不同的比較, 并且從它們影響電離橫剖面的角度進(jìn)行分析。 驅(qū)散。 中心點(diǎn)電子。 1765年, 勒翰得. 依魯爾發(fā)現(xiàn)了原始在線的三大量和依然排列的一種幾何 解答。所有這些對(duì)由線形點(diǎn)標(biāo)準(zhǔn)變革關(guān)系, 如所描述[ 1 ] 。 例如, 根據(jù)眾所周知的中心論據(jù), 離子和原子電離碰撞的理論描述的決大多數(shù)使用沖擊參數(shù)來(lái)設(shè)置, 那里子彈頭跟隨一條未受干擾的直線彈道在碰撞過(guò)程過(guò)程中, 并且目標(biāo)中堅(jiān)力量依然是休息[ 2 ] 。 unsolvable t三體問(wèn)題被簡(jiǎn)化了, 對(duì)所謂的有限的三體問(wèn)題, 那里一個(gè)微粒被承擔(dān)有一許多足夠小不影響其它二個(gè)微粒的行動(dòng)。2. 多個(gè)有差別的橫剖面 一個(gè)三體連續(xù)流最后狀態(tài)的一個(gè)運(yùn)動(dòng)學(xué)上完全描述在任一原子碰撞會(huì)要求, 原則上, 九可變物知識(shí), 譬如動(dòng)量的組分聯(lián)系了對(duì)每個(gè)三個(gè)微粒在最終狀態(tài)。 所以, 電離過(guò)程的一個(gè)完全描述特性也許被獲得以一個(gè)四倍有差別的橫剖面:有許多可能的套四可變物使用。 非常一般四倍有差別的橫剖面的圖片不是可行的。== 特別重要對(duì)唯一微粒分光學(xué)的用途, 那里動(dòng)量的微粒的當(dāng)中一個(gè)被測(cè)量。 它對(duì)應(yīng)于正子的二進(jìn)制碰撞與散發(fā)的電子, 用目標(biāo)中堅(jiān)力量充當(dāng)實(shí)際角色。 這些動(dòng)量發(fā)行允許我們學(xué)習(xí)電離碰撞的主要特征。 為了了解這些結(jié)構(gòu)的起源, 我們對(duì)應(yīng)的橫剖面與那些比較被獲得在離子原子碰撞。 第二重要點(diǎn)將對(duì)待所有互作用在最終狀態(tài)在一個(gè)同等立足處。 轉(zhuǎn)折矩陣也許然后被分解入二個(gè)期限依靠是否正子首先與目標(biāo)中堅(jiān)力量或電子相處融洽。 但是, 在所有這些箱子問(wèn)題的動(dòng)力學(xué)被簡(jiǎn)化了, 依照被談?wù)撛谠缦炔糠? 根據(jù)大非對(duì)稱在介入的片段的大量之間。 5. 電子捕獲對(duì)連續(xù)流尖頂 讓我們回顧一些結(jié)果在立體幾何。圖2 土坎的起源很好被了解。 這個(gè)尖頂結(jié)構(gòu)是很多實(shí)驗(yàn)性和理論研究焦點(diǎn)。 因而沒(méi)有特殊速度在哪里尋找尖頂。 例如由考慮四倍有差別的橫剖面的零的程度裁減在collinear 幾何。 這同樣實(shí)驗(yàn)由Sarkadi 和工友執(zhí)行了在氬電離由75 keV 氫核沖擊。 一個(gè)結(jié)構(gòu)在45 可能被觀察, 1993 年哪些象由于被預(yù)言了和被解釋了由Brauner 和布里格斯二個(gè)等效雙重碰撞機(jī)制干涉。 如果我們降低能量從1000 年eV 到100 eV, 這個(gè)結(jié)構(gòu)在45 消失, 與想法是一致的結(jié)果托馬斯機(jī)制是一個(gè)高能作用。 對(duì)我們的最佳的知識(shí), 它以前未被預(yù)言在正子原子碰撞, 即使機(jī)制負(fù)責(zé)任它的起源幾乎已經(jīng)提議在離子原子碰撞二十年之內(nèi)以前。在正子原子碰撞情況下, 為電子被困住在正子和殘余離子潛力的馬鞍, 電子和正子必須首先執(zhí)行二進(jìn)制碰撞以便最終獲得正確的速度那里ei 是目標(biāo)的結(jié)合能在初始狀態(tài)。 圖 3 圖 4 極小值被觀察在無(wú)效性QDCS 。 這個(gè)結(jié)果與提出的機(jī)制是一致的, 那里備鞍點(diǎn)結(jié)構(gòu)出現(xiàn)從第一正子電子碰撞之后, 正子和電子被中堅(jiān)力量驅(qū)散。 另外一個(gè)是托馬斯機(jī)制。英文原文Theory of ionization processes in positron–atom collisionsAbstract We review past and present theoretical developments in the description of ionization processes in positron–atom collisions. Starting from an analysis that incorporates all the interactions in the final state on an equal footing and keeps an exact account of the fewbody kinematics, we perform a critical parison of different approximations, and how they affect the evaluation of the ionization cross section. Finally, we describe the appearance of fingerprints of capture to the continuum, saddlepoint and other kinematical mechanisms. Keywords: Ionization。 Antimatter。 CDW PACS classification codes: .+x。=Electron and positron momentum distributions for the ionization of helium by impact of positrons with incident velocity v??=keV positrons for emission of electrons in the direction of the projectile deflection.The origin of the ridge is very well understood. It corresponds to the electron capture to the continuum (ECC) cusp discovered in ion–atom collisions three decades ago by Crooks and Rudd [8]. They measured the electron energy spectra in the forward direction and observed a cuspshape peak at exactly the projectile’s velocity. The first theoretical explanation [9] showed that it diverges in the same way as 1/k. This cusp structure was the focus of a large amount of experimental and theoretical research. Since the ECC cusp is an extrapolation across the ionization limit of capture into highly excited bound states, this same effect has to be present in positron–atom collisions. In fact, the observation of such an effect associated with positronium formation, while predicted two decades ago by Brauner and Briggs, remained a controversial issue. The reason for this dispute was that, in contrast to the case of ions, the positron outgoing velocity is not similar to that of impact, but is largely spread in angle and magnitude. Thus there is no particular velocity where to look for the cusp. And this is certainly so. If we evaluate the double differential cross section, we see that the cusp is clearly visible in ion–atom collisions, but just a very mild and spread shoulder in positron–atom collisions. Thus, to observe this structure it is necessary to increase the dimension of the cross section. For instance by considering a zero degree cut of the quadruple differential cross section in collinear geometry. Kover and Laricchia measured in 1998 the dσ/dEe16